Оже-электронная спектроскопия - Auger electron spectroscopy - Wikipedia

А Hanford Ученый использует Оже-электронный спектрометр для определения элементного состава поверхностей.

Оже-электронная спектроскопия (AES; выраженный [oʒe] на французском языке) - это распространенный аналитический метод, используемый специально для изучения поверхности и, в более общем плане, в области материаловедение. В основе спектроскопической техники лежит Эффект оже, как его стали называть, который основан на анализе энергетических электроны испускается возбужденным атом после серии мероприятий по внутренней релаксации. Эффект Оже был открыт независимо обоими Лиз Мейтнер и Пьер Оже в 1920-е гг. Хотя открытие было сделано Мейтнер и первоначально сообщалось в журнале. Zeitschrift für Physik в 1922 году большая часть научного сообщества приписывает открытие Ожеру.^[1] До начала 1950-х годов Оже-переходы считались спектроскопистами мешающими эффектами, не содержавшими существенной информации, но изучались, чтобы объяснить аномалии в Рентгеновская спектроскопия данные. Однако с 1953 года AES стал практичным и простым методом определения характеристик для исследования химических и композиционных сред на поверхности и нашел применение в металлургия, газофазная химия и во всем микроэлектроника промышленность.^[2][3][4][5]

Электронные переходы и эффект Оже

Эффект Оже - это электронный процесс, лежащий в основе AES, возникающий в результате меж- и внутрисостояния переходов электронов в возбужденном атоме. Когда атом исследуется внешним механизмом, таким как фотон или пучок электронов с энергиями в диапазоне несколькихэВ до 50 кэВ электрон остовного состояния может быть удален, оставив после себя дырку. Поскольку это нестабильное состояние, дыра в ядре может быть заполнена электроном внешней оболочки, в результате чего электрон, перемещающийся на более низкий энергетический уровень, теряет количество энергии, равное разнице в орбитальных энергиях. Энергия перехода может быть связана со вторым электроном внешней оболочки, который будет испускаться из атома, если переданная энергия больше, чем энергия орбитальной связи.^{[2][3][4][5][6][7]} Излучаемый электрон будет иметь кинетическую энергию:

${\displaystyle E_{\text{kin}}=E_{\text{Core State}}-E_{B}-E_{C}'}$

куда ${\displaystyle E_{\text{Core State}}}$, ${\displaystyle E_{B}}$, ${\displaystyle E_{C}'}$ являются, соответственно, внутренним уровнем, первой внешней оболочкой и второй энергией связи электрона внешней оболочки (измеренной от уровня вакуума), которые считаются положительными. Апостроф (тик) означает небольшое изменение энергии связи электронов внешней оболочки из-за ионизированной природы атома; Однако часто это изменение энергии игнорируется, чтобы упростить вычисления.^[3][8] Поскольку орбитальные энергии уникальны для атома определенного элемента, анализ выброшенных электронов может дать информацию о химическом составе поверхности. На рисунке 1 показаны два схематических изображения процесса Оже.

Рисунок 1. Два взгляда на процесс Оже. (а) последовательно иллюстрирует этапы снятия возбуждения Оже. Падающий электрон создает дырку в ядре на уровне 1s. Электрон с уровня 2s заполняет 1s-дырку, и энергия перехода передается испускаемому 2p-электрону. Таким образом, в конечном атомном состоянии есть две дырки, одна на 2s-орбитали, а другая на 2p-орбитали. (б) иллюстрирует тот же процесс с использованием Рентгеновское обозначение, ${\displaystyle KL_{1}L_{2,3}}$.

