Излучение черного тела - Black-body radiation - Wikipedia

Цвет (цветность ) радиация черного тела обратно пропорциональна температуре черного тела; то локус таких цветов, показанных здесь в CIE 1931 х, у Космос, известен как Планковский локус.

Излучение черного тела это тепловой электромагнитное излучение внутри или вокруг тела в термодинамическое равновесие со своей средой, испускаемой черное тело (идеализированное непрозрачное неотражающее тело). Он имеет определенный спектр длин волн, обратно связанный с интенсивностью, которая зависит только от температуры тела, которая предполагается для расчетов и теории однородной и постоянной.^[1][2][3][4]

Тепловое излучение, спонтанно испускаемое многими обычными объектами, можно представить как излучение черного тела. Идеально изолированный корпус, который находится в тепловом равновесии внутри, содержит излучение абсолютно черного тела и будет излучать его через отверстие, сделанное в его стенке, при условии, что это отверстие достаточно мало, чтобы оказывать незначительное влияние на равновесие.

В темной комнате черное тело при комнатной температуре кажется черным, потому что большая часть энергии, которую оно излучает, находится в инфракрасный спектр и не может быть воспринят человеческим глазом. Поскольку человеческий глаз не может воспринимать световые волны ниже видимой частоты, черное тело при самой низкой, едва видимой температуре субъективно кажется серым, даже если его объективный пик физического спектра находится в инфракрасном диапазоне.^[5] Человеческий глаз воспринимает только черное и белое при слабом освещении, поскольку светочувствительные стержни сетчатки более чувствительны, чем колбочки. Когда объект становится немного горячее, он становится тускло-красным. При дальнейшем повышении температуры он становится ярко-красным, оранжевым, желтым, белым и, наконец, сине-белым.

Хотя планеты и звезды не находятся в тепловом равновесии с их окружением или идеальными черными телами, излучение черного тела используется в качестве первого приближения для излучаемой ими энергии.^[6] Черные дыры почти идеальные черные тела в том смысле, что они поглощают все падающее на них излучение. Было высказано предположение, что они испускают излучение черного тела (называемое Радиация Хокинга ) с температурой, зависящей от массы черной дыры.^[7]

Период, термин черное тело был представлен Густав Кирхгоф в 1860 г.^[8] Излучение черного тела также называют тепловое излучение, излучение полости, полное излучение или же температурное излучение.

Теория

Спектр

Кузнецы судят о температуре заготовки по цвету свечения.^[9]

Цветовая карта этого кузнеца останавливается на температуре плавления стали.

Излучение черного тела имеет характерную непрерывную частотный спектр это зависит только от температуры тела,^[10] называется спектром Планка или Закон планка. Спектр имеет максимум на характерной частоте, которая смещается в сторону более высоких частот с повышением температуры, а при комнатная температура большая часть эмиссии находится в инфракрасный регион электромагнитный спектр.^[11][12][13] При повышении температуры выше 500 градусов Цельсия, черные тела начинают излучать значительное количество видимого света. Если смотреть человеческим глазом в темноте, первое слабое свечение кажется «призрачным» серым (видимый свет на самом деле красный, но свет низкой интенсивности активирует только датчики уровня серого глаза). При повышении температуры свечение становится видимым даже при наличии некоторого фонового окружающего света: сначала тускло-красного, затем желтого и, в конечном итоге, «ослепительно-голубовато-белого» при повышении температуры.^[14][15] Когда тело кажется белым, оно излучает значительную часть своей энергии в виде ультрафиолетовая радиация. В солнце, с эффективная температура примерно 5800 К,^[16] приблизительно черное тело со спектром излучения с максимумом в центральной желто-зеленой части видимый спектр, но со значительной мощностью и в ультрафиолете.

Излучение черного тела позволяет понять термодинамическое равновесие состояние излучения полости.

Черное тело

Основная статья: Черное тело

Все нормально (барионный ) вещество испускает электромагнитное излучение, когда оно имеет температуру выше абсолютный ноль. Излучение представляет собой преобразование внутренней энергии тела в электромагнитную энергию и поэтому называется тепловое излучение. Это самопроизвольный процесс радиационного распределения энтропия.

Цвет черного тела от 800 K до 12200 K. Этот диапазон цветов приближается к диапазону цветов звезд с разной температурой, видимых или сфотографированных в ночном небе.

И наоборот, вся нормальная материя в той или иной степени поглощает электромагнитное излучение. Объект, который вообще поглощает все падающее на него излучение. длины волн, называется черным телом. Когда черное тело имеет однородную температуру, его излучение имеет характерное частотное распределение, которое зависит от температуры. Его излучение называется излучением черного тела.

