Анти-де Ситтер пространство - Anti-de Sitter space

"AdS" перенаправляется сюда. Для использования в других целях см. ADS (значения).

В математика и физика, п-размерный пространство анти-де Ситтера (Объявления_п) является максимально симметричным Лоренцево многообразие с постоянным отрицательным скалярная кривизна. Пространство Анти-де Ситтера и пространство де Ситтера названы в честь Виллем де Ситтер (1872–1934), профессор астрономии в Лейденский университет и директор Лейденская обсерватория. Виллем де Ситтер и Альберт Эйнштейн тесно сотрудничали в Лейден в 1920-е годы на пространство-время структура Вселенной.

Коллекторы из постоянная кривизна наиболее знакомы в случае двух измерений, когда поверхность сфера - поверхность постоянной положительной кривизны, плоская (Евклидово ) плоскость - поверхность постоянной нулевой кривизны, а гиперболическая плоскость поверхность постоянной отрицательной кривизны.

Эйнштейна общая теория относительности ставит пространство и время на равные, так что можно рассматривать геометрию единого пространства-времени вместо того, чтобы рассматривать пространство и время по отдельности. Случаи пространства-времени постоянной кривизны - это пространство де Ситтера (положительное), Пространство Минковского (ноль) и пространство анти-де Ситтера (отрицательное). Таким образом, они точные решения из Полевые уравнения Эйнштейна для пустая вселенная с положительным, нулевым или отрицательным космологическая постоянная, соответственно.

Пространство Анти-де Ситтера обобщается на любое количество пространственных измерений. В более высоких измерениях он наиболее известен своей ролью в AdS / CFT корреспонденция, который предполагает, что можно описать силу в квантовой механике (например, электромагнетизм, то слабая сила или сильная сила ) в определенном количестве измерений (например, четыре) с теория струн где струны существуют в пространстве анти-де Ситтера с одним дополнительным (некомпактным) измерением.

Нетехническое объяснение

Это нетехническое объяснение сначала определяет термины, используемые во вводном материале этой статьи. Затем в нем кратко излагается основная идея пространства-времени, подобного общей теории относительности. Затем обсуждается, как пространство де Ситтера описывает отдельный вариант обычного пространства-времени общей теории относительности (называемого пространством Минковского), связанный с космологической постоянной, и как пространство анти-де Ситтера отличается от пространства де Ситтера. Это также объясняет, что пространство Минковского, пространство де Ситтера и пространство анти-де Ситтера в применении к общей теории относительности можно рассматривать как вложенные в плоское пятимерное пространство-время. Наконец, он предлагает некоторые предостережения, которые в общих чертах описывают, как это нетехническое объяснение не позволяет охватить все детали математической концепции.

Перевод технических терминов

Максимально симметричное лоренцево многообразие - это пространство-время, в котором никакая точка в пространстве и времени не может быть отделена каким-либо образом от другой, и (будучи лоренцевым) единственный способ, которым направление (или касательное к пути в точке пространства-времени) может быть различают ли оно пространственноподобным, светоподобным или временемподобным. Пространство специальной теории относительности (Пространство Минковского ) является примером.

А постоянная скалярная кривизна означает гравитационное изгибание пространства-времени в соответствии с общей теорией относительности, кривизна которого описывается одним числом, которое одинаково везде в пространстве-времени в отсутствие материи или энергии.

Отрицательная кривизна означает изгиб гиперболически, как поверхность седла или Рог Габриэля поверхность, подобная поверхности труба колокол. Его можно описать как «противоположность» поверхности сферы, имеющей положительную кривизну.

Пространство-время в общей теории относительности

Общая теория относительности - это теория природы времени, пространства и гравитации, в которой гравитация - это искривление пространства и времени, возникающее в результате присутствия материи или энергии. Энергия и масса эквивалентны (как выражено в уравнении E = MC²). Значения пространства и времени могут быть преобразованы в единицы времени или пространства путем умножения или деления значения на скорость света (например, секунды, умноженные на метры в секунду, равны метрам).