Типы переходов из состояния в состояние, доступные для электронов во время оже-события, зависят от нескольких факторов, от начальной энергии возбуждения до относительных скоростей взаимодействия, но часто в них преобладают несколько характерных переходов. Из-за взаимодействия между спин электрона и орбитальный угловой момент (спин-орбитальное взаимодействие) и сопутствующее расщепление уровней энергии для различных оболочек в атоме, существует множество путей перехода для заполнения дыры в ядре. Уровни энергии маркируются с использованием ряда различных схем, таких как метод j-j-связи для тяжелых элементов (Z ≥ 75), метод Рассела-Сондерса L-S для более легких элементов (Z <20), и их комбинация для промежуточных элементов.^[3][9][10] В j-j муфта метод, который исторически связан с Рентгеновское обозначение, почти всегда используется для обозначения оже-переходов. Таким образом, для ${\displaystyle KL_{1}L_{2,3}}$ переход, ${\displaystyle K}$ представляет отверстие уровня ядра, ${\displaystyle L_{1}}$ исходное состояние релаксирующего электрона, и ${\displaystyle L_{2,3}}$ начальное энергетическое состояние испускаемого электрона. Рисунок 1 (b) иллюстрирует этот переход с соответствующими спектроскопическими обозначениями. Уровень энергии основного отверстия часто определяет, какие типы переходов будут предпочтительны. Для одиночных уровней энергии, т.е. Kпереходы могут происходить с L-уровней, вызывая сильные пики типа KLL в оже-спектре. Также возможны переходы на более высокие уровни, но они менее вероятны. Для многоуровневых оболочек доступны переходы с орбиталей более высоких энергий (разные п, ℓ квантовые числа) или энергетические уровни внутри одной оболочки (одинаковые п, разные ℓ номер).^[2] Результатом являются переходы типа LMM и KLL, а также более быстрые Переходы Костера – Кронига например, LLM.^[2][3] Хотя переходы Костера – Кронига происходят быстрее, они также менее энергичны, и поэтому их труднее обнаружить в оже-спектре. Поскольку атомный номер Z увеличивается, как и количество потенциальных оже-переходов. К счастью, самые сильные электрон-электронные взаимодействия происходят между уровнями, которые расположены близко друг к другу, что приводит к появлению характерных пиков в оже-спектре. Пики KLL и LMM - одни из наиболее часто определяемых переходов при анализе поверхности.^[3] Наконец, электроны валентной зоны также могут заполнять дырки в ядре или испускаться во время переходов типа KVV.

Несколько моделей, как феноменологических, так и аналитических, были разработаны для описания энергетики оже-переходов. Одно из наиболее подходящих описаний, предложенных Дженкинсом и Чангом, оценивает энергию оже-перехода ABC как:

${\displaystyle E_{ABC}=E_{A}(Z)-0.5[E_{B}(Z)+E_{B}(Z+1)]-0.5[E_{C}(Z)+E_{C}(Z+1)]}$

${\displaystyle E_{i}(Z)}$ - энергии связи ${\displaystyle i}$й уровень в элементе атомного номера Z и ${\displaystyle E_{i}(Z+1)}$ - это энергии тех же уровней в следующем элементе периодической таблицы. Несмотря на то, что на практике полезна, более строгая модель, учитывающая такие эффекты, как экранирование и вероятности релаксации между уровнями энергии, дает энергию Оже как:

${\displaystyle E_{ABC}=E_{A}-E_{B}-E_{C}-F(BC:x)+R_{xin}+R_{xex}}$

куда ${\displaystyle F(BC:x)}$ это энергия взаимодействия между B и C выровнять дыры в конечном атомарном состоянии Икс и Р's представляют энергии внутриатомных и внеатомных переходов с учетом электронного экранирования.^[3] Энергии оже-электронов можно рассчитать на основе измеренных значений различных ${\displaystyle E_{i}}$ и сравнивают с пиками в спектре вторичных электронов, чтобы идентифицировать химические соединения. Этот метод был использован для компиляции нескольких справочных баз данных, используемых для анализа в текущих установках AES.

Экспериментальная установка и количественная оценка

Приборы

фигура 2. Экспериментальная установка АЭС с использованием анализатора с цилиндрическим зеркалом (ЦМА). Электронный пучок фокусируется на образце, и испускаемые электроны отклоняются вокруг электронной пушки и проходят через отверстие в направлении задней части CMA. Эти электроны затем направляются в электронный умножитель для анализа. Изменение напряжения на источнике развертки позволяет строить график данных Оже в режиме производной. Дополнительная ионная пушка может быть интегрирована для экспериментов по профилированию глубины.

Поверхностная чувствительность в AES возникает из-за того, что испускаемые электроны обычно имеют энергии в диапазоне от 50 эВ до 3 кэВ, и при этих значениях электроны имеют короткое замыкание. длина свободного пробега в твердом состоянии. Таким образом, глубина выхода электронов находится в пределах нескольких нанометров от поверхности мишени, что придает AES чрезвычайную чувствительность к поверхностным частицам.^[7] Из-за низкой энергии оже-электронов большинство установок AES работают в сверхвысокий вакуум (UHV) условия. Такие меры предотвращают рассеяние электронов на атомах остаточного газа, а также образование тонкого «газового (адсорбатного) слоя» на поверхности образца, что ухудшает аналитические характеристики.^[6][7] Типичная установка AES схематически показана на рисунке 2. В этой конфигурации сфокусированные электроны падают на образец, а испускаемые электроны отклоняются в анализатор с цилиндрическим зеркалом (CMA). В блоке обнаружения Оже-электроны умножаются, и сигнал отправляется в электронику обработки данных. Собранные оже-электроны показаны как функция энергии на фоне широкого спектра вторичных электронов. Блок обнаружения и электроника обработки данных вместе именуются анализатором энергии электронов.^[11]

Поскольку интенсивность оже-пиков может быть мала по сравнению с уровнем шума фона, AES часто запускается в производном режиме, который служит для выделения пиков путем модуляции тока сбора электронов с помощью небольшого приложенного переменного напряжения. Поскольку это ${\displaystyle \Delta V=k\sin(\omega t)}$ток сбора становится ${\displaystyle I(V+k\sin(\omega t))}$. Тейлор расширяется дает:

${\displaystyle I(V+k\sin(\omega t))\approx I_{0}+I'(V+k\sin(\omega t))+O(I'')}$

Используя схему на рисунке 2, обнаружение сигнала на частоте ω даст значение для ${\displaystyle I'}$ или же ${\displaystyle {\frac {dN}{dE}}}$.^[6][7] Построение графика в производном режиме также подчеркивает тонкую структуру Оже, которая проявляется в виде небольших вторичных пиков, окружающих первичный пик Оже. Эти вторичные пики, не путать с высокоэнергетическими сателлитами, которые обсуждаются позже, возникают из-за присутствия одного и того же элемента в нескольких различных химических состояниях на поверхности (например, в слоях адсорбата) или в результате релаксационных переходов с участием электронов валентной зоны подложки . На рис. 3 показан производный спектр пленки нитрида меди, ясно показывающий пики Оже. Пик в производном режиме - это не истинный пик Оже, а, скорее, точка максимального наклона N (E), но это беспокойство обычно игнорируется.^[7]

Рисунок 3. Оже-спектр пленки нитрида меди в режиме производной, построенный как функция энергии. Разные пики для Cu и N видны с выделенным переходом N KLL.

Количественный анализ

Полуколичественный анализ состава и элементов образца с использованием AES зависит от измерения выхода оже-электронов во время зондирования. Выход электронов, в свою очередь, зависит от нескольких критических параметров, таких как сечение электронного удара и выход флуоресценции.^[4][6] Поскольку эффект Оже - не единственный доступный механизм атомной релаксации, существует конкуренция между радиационными и безызлучательными процессами распада за первичный путь снятия возбуждения. Полная скорость перехода ω представляет собой сумму безызлучательного (Оже) и радиационного (испускание фотона) процессов. Выход Оже, ${\displaystyle \omega _{A}}$, таким образом, связана с флуоресценция (рентгеновский) выход, ${\displaystyle \omega _{X}}$, соотношением

${\displaystyle \omega _{A}=1-\omega _{X}=1-{\frac {W_{X}}{W_{X}+W_{A}}}}$

Рисунок 4. Зависимость выходов флуоресценции и оже-электронов от атомного номера для вакансий K-оболочки. Оже-переходы (красная кривая) более вероятны для более легких элементов, тогда как выход рентгеновского излучения (пунктирная синяя кривая) становится доминирующим при более высоких атомных номерах. Аналогичные графики можно получить для L- и M-переходов оболочки. Переходы Костера-Кронига (т.е. внутри оболочки) в этом анализе игнорируются.