Концепция черного тела - это идеализация, поскольку идеальных черных тел в природе не существует.^[17] Графитовый и лампа черный, с излучательной способностью более 0,95, однако, являются хорошим приближением к черному материалу. Экспериментально излучение черного тела может быть лучше всего установлено как предельно устойчивое равновесное излучение в устойчивом состоянии в полости твердого тела при постоянной температуре, которое полностью непрозрачно и лишь частично отражает.^[17] Закрытый ящик со стенками из графита с постоянной температурой и небольшим отверстием с одной стороны дает хорошее приближение к идеальному излучению черного тела, исходящему из отверстия.^[18][19]

Излучение черного тела имеет уникальное абсолютно стабильное распределение интенсивности излучения, которое может сохраняться в термодинамическом равновесии в полости.^[17] В равновесии для каждой частоты общая интенсивность излучения, которое испускается и отражается от тела (то есть чистое количество излучения, покидающего его поверхность, называемое спектральное сияние) определяется исключительно температурой равновесия и не зависит от формы, материала или структуры тела.^[20] Для черного тела (идеального поглотителя) нет отраженного излучения, поэтому спектральная яркость полностью обусловлена ​​излучением. Кроме того, черное тело является диффузным излучателем (его излучение не зависит от направления). Следовательно, излучение черного тела можно рассматривать как излучение черного тела при тепловом равновесии.

Излучение черного тела становится видимым свечением света, если температура объекта достаточно высока.^[21] В Точка драпировки это температура, при которой все твердые тела светятся тускло-красным, около 798 К.^[22] В 1000 Кнебольшое отверстие в стене большой равномерно нагретой полости с непрозрачными стенками (например, духовки), если смотреть снаружи, выглядит красным; в 6000 К, он выглядит белым. Независимо от того, как устроена печь или из какого материала, если она построена так, что почти весь входящий свет поглощается ее стенками, она будет содержать хорошее приближение к излучению черного тела. Спектр и, следовательно, цвет выходящего света будет зависеть только от температуры полости. График зависимости количества энергии внутри духовки на единицу объема и на единицу частотного интервала от частоты называется кривая черного тела. Различные кривые получаются путем изменения температуры.

Температура Pāhoehoe поток лавы можно оценить, наблюдая за ее цветом. Результат хорошо согласуется с другими измерениями температуры потоков лавы от 1000 до 1200 ° C (от 1830 до 2190 ° F).

Два тела с одинаковой температурой остаются во взаимном тепловом равновесии, поэтому тело с температурой Т окруженный облаком света при температуре Т в среднем будет излучать в облако столько света, сколько поглощает, в соответствии с принципом обмена Прево, который относится к радиационное равновесие. Принцип подробный баланс говорит, что в термодинамическом равновесии каждый элементарный процесс работает одинаково в прямом и обратном смысле.^[23][24] Прево также показал, что излучение тела логически определяется исключительно его собственным внутренним состоянием. Причинное влияние термодинамического поглощения на термодинамическое (спонтанное) излучение не является прямым, а только косвенным, поскольку оно влияет на внутреннее состояние тела. Это означает, что при термодинамическом равновесии количество каждой длины волны во всех направлениях теплового излучения, испускаемого телом при температуре Тчерный или нет, равно соответствующему количеству, которое тело поглощает, потому что оно окружено светом при температуре Т.^[25]

Когда тело черное, поглощение очевидно: количество поглощенного света - это весь свет, падающий на поверхность. Для черного тела, намного большего, чем длина волны, энергия света, поглощаемая на любой длине волны λ в единицу времени строго пропорциональна кривой черного тела. Это означает, что кривая черного тела - это количество световой энергии, излучаемой черным телом, что оправдывает название. Это условие применимости Закон Кирхгофа теплового излучения: кривая черного тела характерна для теплового света, который зависит только от температура стенок полости, при условии, что стенки полости полностью непрозрачны и мало отражают, и что полость находится в термодинамическое равновесие.^[26] Когда черное тело маленькое, так что его размер сопоставим с длиной волны света, поглощение изменяется, потому что небольшой объект не является эффективным поглотителем длинноволнового света, но принцип строгого равенства излучения и поглощения является всегда поддерживается в состоянии термодинамического равновесия.

В лаборатории излучение черного тела аппроксимируется излучением маленькой дыры в большой полости, т.е. Hohlraum, в полностью непрозрачном корпусе, который лишь частично отражает свет, который поддерживается при постоянной температуре. (Этот метод приводит к альтернативному термину излучение полости.) Любой свет, попадающий в отверстие, должен будет многократно отражаться от стенок полости, прежде чем выйдет из него, в этом процессе он почти наверняка будет поглощен. Поглощение происходит независимо от длина волны излучения (пока оно мало по сравнению с отверстием). Дыра, таким образом, является близким приближением теоретического черного тела, и, если полость нагревается, спектр излучения отверстия (то есть количество света, испускаемого отверстием на каждой длине волны) будет непрерывным и будет зависеть только от температуры и того факта, что стенки непрозрачны и, по крайней мере, частично поглощают, но не от конкретного материала из которых они построены, ни на материале полости (сравните с спектр излучения ).

В сияние или наблюдаемая интенсивность не зависит от направления. Следовательно, черное тело - идеальный Ламбертианский радиатор.

Реальные объекты никогда не ведут себя как полностью идеальные черные тела, и вместо этого испускаемое излучение на заданной частоте составляет лишь часть того, что было бы идеальным излучением. В излучательная способность Материал определяет, насколько хорошо реальное тело излучает энергию по сравнению с черным телом. Этот коэффициент излучения зависит от таких факторов, как температура, угол излучения и длина волны. Однако в технике типично предполагать, что спектральная излучательная способность и поглощающая способность поверхности не зависят от длины волны, так что излучательная способность является постоянной. Это известно как серое тело предположение.

9-летний WMAP изображение (2012 г.) космическое микроволновое фоновое излучение через Вселенную.^[27][28]

Для не-черных поверхностей отклонения от идеального поведения черного тела определяются как структурой поверхности, такой как шероховатость или зернистость, так и химическим составом. В расчете на длину волны реальные объекты в состояниях локальное термодинамическое равновесие все еще следовать Закон Кирхгофа: коэффициент излучения равен поглощательной способности, поэтому объект, который не поглощает весь падающий свет, также будет излучать меньше излучения, чем идеальное черное тело; Неполное поглощение может быть связано с тем, что часть падающего света проходит через тело или часть его отражается от поверхности тела.

В астрономия, такие объекты как звезды часто рассматриваются как черные тела, хотя это часто плохое приближение. Почти идеальный спектр черного тела демонстрирует космическое микроволновое фоновое излучение. Радиация Хокинга это гипотетическое излучение черного тела, испускаемое черные дыры при температуре, зависящей от массы, заряда и спина дырки. Если это предсказание верно, черные дыры будут очень постепенно сжиматься и испаряться со временем, поскольку они теряют массу из-за испускания фотонов и других частиц.

Черное тело излучает энергию на всех частотах, но ее интенсивность быстро стремится к нулю на высоких частотах (коротких длинах волн). Например, черное тело при комнатной температуре (300 К) с площадью поверхности в один квадратный метр будет излучать фотон в видимом диапазоне (390-750 нм) со средней скоростью один фотон каждые 41 секунду, что означает, что для большинства практических целей такое черное тело не излучает в видимый диапазон.^[29]

Изучение законов черных тел и неспособность классической физики описать их помогли установить основы квантовая механика.

Дальнейшее объяснение

Согласно классической теории излучения, если каждый Режим Фурье равновесного излучения (в пустой полости с идеально отражающими стенками) рассматривается как степень свободы, способная обмениваться энергией, то в соответствии с теорема о равнораспределении Согласно классической физике, в каждом режиме будет равное количество энергии. Поскольку существует бесконечное количество режимов, это означало бы бесконечное теплоемкость, а также нефизический спектр испускаемого излучения, неограниченно растущий с увеличением частоты, проблема, известная как ультрафиолетовая катастрофа.

В более длительном длины волн это отклонение не так заметно, как ${\displaystyle h\nu }$ и ${\displaystyle nh\nu }$ очень маленькие. Однако в более коротких длинах волн ультрафиолетового диапазона классическая теория предсказывает, что излучаемая энергия стремится к бесконечности, следовательно, ультрафиолетовая катастрофа. Теория даже предсказывала, что все тела будут излучать большую часть своей энергии в ультрафиолетовом диапазоне, что явно противоречит экспериментальным данным, показывающим разную длину волны пика при разных температурах (см. Также Закон Вина ).

При повышении температуры пик кривой излучения черного тела перемещается в область более высоких интенсивностей и более коротких длин волн.^[30] График излучения черного тела также сравнивается с классической моделью Рэлея и Джинса.

Вместо этого в квантовой трактовке этой проблемы числа энергетических мод равны квантованный, ослабляя спектр на высокой частоте в соответствии с экспериментальным наблюдением и разрешая катастрофу. Режимы, которые имели больше энергии, чем тепловая энергия самого вещества, не рассматривались, и из-за квантования моды, имеющие бесконечно малую энергию, были исключены.

Таким образом, для более коротких длины волн очень мало режимов (с энергией более ${\displaystyle h\nu }$) были разрешены, подтверждая данные о том, что излучаемая энергия уменьшается для длин волн, меньших, чем длина волны наблюдаемого пика излучения.

Обратите внимание, что есть два фактора, ответственных за форму графика. Во-первых, с более длинными волнами связано большее количество мод. Во-вторых, более короткие волны имеют больше энергии, связанной с модой. Комбинация двух факторов дает характеристическую максимальную длину волны.

Расчет кривой черного тела был серьезной проблемой в теоретическая физика в конце девятнадцатого века. Проблема была решена в 1901 г. Макс Планк в формализме, ныне известном как Закон планка излучения черного тела.^[31] Внося изменения в Закон излучения Вина (не путать с Закон смещения Вина ) в соответствии с термодинамика и электромагнетизм, он нашел математическое выражение, удовлетворительно соответствующее экспериментальным данным. Планку пришлось предположить, что энергия осцилляторов в резонаторе квантована, т. Е. Существует в целых кратных некоторой величине. Эйнштейн построил на этой идее и предложил квантование самого электромагнитного излучения в 1905 году для объяснения фотоэлектрический эффект. Эти теоретические достижения в конечном итоге привели к замене классического электромагнетизма на квантовая электродинамика. Эти кванты были названы фотоны и полость черного тела считалась содержащей газ фотонов. Кроме того, это привело к развитию квантовых распределений вероятностей, названных Статистика Ферми – Дирака и Статистика Бозе – Эйнштейна, каждый из которых применим к разному классу частиц, фермионы и бозоны.

Длина волны, на которой излучение является наиболее сильным, определяется законом смещения Вина, а общая мощность, излучаемая на единицу площади, определяется как Закон Стефана – Больцмана. Таким образом, при повышении температуры цвет свечения меняется с красного на желтый, с белого на синий. Даже когда пиковая длина волны переходит в ультрафиолетовое излучение, в синих длинах волн продолжает излучаться достаточно излучения, чтобы тело продолжало казаться синим. Он никогда не станет невидимым - действительно, излучение видимого света увеличивается. монотонно с температурой.^[32] Закон Стефана-Больцмана также гласит, что общая лучистая тепловая энергия, излучаемая поверхностью, пропорциональна четвертой степени ее абсолютная температура. Закон был сформулирован Йозефом Стефаном в 1879 году, а затем выведен Людвигом Больцманном. Формула E = σT⁴ дано, где E это лучистое тепло, излучаемое единицей площади в единицу времени, Т - абсолютная температура, а σ = 5.670367×10⁻⁸ Вт · м⁻²⋅K⁻⁴ это Постоянная Стефана – Больцмана.^[33]

Уравнения

Закон планка о излучении черного тела

Основная статья: Закон планка

Закон Планка гласит, что^[34]

${\displaystyle B_{\nu }(\nu ,T)={\frac {2h\nu ^{3}}{c^{2}}}{\frac {1}{e^{h\nu /kT}-1}},}$

куда

B_ν(Т) - спектральная яркость ( мощность на единицу телесный угол и на единицу площади по нормали к распространению) плотность частоты ν излучение на единицу частота при тепловом равновесии при температуре Т.

час это Постоянная Планка;

c это скорость света в вакууме;

k это Постоянная Больцмана;

ν это частота электромагнитного излучения;

Т абсолютный температура тела.

Для поверхности черного тела спектральная плотность излучения (определенная на единицу площади, перпендикулярной направлению распространения) не зависит от угла ${\displaystyle \theta }$ эмиссии относительно нормали. Однако это означает, что после Закон косинусов Ламберта, ${\displaystyle B_{\nu }(T)\cos \theta }$ представляет собой плотность излучения на единицу площади излучающей поверхности, поскольку площадь поверхности, участвующая в создании сияния, увеличивается в раз. ${\displaystyle 1/\cos \theta }$ относительно области, нормальной к направлению распространения. При наклонных углах охват телесных углов действительно уменьшается, что приводит к более низкой совокупной интенсивности.

Закон смещения Вина

Основная статья: Закон смещения Вина

Закон смещения Вина показывает, как спектр излучения черного тела при любой температуре связан со спектром при любой другой температуре. Если мы знаем форму спектра при одной температуре, мы можем вычислить форму при любой другой температуре. Спектральная интенсивность может быть выражена как функция длины волны или частоты.

Следствием закона смещения Вина является то, что длина волны, на которой интенсивность на единицу длины волны излучения черного тела имеет локальный максимум или пик, ${\displaystyle \lambda _{\text{peak}}}$, является функцией только температуры:

${\displaystyle \lambda _{\text{peak}}={\frac {b}{T}},}$

где постоянная б, известная как константа смещения Вина, равна 2.897771955×10⁻³ м К.^[35] При типичной комнатной температуре 293 K (20 ° C) максимальная интенсивность составляет 9,9 мкм.

Закон Планка также был указан выше как функция частоты. Максимум интенсивности для этого дается

${\displaystyle \nu _{\text{peak}}=T\times 5.879\times 10^{10}\ \mathrm {Hz} /\mathrm {K} }$.^[36]

В безразмерной форме максимум происходит, когда ${\displaystyle e^{x}(1-x/3)=1}$, куда ${\displaystyle x=h\nu /kT}$. Приближенное численное решение: ${\displaystyle x\approx 2.82}$. При типичной комнатной температуре 293 K (20 ° C) максимальная интенсивность составляет ${\displaystyle \nu }$ = 17 ТГц.

Закон Стефана – Больцмана

Интегрируя ${\displaystyle B_{\nu }(T)}$ по частоте интегральное сияние ${\displaystyle L}$ является

${\displaystyle L={\frac {2\pi ^{5}}{15}}{\frac {k^{4}T^{4}}{c^{2}h^{3}}}{\frac {1}{\pi }}=\sigma T^{4}{\frac {1}{\pi }}}$

используя ${\displaystyle \int _{0}^{\infty }dx\,{\frac {x^{3}}{e^{x}-1}}={\frac {\pi ^{4}}{15}}}$ с ${\displaystyle x\equiv {\frac {h\nu }{kT}}}$ и с ${\displaystyle \sigma \equiv {\frac {2\pi ^{5}}{15}}{\frac {k^{4}}{c^{2}h^{3}}}=5.670373\times 10^{-8}{\frac {W}{m^{2}K^{4}}}}$ будучи Постоянная Стефана – Больцмана. Сияние ${\displaystyle L}$ затем

${\displaystyle \sigma T^{4}{\frac {\cos \theta }{\pi }}}$

на единицу излучающей поверхности.

Кстати, на расстоянии d интенсивность ${\displaystyle dI}$ на площадь ${\displaystyle dA}$ излучающей поверхности - полезное выражение

${\displaystyle dI=\sigma T^{4}{\frac {\cos \theta }{\pi d^{2}}}dA}$

когда принимающая поверхность перпендикулярна излучению.

Путем последующего интегрирования по телесному углу ${\displaystyle \Omega }$ (куда ${\displaystyle \theta <\pi /2}$) Закон Стефана – Больцмана рассчитывается, утверждая, что мощность j* излучение на единицу площади поверхности черного тела прямо пропорционально четвертой степени его абсолютной температуры:

${\displaystyle j^{\star }=\sigma T^{4},}$

используя

${\displaystyle \int \cos \theta \,d\Omega =\int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{\pi /2}\cos \theta \sin \theta \,d\theta \,d\phi =\pi .}$

Приложения

Эмиссия человеческого тела

Большая часть энергии человека излучается в виде инфракрасный свет. Некоторые материалы прозрачны в инфракрасном диапазоне, но непрозрачны для видимого света, как и пластиковый пакет на этом инфракрасном изображении (внизу). Другие материалы прозрачны для видимого света, но непрозрачны или отражают в инфракрасном диапазоне, что заметно в темноте мужских очков.

Человеческое тело излучает энергию как инфракрасный свет. Чистая излучаемая мощность - это разница между излучаемой и потребляемой мощностью:

${\displaystyle P_{\text{net}}=P_{\text{emit}}-P_{\text{absorb}}.}$

Применяя закон Стефана – Больцмана,

${\displaystyle P_{\text{net}}=A\sigma \varepsilon \left(T^{4}-T_{0}^{4}\right),}$

куда А и Т площадь поверхности тела и температура, ${\displaystyle \varepsilon }$ это излучательная способность, и Т₀ это температура окружающей среды.

Общая площадь взрослого человека около 2 м², а также в средней и дальней инфракрасной излучательная способность кожи и большей части одежды близки к единству, как и для большинства неметаллических поверхностей.^[37][38] Температура кожи около 33 ° C,^[39] но одежда снижает температуру поверхности примерно до 28 ° C при температуре окружающей среды 20 ° C.^[40] Следовательно, чистые радиационные потери тепла составляют около

${\displaystyle P_{\text{net}}=100~{\text{W}}.}$

Полная энергия, излучаемая за один день, составляет около 8 MJ, или 2000 ккал (пищевые калории ). Базальная скорость метаболизма для 40-летнего мужчины - около 35 ккал / (м²·час),^[41] что эквивалентно 1700 ккал в день при тех же 2 м² площадь. Однако средняя скорость метаболизма у взрослых, ведущих малоподвижный образ жизни, примерно на 50-70% выше, чем их базальная скорость.^[42]

Есть и другие важные механизмы тепловых потерь, в том числе конвекция и испарение. Проводимость незначительна - Число Нуссельта намного больше единицы. Испарение пот требуется только в том случае, если радиации и конвекции недостаточно для поддержания постоянной температуры (но испарение из легких происходит независимо). Скорости свободной конвекции сравнимы, хотя и несколько ниже, чем скорости излучения.^[43] Таким образом, на излучение приходится около двух третей потерь тепловой энергии в прохладном, неподвижном воздухе. Учитывая приблизительный характер многих предположений, это можно рассматривать только как грубую оценку. Движение окружающего воздуха, вызывающее принудительную конвекцию или испарение, снижает относительную важность излучения как механизма тепловых потерь.

Применение Закон Вина к излучению человеческого тела приводит к максимальной длине волны

${\displaystyle \lambda _{\text{peak}}={\frac {2.898\times 10^{-3}~{\text{K}}\cdot {\text{m}}}{305~{\text{K}}}}=9.50~\mu {\text{m}}.}$

По этой причине тепловизионные устройства для людей наиболее чувствительны в диапазоне 7–14 микрометров.

Температурное соотношение между планетой и ее звездой

Основная статья: Планетарная равновесная температура

Закон черного тела можно использовать для оценки температуры планеты, вращающейся вокруг Солнца.

Длинноволновое тепловое излучение Земли радиация интенсивность, от облаков, атмосферы и земли

Температура планеты зависит от нескольких факторов:

• Падающее излучение от своей звезды
• Излучение планеты, например, Инфракрасное свечение Земли
• В альбедо эффект, заставляющий часть света отражаться от планеты
• В парниковый эффект для планет с атмосферой
• Энергия, генерируемая внутри самой планетой за счет радиоактивный распад, приливное отопление, и адиабатическое сжатие из-за охлаждения.

Анализ рассматривает только солнечное тепло для планеты в Солнечной системе.

В Закон Стефана – Больцмана дает общую мощность (энергия в секунду) Солнце излучает:

Земля имеет поглощающую площадь, равную двумерному диску, а не поверхности сферы.

${\displaystyle P_{\rm {S\ emt}}=4\pi R_{\rm {S}}^{2}\sigma T_{\rm {S}}^{4}\qquad \qquad (1)}$

куда

${\displaystyle \sigma \,}$ это Постоянная Стефана – Больцмана,

${\displaystyle T_{\rm {S}}\,}$ - эффективная температура Солнца, а

${\displaystyle R_{\rm {S}}\,}$ это радиус Солнца.

Солнце излучает эту энергию одинаково во всех направлениях. Из-за этого на планету попадает лишь крошечная его часть. Мощность Солнца, падающего на планету (в верхних слоях атмосферы), составляет:

${\displaystyle P_{\rm {SE}}=P_{\rm {S\ emt}}\left({\frac {\pi R_{\rm {E}}^{2}}{4\pi D^{2}}}\right)\qquad \qquad (2)}$

куда

${\displaystyle R_{\rm {E}}\,}$ радиус планеты и

${\displaystyle D\,}$ это расстояние между солнце и планета.

Из-за высокой температуры Солнце в основном излучает в ультрафиолетовом и видимом (UV-Vis) диапазоне частот. В этом диапазоне частот планета отражает лишь часть ${\displaystyle \alpha }$ этой энергии, где ${\displaystyle \alpha }$ это альбедо или коэффициент отражения планеты в УФ-видимом диапазоне. Другими словами, планета поглощает часть ${\displaystyle 1-\alpha }$ солнечного света и отражает остальное. Таким образом, мощность, поглощаемая планетой и ее атмосферой, составляет:

${\displaystyle P_{\rm {abs}}=(1-\alpha )\,P_{\rm {SE}}\qquad \qquad (3)}$

Несмотря на то, что планета поглощает только круглую область ${\displaystyle \pi R^{2}}$, он излучает во всех направлениях; сферическая поверхность ${\displaystyle 4\pi R^{2}}$. Если бы планета была идеальным черным телом, она бы излучала в соответствии с Закон Стефана – Больцмана

${\displaystyle P_{\rm {emt\,bb}}=4\pi R_{\rm {E}}^{2}\sigma T_{\rm {E}}^{4}\qquad \qquad (4)}$

куда ${\displaystyle T_{\rm {E}}}$ это температура планеты. Эта температура, рассчитанная для случая, когда планета действует как черное тело путем задания ${\displaystyle P_{\rm {abs}}=P_{\rm {emt\,bb}}}$, известен как эффективная температура. Фактическая температура планеты, вероятно, будет отличаться в зависимости от ее поверхности и свойств атмосферы. Игнорируя атмосферу и парниковый эффект, планета, поскольку она имеет гораздо более низкую температуру, чем Солнце, излучает в основном в инфракрасной (ИК) части спектра. В этом диапазоне частот он излучает ${\displaystyle {\overline {\epsilon }}}$ излучения, которое испускает черное тело, где ${\displaystyle {\overline {\epsilon }}}$ - средний коэффициент излучения в ИК-диапазоне. Таким образом, мощность, излучаемая планетой, равна:

${\displaystyle P_{\rm {emt}}={\overline {\epsilon }}\,P_{\rm {emt\,bb}}\qquad \qquad (5)}$

Для тела в равновесие радиационного обмена со своим окружением скорость, с которой он излучает лучистую энергию, равна скорости, с которой он ее поглощает:^[44][45]

${\displaystyle P_{\rm {abs}}=P_{\rm {emt}}\qquad \qquad (6)}$

Подставляя выражения для солнечной и планетной мощности в уравнения 1–6 и упрощая, получаем расчетную температуру планеты без учета парникового эффекта, Т_п:

${\displaystyle T_{P}=T_{S}{\sqrt {\frac {R_{S}{\sqrt {\frac {1-\alpha }{\overline {\varepsilon }}}}}{2D}}}\qquad \qquad (7)}$

Другими словами, учитывая сделанные допущения, температура планеты зависит только от температуры поверхности Солнца, радиуса Солнца, расстояния между планетой и Солнцем, альбедо и ИК-излучательной способности планеты.

Обратите внимание на серый шар (плоский спектр), на котором ${\displaystyle ({1-\alpha })={\overline {\varepsilon }}}$ достигает той же температуры, что и черное тело, независимо от того, насколько оно темно или светло-серое.

Эффективная температура Земли

Подстановка измеренных значений для Солнца и Земли дает:

${\displaystyle T_{\rm {S}}=5778\ \mathrm {K} ,}$^[46]

${\displaystyle R_{\rm {S}}=6.96\times 10^{8}\ \mathrm {m} ,}$^[46]

${\displaystyle D=1.496\times 10^{11}\ \mathrm {m} ,}$^[46]

${\displaystyle \alpha =0.306\ }$^[47]

Со средним коэффициентом излучения ${\displaystyle {\overline {\varepsilon }}}$ установлен на единицу, эффективная температура Земли это:

${\displaystyle T_{\rm {E}}=254.356\ \mathrm {K} }$

или -18,8 ° C.

Это температура Земли, если она излучала в инфракрасном диапазоне как идеальное черное тело, предполагая неизменное альбедо и игнорируя парниковые эффекты (что может поднять температуру поверхности тела выше той, которая была бы, если бы это было идеальное черное тело во всех спектрах^[48]). На самом деле Земля излучает в инфракрасном диапазоне не совсем идеальное черное тело, что поднимает расчетную температуру на несколько градусов выше эффективной. Если мы хотим оценить, какой была бы температура Земли, если бы на ней не было атмосферы, то мы могли бы принять альбедо и коэффициент излучения Луны как хорошую оценку. Альбедо и излучательная способность Луны около 0,1054^[49] и 0,95^[50] соответственно, что дает расчетную температуру около 1,36 ° C.

Оценки среднего альбедо Земли варьируются в диапазоне 0,3–0,4, что приводит к различным оценкам эффективных температур. Оценки часто основываются на солнечная постоянная (общая плотность мощности инсоляции), а не температура, размер и расстояние до Солнца. Например, используя 0,4 для альбедо и инсоляцию 1400 Вт · м⁻², получается эффективная температура около 245 К.^[51]Аналогично, используя альбедо 0,3 и солнечную постоянную 1372 Вт · м⁻², получаем эффективную температуру 255 К.^[52][53][54]

Космология

В космический микроволновый фон Наблюдаемое сегодня излучение является наиболее совершенным излучением абсолютно черного тела, когда-либо наблюдавшимся в природе, с температурой около 2,7 К.^[55] Это «снимок» излучения во время разъединение между материей и излучением в ранней Вселенной. До этого времени большая часть материи во Вселенной была в форме ионизированной плазмы в тепловом, хотя и не полностью термодинамическом, равновесии с излучением.

По словам Кондепуди и Пригожина, при очень высоких температурах (выше 10¹⁰ K; такие температуры существовали в очень ранней Вселенной), где тепловое движение разделяет протоны и нейтроны, несмотря на сильные ядерные силы, электрон-позитронные пары возникают и исчезают спонтанно и находятся в тепловом равновесии с электромагнитным излучением. Эти частицы составляют часть спектра черного тела в дополнение к электромагнитному излучению.^[56]

История

В своих первых мемуарах Огюстен-Жан Френель (1788–1827) откликнулся на точку зрения, которую он извлек из французского перевода Исаак Ньютон с Оптика. Он говорит, что Ньютон представил частицы света, пересекающие пространство, не сдерживаемые калорийность среды, заполняющей его, и опровергает эту точку зрения (которую Ньютон никогда не придерживался), говоря, что черное тело при освещении будет бесконечно увеличиваться в тепле.^[57]

Бальфур Стюарт

В 1858 г. Бальфур Стюарт описал свои эксперименты по тепловому излучению, излучательной и поглощающей способности полированных пластин из различных веществ по сравнению с мощностью черных поверхностей при той же температуре.^[25] Стюарт выбрал в качестве эталона поверхности черного цвета из-за различных предыдущих экспериментальных результатов, особенно Пьер Прево и из Джон Лесли. Он писал: «Черная лампа, которая поглощает все падающие на нее лучи и поэтому обладает максимально возможной поглощающей способностью, будет также обладать максимально возможной излучающей силой». Скорее экспериментатор, чем логик, Стюарт не сумел указать, что его утверждение предполагало абстрактный общий принцип: существуют, в идеале теоретически или на самом деле, в природе тела или поверхности, которые соответственно имеют одно и то же уникальное универсальное максимально возможное поглощение. мощность, также как и мощность излучения, для каждой длины волны и равновесной температуры.

Стюарт измерил излучаемую мощность с помощью термоэлемента и чувствительного гальванометра, считываемого с помощью микроскопа. Его интересовало селективное тепловое излучение, которое он исследовал с пластинками веществ, которые излучают и поглощают избирательно для разных качеств излучения, а не максимально для всех качеств излучения. Он обсуждал эксперименты с точки зрения лучей, которые могли отражаться и преломляться и которые подчинялись Стоксову теории.Гельмгольц взаимность принцип (правда, он не использовал для этого эпоним). В этой статье он не упоминал, что качества лучей можно описать их длинами волн, и не использовал спектрально разрешающие устройства, такие как призмы или дифракционные решетки. Его работа была количественной в рамках этих ограничений. Он проводил измерения при комнатной температуре и быстро, чтобы поймать свои тела в состоянии, близком к тепловому равновесию, в котором они были приготовлены путем нагревания до равновесия с кипящей водой. Его измерения подтвердили, что вещества, которые излучают и поглощают избирательно, соблюдают принцип избирательного равенства излучения и поглощения при тепловом равновесии.

Стюарт предложил теоретическое доказательство того, что это должно происходить отдельно для каждого выбранного качества теплового излучения, но его математические расчеты не были строго верными.^[58] Он не упомянул термодинамику в этой статье, хотя и упомянул о сохранении vis viva. Он предположил, что его измерения подразумевали, что излучение как поглощается, так и испускается частицами материи на всей глубине среды, в которой оно распространяется. Он применил принцип взаимности Гельмгольца для учета процессов взаимодействия с материалами в отличие от процессов во внутреннем материале. Он не постулировал несбыточные идеально черные поверхности. Он пришел к выводу, что его эксперименты показали, что в полости, находящейся в состоянии теплового равновесия, тепло, излучаемое из любой части внутренней ограничивающей поверхности, независимо от того, из какого материала она может состоять, было таким же, как и от поверхности того же самого материала. форма и положение, которые были бы составлены из лампового черного. Он не заявил прямо, что тела с черным покрытием, которые он использовал в качестве эталона, должны были иметь уникальную общую спектральную функцию излучения, которая уникальным образом зависела от температуры.

Густав Кирхгоф

В 1859 году, не зная о работе Стюарта, Густав Роберт Кирхгоф сообщили о совпадении длин волн спектрально разрешенных линий поглощения и излучения видимого света. Что важно для теплофизики, он также заметил, что яркие или темные линии видны в зависимости от разницы температур между излучателем и поглотителем.^[59]

Затем Кирхгоф рассмотрел некоторые тела, которые излучают и поглощают тепловое излучение в непрозрачном корпусе или полости, находящиеся в равновесии при температуре Т.

Здесь используются обозначения, отличные от обозначений Кирхгофа. Здесь излучающая мощность E(Т, я) обозначает размерную величину, полное излучение, испускаемое телом, обозначенным индексом я при температуре Т. Общий коэффициент поглощения а(Т, я) этого тела безразмерно, отношение поглощенного и падающего излучения в полости при температуре Т . (В отличие от Бальфура Стюарта, определение Кирхгофом его коэффициента поглощения не относится, в частности, к черной поверхности как источнику падающего излучения.) Таким образом, отношение E(Т, я) / а(Т, я) от излучаемой мощности к поглощающей способности - это размерная величина с размерами излучаемой мощности, потому что а(Т, я) безразмерен. Также здесь определяется мощность излучения тела при температуре, зависящая от длины волны. Т обозначается E(λ, Т, я) и коэффициент поглощения, зависящий от длины волны, на а(λ, Т, я) . Опять же, соотношение E(λ, Т, я) / а(λ, Т, я) от излучаемой мощности к поглощательной способности - это размерная величина с размерами излучаемой мощности.

Во втором отчете, сделанном в 1859 году, Кирхгоф объявил новый общий принцип или закон, для которого он предложил теоретическое и математическое доказательство, хотя он не предлагал количественных измерений мощности излучения.^[60] Его теоретическое доказательство было и до сих пор считается некоторыми авторами недействительным.^[58][61] Его принцип, однако, сохранился: для тепловых лучей одной длины волны, находящихся в равновесии при данной температуре, отношение мощности излучения к поглощающей способности, зависящее от длины волны, имеет одно и то же общее значение для всех тел, излучающих и поглощающих. на этой длине волны. В символах закон гласил, что отношение длины волны E(λ, Т, я) / а(λ, Т, я) имеет одно и то же значение для всех тел, то есть для всех значений индекса я . В этом отчете не было упоминания о черных телах.

В 1860 году, все еще не зная об измерениях Стюарта избранных качеств излучения, Кирхгоф указал, что давно экспериментально установлено, что для полного теплового излучения невыбранного качества, испускаемого и поглощаемого телом в равновесии, измеренное отношение общего излучения E(Т, я) / а(Т, я), имеет одно и то же значение, общее для всех тел, т. е. для каждого значения показателя материала я.^[62] Опять же без измерений мощности излучения или других новых экспериментальных данных, Кирхгоф затем предложил новое теоретическое доказательство своего нового принципа универсальности значения отношения длин волн. E(λ, Т, я) / а(λ, Т, я) при тепловом равновесии. Его новое теоретическое доказательство было и до сих пор считается некоторыми авторами недействительным.^[58][61]

Но что еще более важно, он опирался на новый теоретический постулат «абсолютно черных тел», который является причиной того, что говорят о законе Кирхгофа. Такие черные тела демонстрировали полное поглощение своей бесконечно тонкой самой поверхностной поверхностью. Они соответствуют эталонным телам Бальфура Стюарта с внутренним излучением, покрытым ламповой сажей. Они не были более реалистичными совершенно черными телами, которые позже рассмотрел Планк. Черные тела Планка излучали и поглощали только материал, находящийся внутри них; их границы раздела с прилегающими средами были только математическими поверхностями, не способными ни поглощать, ни излучать, а только отражать и передавать с преломлением.^[63]

В доказательстве Кирхгофа рассматривалось произвольное неидеальное тело с меткой я а также различные совершенные черные тела, помеченные BB . Требовалось, чтобы тела находились в полости в тепловом равновесии при температуре Т . Его доказательство призвано показать, что соотношение E(λ, Т, я) / а(λ, Т, я) не зависел от природы я неидеального тела, каким бы полупрозрачным или частично отражающим оно ни было.

Его доказательство сначала утверждало, что длина волны λ и при температуре Т, при тепловом равновесии все абсолютно черные тела одного размера и формы имеют одно и то же общее значение излучательной способности E(λ, Т, BB), с габаритами мощности. В его доказательстве отмечалось, что безразмерная удельная поглощающая способность а(λ, Т, BB) абсолютно черного тела по определению равно 1. Тогда для абсолютно черного тела отношение мощности излучения к поглощающей способности, зависящее от длины волны E(λ, Т, BB) / а(λ, Т, BB) снова просто E(λ, Т, BB), с габаритами мощности. Кирхгоф последовательно рассматривал тепловое равновесие с произвольным неидеальным телом и с абсолютно черным телом того же размера и формы, находящимся в его полости в состоянии равновесия при температуре Т . Он утверждал, что потоки теплового излучения должны быть одинаковыми в каждом случае. Таким образом, он утверждал, что при тепловом равновесии отношение E(λ, Т, я) / а(λ, Т, я) был равен E(λ, Т, BB), который теперь можно обозначить B_λ (λ, