G-паритет - G-parity

В физика элементарных частиц, G-паритет это мультипликативное квантовое число что является результатом обобщения C-четность к мультиплеты частиц.

C- четность касается только нейтральных систем; в пион триплет, только π⁰ имеет C-парность. С другой стороны, сильное взаимодействие не видит электрический заряд, поэтому он не может различить π⁺, π⁰ и π⁻. Мы можем обобщить C-парность, поэтому она применяется ко всем состояниям заряда данного мультиплета:

${\displaystyle {\mathcal {G}}{\begin{pmatrix}\pi ^{+}\\\pi ^{0}\\\pi ^{-}\end{pmatrix}}=\eta _{G}{\begin{pmatrix}\pi ^{+}\\\pi ^{0}\\\pi ^{-}\end{pmatrix}}}$

куда η_грамм = ± 1 являются собственные значения из грамм-парность. В грамм-оператор четности определяется как

${\displaystyle {\mathcal {G}}={\mathcal {C}}\,e^{(i\pi I_{2})}}$

куда ${\displaystyle {\mathcal {C}}}$ это C-оператор четности, и я₂ - оператор, связанный со 2-м компонентом изоспин "вектор". грамм-четкость - это сочетание зарядовое сопряжение и π рад (180 °) вращение вокруг 2-й оси изоспинового пространства. Учитывая, что зарядовое сопряжение и изоспин сохраняются за счет сильных взаимодействий, грамм. Однако слабые и электромагнитные взаимодействия не инвариантны относительно грамм-парность.

С грамм-четкость применяется ко всему мультиплету, зарядовое сопряжение должно рассматривать мультиплет как нейтральный объект. Таким образом, только мультиплеты со средним зарядом 0 будут собственными состояниями грамм, то есть

${\displaystyle {\bar {Q}}={\bar {B}}={\bar {Y}}=0}$

(видеть Q, B, Y ).

В целом

${\displaystyle \eta _{G}=\eta _{C}\,(-1)^{I}}$

куда η_C это C-собственное значение четности, и я это изоспин.

Поскольку независимо от того, является ли система фермион-антифермион или бозон-антибозон, ${\displaystyle \eta _{C}}$ всегда равно ${\displaystyle (-1)^{L+S}}$, у нас есть

${\displaystyle \eta _{G}=(-1)^{S+L+I}\,}$.

Смотрите также

• Кварковая модель

Рекомендации

• Т. Д. Ли и К. Н. Ян (1956). «Зарядовое сопряжение, новое квантовое число G и правила отбора, касающиеся системы нуклон-антинуклон». Il Nuovo Cimento. 3 (4): 749–753. Bibcode:1956NCim .... 3..749L. Дои:10.1007 / BF02744530.
• Чарльз Гебель (1956). «Правила выбора для аннигиляции NN». Phys. Rev. 103 (1): 258–261. Bibcode:1956ПхРв..103..258Г. Дои:10.1103 / PhysRev.103.258.