куда ${\displaystyle W_{X}}$ - вероятность рентгеновского перехода и ${\displaystyle W_{A}}$ - вероятность оже-перехода.^[6] Попытки связать флуоресценцию и выходы Оже с атомным номером привели к диаграммам, подобным рисунку 4. На этой диаграмме очевиден четкий переход от эмиссии электронов к эмиссии фотонов для увеличения атомного номера. Для более тяжелых элементов выход рентгеновского излучения становится больше, чем выход Оже, что указывает на повышенную сложность измерения пиков Оже для больших Z-значений. И наоборот, AES чувствителен к более легким элементам и в отличие от Рентгеновская флуоресценция, Оже-пики могут быть обнаружены для таких легких элементов, как литий (Z = 3). Литий представляет собой нижний предел чувствительности AES, поскольку эффект Оже представляет собой «трехуровневое» событие, требующее, по крайней мере, трех электронов. Ни один ЧАС ни Он можно обнаружить с помощью этой техники. Для переходов на основе K-уровня эффекты Оже являются доминирующими для Z <15, в то время как для переходов L- и M-уровней данные AES могут быть измерены для Z ≤ 50.^[6] Пределы выхода фактически предписывают порог чувствительности AES, но для определения более тяжелых элементов, таких как уран и америций, используя эффект Оже.^[1]

Другой критической величиной, определяющей выход оже-электронов на детектор, является сечение электронного удара. Ранние приближения (в см²) поперечного сечения были основаны на работах Уортингтона и Томлина,

${\displaystyle \sigma _{ax}(E)=1.3\times 10^{13}b{\frac {C}{E_{p}}}}$

с б действует как коэффициент масштабирования от 0,25 до 0,35, и C функция энергии первичного электронного пучка, ${\displaystyle E_{p}}$. Хотя это значение ${\displaystyle \sigma _{ax}}$ рассчитывается для изолированного атома, можно сделать простую модификацию, чтобы учесть матричные эффекты:

${\displaystyle \sigma (E)=\sigma _{ax}[1+r_{m}(E_{p},\alpha )]}$

где α - угол к нормали к поверхности падающего электронного пучка; р_м может быть установлен эмпирически и охватывает взаимодействия электронов с матрицей, такие как ионизация за счет обратно рассеянных электронов. Таким образом, общий доход можно записать как:

${\displaystyle Y(t)=N_{x}\times \delta t\times \sigma (E,t)[1-\omega _{X}]\exp \left(-t\cos {\frac {\theta }{\lambda }}\right)\times I(t)\times T\times {\frac {d(\Omega )}{4\pi }}}$

Здесь N_Икс это количество Икс атомов в объеме, λ - глубина выхода электронов, θ - угол анализатора, Т трансмиссия анализатора, Это) поток электронного возбуждения на глубине т, dΩ - телесный угол, δt - толщина зондируемого слоя. Эти термины включают, в частности, выход Оже, который связан с вероятностью перехода, и представляет собой квантово-механическое перекрытие начального и конечного состояний. волновые функции. Точные выражения для вероятности перехода, основанные на возмущении первого порядка Гамильтонианы, можно найти у Томпсона и Бейкера.^[4] Часто все эти термины неизвестны, поэтому в большинстве анализов измеренные выходы сравниваются с внешними стандартами известного состава. Отношение полученных данных к стандартам может исключить общие термины, особенно характеристики экспериментальной установки и параметры материалов, и может использоваться для определения элементного состава.^[3][6][7] Методы сравнения лучше всего подходят для образцов однородных бинарных материалов или однородных поверхностных слоев, в то время как идентификация элементов лучше всего получается при сравнении чистых образцов.

Использует

Существует ряд электронных микроскопов, которые были специально разработаны для использования в оже-спектроскопии; они называются сканирующие оже-микроскопы (SAM) и могут создавать химические изображения с высоким разрешением и пространственным разрешением.^{[1][3][5][7][12]} Изображения SAM получают путем перемещения сфокусированного электронного пучка по поверхности образца и измерения интенсивности оже-пика над фоном рассеянных электронов. Карта интенсивности соотносится с серой шкалой на мониторе с более белыми областями, соответствующими более высокой концентрации элементов. Кроме того, распыление иногда используется с оже-спектроскопией для проведения экспериментов по профилированию глубины. Распыление удаляет тонкие внешние слои поверхности, так что AES можно использовать для определения основного состава.^[3][4][5][6] Профили глубины показаны либо как зависимость высоты пика Оже от времени распыления, либо как зависимость концентрации атомов от глубины. Точное фрезерование по глубине путем распыления сделало профилирование бесценным методом химического анализа наноструктурированных материалов и тонких пленок. AES также широко используется в качестве инструмента оценки на производственных линиях и за их пределами в индустрии микроэлектроники, а универсальность и чувствительность процесса Auger делают его стандартным аналитическим инструментом в исследовательских лабораториях.^{[13][14][15][16]} Теоретически оже-спектры также можно использовать для различения состояний протонирования. Когда молекула протонируется или депротонируется, изменяется геометрия и электронная структура, и это отражается в спектрах AES. В общем, по мере того, как молекула становится более протонированной, потенциалы ионизации увеличиваются, а кинетическая энергия испускаемых электронов внешней оболочки уменьшается.^[17]

Несмотря на преимущества высокого пространственного разрешения и точной химической чувствительности, приписываемые AES, есть несколько факторов, которые могут ограничить применимость этого метода, особенно при оценке твердых образцов. Одним из наиболее распространенных ограничений оже-спектроскопии являются эффекты заряда в непроводящих образцах.^[2][3] Заряд происходит, когда количество вторичных электронов, покидающих образец, отличается от количества падающих электронов, что приводит к возникновению положительного или отрицательного электрического заряда на поверхности. И положительные, и отрицательные поверхностные заряды сильно изменяют выход электронов, испускаемых из образца, и, следовательно, искажают измеренные пики Оже. Чтобы усложнить ситуацию, методы нейтрализации, используемые в других методах анализа поверхности, таких как вторично-ионная масс-спектрометрия (SIMS), не применимы к AES, поскольку эти методы обычно включают бомбардировку поверхности электронами или ионы (т.е. наводнение ). Для решения проблемы зарядки было разработано несколько процессов, но ни один из них не является идеальным и по-прежнему затрудняет количественную оценку данных AES.^[3][6] Один из таких методов заключается в размещении токопроводящих подушек рядом с областью анализа для минимизации региональных зарядов. Однако такой подход ограничивает области применения SAM, а также количество образца материала, доступного для зондирования. Связанный метод включает утоньшение или углубление на непроводящем слое с помощью Ar⁺ ионы, а затем закрепите образец на проводящей подложке перед AES.^[18][19] Этот метод обсуждался с утверждениями, что процесс утонения оставляет элементарные артефакты на поверхности и / или создает поврежденные слои, которые искажают связывание и способствуют химическому перемешиванию в образце. В результате композиционные данные AES считаются подозрительными. Наиболее распространенная установка для минимизации эффектов зарядки включает использование электронного луча под углом (~ 10 °) и тщательно настроенную энергию бомбардировки (от 1,5 кэВ до 3 кэВ). Управление как углом, так и энергией может незначительно изменить количество испускаемых электронов по отношению к падающим электронам и тем самым уменьшить или полностью исключить зарядку образца.^[2][5][6]

Помимо эффектов зарядки, данные AES могут быть скрыты из-за характерных потерь энергии в образце и событий атомной ионизации более высокого порядка. Электроны, выброшенные из твердого тела, обычно претерпевают многократное рассеяние и теряют энергию в виде коллективных колебаний электронной плотности, называемых плазмоны.^[2][7] Если плазмонные потери имеют энергию, близкую к энергии оже-пика, менее интенсивный оже-процесс может затмеваться плазмонным пиком. Поскольку оже-спектры обычно слабы и имеют разброс энергии на много эВ, их трудно выделить из фона и при наличии плазмонных потерь; деконволюция двух пиков становится чрезвычайно сложной. Для таких спектров требуется дополнительный анализ с помощью методов химически чувствительной поверхности, таких как рентгеновская фотоэлектронная спектроскопия (XPS) часто требуется, чтобы распутать пики.^[2] Иногда в Оже-спектре также могут наблюдаться «сателлитные» пики с четко определенными энергиями, смещенными от родительского пика. Происхождение сателлитов обычно связывают с множественными ионизационными событиями в атоме или ионизационными каскадами, в которых испускается серия электронов, когда релаксация происходит для дырок ядра на нескольких уровнях.^[2][3] Присутствие спутников может исказить истинную информацию о пике Оже и / или небольшом сдвиге пика из-за химической связи на поверхности. Было проведено несколько исследований для дальнейшей количественной оценки спутниковых пиков.^[20]

Несмотря на эти иногда существенные недостатки, электронная оже-спектроскопия является широко используемым методом анализа поверхности, который успешно применяется во многих различных областях, от химии газовой фазы до определения характеристик наноструктур. Недавно был разработан совершенно новый класс электростатических анализаторов энергии с высоким разрешением - анализаторы лицевого поля (FFA).^[21] может использоваться для дистанционной электронной спектроскопии удаленных поверхностей или поверхностей с большой шероховатостью или даже с глубокими ямками. Эти инструменты разработаны так, как будто специально предназначены для комбинированного использования. растровые электронные микроскопы (SEM). «FFA» в принципе не имеют заметных конечных полей, которые обычно искажают фокусировку в большинстве известных анализаторов, например, в широко известном CMA.

Чувствительность, количественная детализация и простота использования превратили AES из неясного мешающего эффекта в функциональную и практическую технику характеризации чуть более чем за пятьдесят лет. Применяя как в исследовательских лабораториях, так и в промышленных условиях, AES по-прежнему будет краеугольным камнем поверхностно-чувствительной электронной спектроскопии.

Смотрите также

• Список методов анализа материалов
• Картирование дуги
• Ультрафиолетовая фотоэлектронная спектроскопия (ИБП, для газов)
• Фотоэмиссионная спектроскопия (PES, для твердых поверхностей)
• Ридберговская ионизационная спектроскопия
• Рентгеновская фотоэлектронная спектроскопия

Рекомендации

1. Грант, Джон Т .; Дэвид Бриггс (2003). Анализ поверхности методами оже- и рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии. Чичестер: Публикации IM. ISBN  1-901019-04-7.
2. Томас А., Карлсон (1975). Фотоэлектронная и оже-спектроскопия. Нью-Йорк: Пленум Пресс. ISBN  0-306-33901-3.
3. Бриггс, Дэвид; Мартин П. Сеа (1983). Практический анализ поверхности методами оже- и рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии. Чичестер: Джон Уайли и сыновья. ISBN  0-471-26279-X.
4. Томпсон, Майкл; М. Д. Бейкер; А. Кристи; Дж. Ф. Тайсон (1985). Оже-электронная спектроскопия. Чичестер: Джон Уайли и сыновья. ISBN  0-471-04377-X.
5. Дэвис Л. Е., изд. (1980). Современный анализ поверхности: металлургические применения оже-электронной спектроскопии (AES) и рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (XPS). Варрендейл: Металлургическое общество AIME. ISBN  0-89520-358-8.
6. Фельдман, Леонард С.; Джеймс В. Майер (1986). Основы анализа поверхности и тонких пленок. Река Верхний Сэдл: Prentice Hall. ISBN  0-13-500570-1.
7. Оура, К .; В. Г. Лифшиц; А. А. Саранин; А. В. Зотов; М. Катаяма (2003). Наука о поверхности: введение. Берлин: Springer. ISBN  3-540-00545-5.
8. Оже-спектроскопия В архиве 2018-01-10 в Wayback Machine Национальная физическая лаборатория: Кэй и Лаби, Таблицы физических и химических констант
9. Киттель, Чарльз (1996). Введение в физику твердого тела (7-е изд.). Нью-Йорк: Джон Вили и сыновья. ISBN  81-265-1045-5.
10. Эшкрофт, Нил; Мермин, Н. Давид (1976). Физика твердого тела. Итака: Thomson Learning. ISBN  0-03-049346-3.
11. «Оже-электронная спектроскопия». Физическая электроника. Physical Electronics, Inc .. (PHI). 2020 г.. Получено 8 января, 2020.
12. Аттард, Гэри; Барнс, Колин. Поверхности. Oxford Chemistry Primers. п. 47. ISBN  978-0-19-855686-2.
13. Чао, Лян-Чиун; Ши-Сюань Ян (июнь 2007 г.). "Рост и электронная оже-спектроскопия характеризации пончиковидных наноструктур ZnO". Прикладная наука о поверхности. 253 (17): 7162–7165. Bibcode:2007ApSS..253.7162C. Дои:10.1016 / j.apsusc.2007.02.184.
14. Сухван Чан; и другие. (Май 2007 г.). «Сравнение пленок ITO, осажденных электронно-лучевым пучком и напылением, для применения в фотодетекторах металл – полупроводник – металл толщиной 1,55 мкм». Журнал Электрохимического общества. 154 (5): H336 – H339. Дои:10.1149/1.2667428.
15. Минцзе Сюй; и другие. (Март 2006 г.). «Биомиметическая силицификация трехмерных каркасов, богатых полиамином, собранных прямым написанием чернил». Мягкая материя. 2 (3): 205–209. Bibcode:2006Смат .... 2..205X. Дои:10.1039 / b517278k.
16. Гондран, Кэролайн Ф. Х .; Шарлин Джонсон; Кисик Чой (сентябрь 2006 г.). «Передняя и задняя стороны - анализ профиля глубины с помощью электронной оже-спектроскопии для проверки межфазной реакции на HfN / SiO.₂ интерфейс". Журнал вакуумной науки и техники B. 24 (5): 2457. Bibcode:2006JVSTB..24.2457G. Дои:10.1116/1.2232380.
17. Крыжевой Н.В., Седербаум Л.С. (сентябрь 2012 г.). «Изучение эффектов протонирования и депротонирования с помощью оже-электронной спектроскопии». J Phys Chem Lett. 3 (18): 2733–7. Дои:10.1021 / jz301130t. PMID  26295900.
18. Ю, Линг; Делинг Джин (апрель 2001 г.). «Микроанализ структурной керамики методом AES и SAM путем утонения и покрытия обратной стороны». Поверхностный и интерфейсный анализ. 31 (4): 338–342. Дои:10.1002 / sia.982.
19. Казо, Жак (декабрь 1992 г.). «Механизмы зарядки в электронной спектроскопии». Журнал электронной спектроскопии и родственных явлений. 105 (2–3): 155–185. Дои:10.1016 / S0368-2048 (99) 00068-7.
20. Пошел, М.Р .; М. Вос; Хейфец А.С. (ноябрь 2006 г.). «Спутниковая структура в Оже и (е,2е) спектры германия ». Радиационная физика и химия. 75 (11): 1698–1703. Bibcode:2006RaPC ... 75,1698 Вт. Дои:10.1016 / j.radphyschem.2006.09.003.
21. Ильин, А (2003). «Новый класс электростатических анализаторов энергии с цилиндрическим торцевым полем». Ядерные инструменты и методы в физических исследованиях Секция A: ускорители, спектрометры, детекторы и связанное с ними оборудование. 500: 62. Bibcode:2003НИМПА.500 ... 62И. Дои:10.1016 / S0168-9002 (03) 00334-6.

дальнейшее чтение

• Введение в анализ поверхности с помощью XPS и AES, Дж. Ф. Уоттс, Дж. Уолстенхолм, опубликовано Wiley & Sons, 2003 г., Чичестер, Великобритания, ISBN  978-0-470-84713-8
• Дженкинс, Лесли H .; М. Ф. Чанг (сентябрь 1970 г.). «Оже-электронные энергии электронов внешней оболочки». Наука о поверхности. 22 (2): 479–485. Bibcode:1970SurSc..22..479C. Дои:10.1016/0039-6028(70)90099-3.
• Ларкинс, Ф. П. (октябрь 1977 г.). «Полуэмпирические энергии оже-электронов для элементов 10 ≤ Z ≤ 100». Атомные данные и таблицы ядерных данных. 20 (4): 311–387. Bibcode:1977ADNDT..20..311L. Дои:10.1016 / 0092-640X (77) 90024-9.
• Бурхоп, Э. Х. С. (июль 1955 г.). «Le rendement de fluorescence». Journal de Physique et le Radium (На французском). 16 (7): 625–629. Дои:10.1051 / jphysrad: 01955001607062500.
• Worthington, C. R .; Г. Томлин (май 1956 г.). «Интенсивность излучения характеристического рентгеновского излучения». Труды физического общества. Серия А. 69 (5): 401–412. Bibcode:1956PPSA ... 69..401Вт. Дои:10.1088/0370-1298/69/5/305.
• Папараццо, Э. (декабрь 2001 г.). Комментарий к статье «Микроанализ структурной керамики методом AES и SAM путем утонения и покрытия обратной стороны». Ю и Джин ". Поверхностный и интерфейсный анализ. 31 (12): 1110–1111. Дои:10.1002 / sia.1144.
• «Оже-электронная спектроскопия», J. Wolstenholme, опубликовано Momentum Press, LLC, 2015, Нью-Йорк, ISBN  978-1-60650-681-3 (печать), 978-1-60650-682-0 (электронная книга)