Распространенная аналогия включает в себя то, как падение в плоский лист резины, вызванное сидящим на нем тяжелым предметом, влияет на путь, по которому катятся поблизости маленькие предметы, заставляя их отклоняться внутрь от пути, по которому они бы пошли, если бы тяжелый объект отсутствовал. Конечно, в общей теории относительности и маленькие, и большие объекты взаимно влияют на кривизну пространства-времени.

Сила притяжения гравитации, создаваемая материей, возникает из-за отрицательной кривизны пространства-времени, представленной в аналогии с резиновым листом отрицательно изогнутым (похожим на трубу-колокол) углублением в листе.

Ключевой особенностью общей теории относительности является то, что она описывает гравитацию не как обычную силу, подобную электромагнетизму, а как изменение геометрии пространства-времени в результате присутствия материи или энергии.

Аналогия, использованная выше, описывает кривизну двумерного пространства, вызванную гравитацией в общей теории относительности, в трехмерном суперпространстве, в котором третье измерение соответствует эффекту гравитации. Геометрический способ размышления об общей теории относительности описывает эффекты гравитации в реальном четырехмерном пространстве геометрически, проецируя это пространство в пятимерное суперпространство, пятое измерение которого соответствует кривизне пространства-времени, создаваемой гравитацией и гравитацией. -подобные эффекты в общей теории относительности.

В результате в общей теории относительности знакомое Ньютоново уравнение гравитации ${\displaystyle \textstyle F=G{\frac {m_{1}m_{2}}{r^{2}}}\ }$ (т.е. гравитационное притяжение между двумя объектами равно гравитационная постоянная умноженное на произведение их масс, деленное на квадрат расстояния между ними) является всего лишь приближением гравитационных эффектов, наблюдаемых в общей теории относительности. Однако это приближение становится неточным в экстремальных физических ситуациях, таких как релятивистские скорости (в частности, свет) или большие, очень плотные массы.

В общей теории относительности гравитация вызвана искривлением («искажением») пространства-времени. Распространенное заблуждение - приписывать гравитацию искривленному пространству; ни пространство, ни время не имеют абсолютного значения в теории относительности. Тем не менее, чтобы описать слабую гравитацию, как на Земле, достаточно рассмотреть искажение времени в определенной системе координат. Мы находим гравитацию на Земле очень заметной, в то время как релятивистское искажение времени требует точных инструментов для обнаружения. Причина, по которой мы не осознаем релятивистских эффектов в нашей повседневной жизни, заключается в огромном значении скорости света (c = 300000 км / с приблизительно), что заставляет нас воспринимать пространство и время как разные сущности.

Пространство де Ситтера в общей теории относительности

Пространство де Ситтера включает в себя разновидность общей теории относительности, в которой пространство-время слегка искривлено в отсутствие материи или энергии. Это аналогично соотношению между евклидовой геометрией и неевклидова геометрия.

Собственная кривизна пространства-времени в отсутствие материи или энергии моделируется космологической постоянной в общей теории относительности. Это соответствует вакууму, имеющему плотность энергии и давление. Эта геометрия пространства-времени приводит к изначально параллельно^{[требуется разъяснение ]} расходящиеся времениподобные геодезические с пространственноподобными участками положительной кривизны.

Пространство Анти-де Ситтера отличается от пространства де Ситтера

Пространство анти-де Ситтера в общей теории относительности похоже на пространство де Ситтера, за исключением изменения знака кривизны пространства-времени. В пространстве анти-де Ситтера при отсутствии материи или энергии кривизна пространственноподобных участков отрицательна, что соответствует гиперболическая геометрия, и изначально параллельно^{[требуется разъяснение ]} времяподобные геодезические в конечном итоге пересекаются. Это соответствует отрицательному космологическая постоянная, где само пустое пространство имеет отрицательную плотность энергии, но положительное давление, в отличие от стандартного ΛCDM модель нашей собственной вселенной, для которой наблюдения далеких сверхновых указать положительную космологическую постоянную, соответствующую (асимптотической) пространство де Ситтера.

В пространстве анти-де Ситтера, как и в пространстве де Ситтера, собственная кривизна пространства-времени соответствует космологической постоянной.

Пространство де Ситтера и пространство анти-де Ситтера в пяти измерениях

Как отмечалось выше, использованная выше аналогия описывает искривление двумерного пространства, вызванное гравитацией в общей теории относительности, в трехмерном пространстве вложения, которое является плоским, как пространство Минковского в специальной теории относительности. Вложение пространств де Ситтера и анти-де Ситтера пяти плоских измерений позволяет определить свойства вложенных пространств. Расстояния и углы внутри встроенного пространства могут быть непосредственно определены из более простых свойств пятимерного плоского пространства.

В то время как пространство анти-де Ситтера не соответствует гравитации в общей теории относительности с наблюдаемой космологической постоянной, считается, что пространство анти-де Ситтера соответствует другим силам в квантовой механике (таким как электромагнетизм, слабое ядерное взаимодействие и сильное ядерное взаимодействие) . Это называется AdS / CFT корреспонденция.

Предостережения

Остальная часть статьи объясняет детали этих концепций с гораздо более строгим и точным математическим и физическим описанием. Люди не подходят для визуализации предметов в пяти или более измерениях, но математические уравнения не имеют такой же сложности и могут представлять пятимерные концепции таким же подходящим образом, как и методы, которые математические уравнения используют для описания более простых для визуализации трех и четырех измерений. размерные концепции.

Существует особенно важное значение более точного математического описания, которое отличается от эвристического описания пространства де Ситтера и пространства анти-де Ситтера на основе аналогий. Математическое описание пространства анти-де Ситтера обобщает идею кривизны. В математическом описании кривизна является свойством конкретной точки и может быть отделена от какой-то невидимой поверхности, с которой сливаются изогнутые точки в пространстве-времени. Так, например, такие понятия, как сингулярности (наиболее широко известные в общей теории относительности черная дыра ), которые не могут быть полностью выражены в геометрии реального мира, могут соответствовать определенным состояниям математического уравнения.

Полное математическое описание также фиксирует некоторые тонкие различия, проводимые в общей теории относительности между пространственными измерениями и временными измерениями.

Определение и свойства

Подобно тому, как сферические и гиперболические пространства можно визуализировать с помощью изометрическое вложение в плоском пространстве одного более высокого измерения (как сфера и псевдосфера соответственно), пространство анти-де Ситтера можно представить себе как лоренцев аналог сферы в пространстве одного дополнительного измерения. Дополнительное измерение похоже на время. В этой статье мы принимаем соглашение о том, что метрика во времениподобном направлении отрицательно.

Изображение (1 + 1)-мерное пространство анти-де Ситтера, встроенное в квартиру (1 + 2)-мерное пространство. В т₁- и т₂-оси лежат в плоскости вращательной симметрии, а оси Икс₁- ось перпендикулярна этой плоскости. Вложенная поверхность содержит замкнутые времяподобные кривые, окружающие Икс₁ оси, хотя их можно устранить, «развернув» вложение (точнее, взяв универсальную крышку).

Анти-де Ситтер пространство подписи (п, q) тогда можно изометрически вложить в пространство ${\displaystyle \mathbb {R} ^{p,q+1}}$ с координатами (Икс₁, ..., Икс_п, т₁, ..., т_q+1) и метрика

${\displaystyle ds^{2}=\sum _{i=1}^{p}dx_{i}^{2}-\sum _{j=1}^{q+1}dt_{j}^{2}}$

как квазисфера

${\displaystyle \sum _{i=1}^{p}x_{i}^{2}-\sum _{j=1}^{q+1}t_{j}^{2}=-\alpha ^{2},}$

куда ${\displaystyle \alpha }$ - ненулевая константа размерности длины ( радиус кривизны ). Это (обобщенная) сфера в том смысле, что это набор точек, для которых «расстояние» (определяемое квадратичной формой) от начала координат постоянно, но визуально это гиперболоид, как на изображении.

Метрика на пространстве анти-де Ситтера индуцирована окружающая метрика. это невырожденный а в случае q = 1 имеет лоренцеву подпись.

Когда q = 0, эта конструкция дает стандартное гиперболическое пространство. Остальная часть обсуждения применима, когда q ≥ 1.

Замкнутые времяподобные кривые и универсальная крышка

Когда q ≥ 1, вложение выше имеет замкнутые времяподобные кривые; например, путь, параметризованный ${\displaystyle t_{1}=\alpha \sin(\tau ),t_{2}=\alpha \cos(\tau ),}$ а все остальные координаты нулевые, это такая кривая. Когда q ≥ 2 эти кривые присущи геометрии (неудивительно, поскольку любое пространство с более чем одним временным измерением содержит замкнутые времениподобные кривые), но когда q = 1, их можно устранить, перейдя к универсальное перекрытие, эффективно «разворачивая» вложение. Аналогичная ситуация возникает с псевдосфера, который изгибается вокруг себя, хотя гиперболическая плоскость этого не делает; в результате он содержит самопересекающиеся прямые (геодезические), а гиперболическая плоскость - нет. Некоторые авторы определяют пространство анти-де Ситтера как эквивалент самой вложенной квазисферы, в то время как другие определяют его как эквивалент универсального покрытия вложения.

Симметрии

Если универсальный чехол не взят, (п, q) пространство анти-де Ситтера имеет O (п, q + 1) как его группа изометрии. Если взять универсальное покрытие, то группа изометрий является покрытием O (п, q + 1). Это легче всего понять, если определить пространство анти-де Ситтера как симметричное пространство, с использованием факторное пространство конструкция, приведенная ниже.

Нестабильность

Недоказанная «гипотеза о нестабильности AdS», представленная физиками Петром Бизоном и Анджеем Ростворовски в 2011 году, утверждает, что сколь угодно малые возмущения определенной формы в AdS приводят к образованию черных дыр.^[1] Математик Георгиос Мошидис доказал, что с учетом сферической симметрии гипотеза верна для конкретных случаев нулевой по Эйнштейну пылевой системы с внутренним зеркалом (2017) и безмассовой системы Власова Эйнштейна (2018).^[2][3]

Координатные пятна

А координата патч покрытие части пространства дает полупространство Координатизация пространства анти-де Ситтера. В метрический тензор для этого патча

${\displaystyle ds^{2}={\frac {1}{y^{2}}}\left(-dt^{2}+dy^{2}+\sum _{i}dx_{i}^{2}\right),}$

с ${\displaystyle y>0}$ давая полупространство. Легко видеть, что эта метрика конформно эквивалентный в плоское полупространство пространство-время Минковского.

Постоянные временные интервалы этого координатного фрагмента равны гиперболические пространства в метрике полупространства Пуанкаре. В пределе как ${\displaystyle y\to 0}$, эта метрика полупространства конформно эквивалентна метрике Минковского ${\textstyle ds^{2}=-dt^{2}+\sum _{i}dx_{i}^{2}}$. Таким образом, пространство анти-де Ситтера содержит конформное пространство Минковского на бесконечности («бесконечность» с нулевой координатой y в этом фрагменте).

В пространстве AdS время периодично, и универсальный чехол имеет непериодическое время. Координатный патч выше покрывает половину единственного периода пространства-времени.

Поскольку конформная бесконечность AdS - это подобный времени, задание исходных данных на пространственноподобной гиперповерхности не определило бы будущее эволюции однозначно (т.е. детерминированно), если нет граничные условия связанный с конформной бесконечностью.

Область «полупространство» пространства анти-де Ситтера и его граница.

Другая часто используемая система координат, которая охватывает все пространство, задается координатами t, ${\displaystyle r\geqslant 0}$ и гипер-полярные координаты α, θ и φ.

${\displaystyle ds^{2}=-\left(k^{2}r^{2}+1\right)dt^{2}+{\frac {1}{k^{2}r^{2}+1}}dr^{2}+r^{2}d\Omega ^{2}}$

Соседнее изображение представляет область «полупространства» пространства анти-де Ситтера и его границу. Внутренняя часть цилиндра соответствует пространству-времени анти-де Ситтера, а его цилиндрическая граница соответствует его конформной границе. Зеленая заштрихованная область внутри соответствует области AdS, покрытой координатами полупространства, и ограничена двумя нулями, он же светоподобные, геодезические гиперплоскости; зеленая заштрихованная область на поверхности соответствует области конформного пространства, покрытой пространством Минковского.

Зеленая заштрихованная область покрывает половину пространства AdS и половину конформного пространства-времени; левые концы зеленых дисков соприкасаются так же, как и правые концы.

Как однородное симметричное пространство

Точно так же, как 2-сфера

${\displaystyle S^{2}={\frac {\mathrm {O} (3)}{\mathrm {O} (2)}}}$

является частным от двух ортогональные группы, анти-де Ситтер с паритет (отражательная симметрия) и разворот времени симметрию можно рассматривать как частное двух обобщенные ортогональные группы

${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}={\frac {\mathrm {O} (2,n-1)}{\mathrm {O} (1,n-1)}}}$

тогда как AdS без P или C можно рассматривать как частное

${\displaystyle {\frac {\mathrm {Spin} ^{+}(2,n-1)}{\mathrm {Spin} ^{+}(1,n-1)}}}$

из спиновые группы.

Эта формулировка фактора дает ${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ структура однородное пространство. В Алгебра Ли обобщенной ортогональной группы ${\displaystyle o(1,n)}$ задается матрицами

${\displaystyle {\mathcal {H}}={\begin{pmatrix}{\begin{matrix}0&0\\0&0\end{matrix}}&{\begin{pmatrix}\cdots 0\cdots \\\leftarrow v^{t}\rightarrow \end{pmatrix}}\\{\begin{pmatrix}\vdots &\uparrow \\0&v\\\vdots &\downarrow \end{pmatrix}}&B\end{pmatrix}}}$,

куда ${\displaystyle B}$ это кососимметричная матрица. Дополнительная образующая в алгебре Ли ${\displaystyle {\mathcal {G}}=\mathrm {o} (2,n)}$ является

${\displaystyle {\mathcal {Q}}={\begin{pmatrix}{\begin{matrix}0&a\\-a&0\end{matrix}}&{\begin{pmatrix}\leftarrow w^{t}\rightarrow \\\cdots 0\cdots \\\end{pmatrix}}\\{\begin{pmatrix}\uparrow &\vdots \\w&0\\\downarrow &\vdots \end{pmatrix}}&0\end{pmatrix}}.}$

Эти двое выполняют ${\displaystyle {\mathcal {G}}={\mathcal {H}}\oplus {\mathcal {Q}}}$. Явное вычисление матрицы показывает, что ${\displaystyle [{\mathcal {H}},{\mathcal {Q}}]\subseteq {\mathcal {Q}}}$ и ${\displaystyle [{\mathcal {Q}},{\mathcal {Q}}]\subseteq {\mathcal {H}}}$. Таким образом, анти-де Ситтер - это редуктивное однородное пространство, и нериманова симметричное пространство.

Математическое определение пространства анти-де Ситтера и его свойств

${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ является п-мерное решение теории гравитации с Действие Эйнштейна – Гильберта с отрицательным космологическая постоянная ${\displaystyle \Lambda }$, (${\displaystyle \Lambda <0}$), т. е. теорию, описываемую следующими Лагранжиан плотность:

${\displaystyle {\mathcal {L}}={\frac {1}{16\pi G_{(n)}}}(R-2\Lambda )}$,

куда грамм_(п) это гравитационная постоянная в п-мерное пространство-время. Следовательно, это решение Уравнения поля Эйнштейна:

${\displaystyle G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }=0}$

куда ${\displaystyle G_{\mu \nu }}$ является Тензор Эйнштейна и ${\displaystyle g_{\mu \nu }}$ это метрика пространства-времени. Представляем радиус ${\displaystyle \alpha }$ в качестве ${\textstyle \Lambda ={\frac {-(n-1)(n-2)}{2\alpha ^{2}}}}$ это решение может быть погруженный в ${\displaystyle n+1}$ мерное пространство-время с подписью ${\displaystyle (-,-,+,\ldots ,+)}$ следующим ограничением:

${\displaystyle -X_{1}^{2}-X_{2}^{2}+\sum _{i=3}^{n+1}X_{i}^{2}=-\alpha ^{2}}$

Глобальные координаты

${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$параметризуется в глобальных координатах параметрами ${\displaystyle (\tau ,\rho ,\theta ,\varphi _{1},\cdots ,\varphi _{n-3})}$ в качестве:

${\displaystyle {\begin{cases}X_{1}=\alpha \cosh \rho \cos \tau \\X_{2}=\alpha \cosh \rho \sin \tau \\X_{i}=\alpha \sinh \rho \,{\hat {x}}_{i}\qquad \sum _{i}{\hat {x}}_{i}^{2}=1\end{cases}}}$

куда ${\displaystyle {\hat {x}}_{i}}$ параметризовать ${\displaystyle S^{n-2}}$ сфера. Т.е. у нас есть ${\displaystyle {\hat {x}}_{1}=\sin \theta \sin \varphi _{1}\cdots \sin \varphi _{n-3}}$, ${\displaystyle {\hat {x}}_{2}=\sin \theta \sin \varphi _{1}\cdots \cos \varphi _{n-3}}$, ${\displaystyle {\hat {x}}_{3}=\sin \theta \sin \varphi _{1}\cdots \cos \varphi _{n-2}}$ и т.д. ${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ метрика в этих координатах:

${\displaystyle ds^{2}=\alpha ^{2}\left(-\cosh ^{2}\rho \,d\tau ^{2}+\,d\rho ^{2}+\sinh ^{2}\rho \,d\Omega _{n-2}^{2}\right)}$

куда ${\displaystyle \tau \in [0,2\pi ]}$ и ${\displaystyle \rho \in \mathbb {R} ^{+}}$. Учитывая периодичность времени ${\displaystyle \tau }$ и чтобы избежать замкнутые времяподобные кривые (СТС) следует брать универсальную крышку ${\displaystyle \tau \in \mathbb {R} }$. В пределе ${\displaystyle \rho \to \infty }$ можно приблизиться к границе этого пространства-времени, обычно называемого ${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ конформная граница.

С преобразованиями ${\displaystyle r\equiv \alpha \sinh \rho }$ и ${\displaystyle t\equiv \alpha \tau }$ у нас может быть обычный ${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ метрика в глобальных координатах:

${\displaystyle ds^{2}=-f(r)\,dt^{2}+{\frac {1}{f(r)}}\,dr^{2}+r^{2}\,d\Omega _{n-2}^{2}}$

куда ${\displaystyle f(r)=1+{\frac {r^{2}}{\alpha ^{2}}}}$

Координаты Пуанкаре

Путем следующей параметризации:

${\displaystyle {\begin{cases}X_{1}={\frac {\alpha ^{2}}{2r}}\left(1+{\frac {r^{2}}{\alpha ^{4}}}\left(\alpha ^{2}+{\vec {x}}^{2}-t^{2}\right)\right)\\X_{2}={\frac {r}{\alpha }}t\\X_{i}={\frac {r}{\alpha }}x_{i}\qquad i\in \{3,\ldots ,n\}\\X_{n+1}={\frac {\alpha ^{2}}{2r}}\left(1-{\frac {r^{2}}{\alpha ^{4}}}\left(\alpha ^{2}-{\vec {x}}^{2}+t^{2}\right)\right)\end{cases}}}$

в ${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ метрика в координатах Пуанкаре:

${\displaystyle ds^{2}=-{\frac {r^{2}}{\alpha ^{2}}}\,dt^{2}+{\frac {\alpha ^{2}}{r^{2}}}\,dr^{2}+{\frac {r^{2}}{\alpha ^{2}}}\,d{\vec {x}}^{2}}$

в котором ${\displaystyle 0\leq r}$. Поверхность коразмерности 2 ${\displaystyle =0}$ горизонт убийства Пуанкаре и ${\displaystyle r\to \infty }$ подходы к границе ${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ пространство-время, поэтому в отличие от глобальных координат, координаты Пуанкаре не охватывают все ${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ многообразие. С помощью ${\displaystyle u\equiv {\frac {r}{\alpha ^{2}}}}$ эту метрику можно записать следующим образом:

${\displaystyle ds^{2}=\alpha ^{2}\left({\frac {\,du^{2}}{u^{2}}}+u^{2}\,dx_{\mu }\,dx^{\mu }\right)}$

куда ${\displaystyle x^{\mu }=\left(t,{\vec {x}}\right)}$. Преобразованием ${\displaystyle z\equiv {\frac {1}{u}}}$ также это можно записать как:

${\displaystyle ds^{2}={\frac {\alpha ^{2}}{z^{2}}}\left(\,dz^{2}+\,dx_{\mu }\,dx^{\mu }\right)}$

Геометрические свойства

${\displaystyle \mathrm {AdS} _{n}}$ метрика с радиусом ${\displaystyle \alpha }$ является одним из максимальных симметричных п-мерные пространства-времени. Он имеет следующие геометрические свойства:

Тензор кривизны Римана

${\displaystyle R_{\mu \nu \alpha \beta }={\frac {-1}{\alpha ^{2}}}(g_{\mu \alpha }g_{\nu \beta }-g_{\mu \beta }g_{\nu \alpha })}$

Кривизна Риччи

${\displaystyle R_{\mu \nu }={\frac {-(n-1)}{\alpha ^{2}}}g_{\mu \nu }}$

Скалярная кривизна

${\displaystyle R={\frac {-n(n-1)}{\alpha ^{2}}}}$

Рекомендации

1. Бизонь, Петр; Ростворовский, Анджей (2011). "Слабо турбулентная неустойчивость пространства-времени анти-де Ситтера". Письма с физическими проверками. 107 (3): 031102. arXiv:1104.3702. Bibcode:2011PhRvL.107c1102B. Дои:10.1103 / PhysRevLett.107.031102. PMID  21838346. S2CID  31556930.
2. «Черные дыры помогают доказать, что особый вид пространства-времени нестабилен». Журнал Quanta. 2020. Получено 14 мая 2020.
3. Мошидис, Георгиос. «Доказательство неустойчивости AdS для системы Эйнштейна - безмассовой системы Власова». Препринт arXiv arXiv: 1812.04268 (2018).

• Бенгтссон, Ингемар. "Анти-де Ситтер пространство" (PDF). Лекции (с Archive.org). Архивировано из оригинал (PDF) на 2018-03-08.
• Цинмин Чэн (2001) [1994], "Анти-де Ситтер пространство", Энциклопедия математики, EMS Press
• Эллис, Дж. Ф. Р.; Хокинг, С.В. (1973), Крупномасштабная структура пространства-времени, Издательство Кембриджского университета, стр. 131–134
• Фрэнсис, К. (2005). "Конформная граница пространства-времени анти-де Ситтера" (PDF). Соответствие AdS / CFT: метрики Эйнштейна и их конформные границы. IRMA Lect. Математика. Теор. Phys. 8. Цюрих: Eur. Математика. Soc. С. 205–216.
• Мацуда, Х. (1984). «Замечание об изометрическом вложении верхнего полупространства в пространство анти-де Ситтера» (PDF). Математический журнал Хоккайдо. 13 (2): 123–132. Дои:10.14492 / hokmj / 1381757712. Проверено 4 февраля 2017 г..
• Вольф, Джозеф А. (1967). Пространства постоянной кривизны. п. 334.

внешняя ссылка

• Упрощенное руководство по пространствам де Ситтера и анти-де Ситтера Педагогическое введение в пространства де Ситтера и анти-де Ситтера. Основная статья упрощена, почти без математики. Приложение носит технический характер и предназначено для читателей с физическим или математическим образованием.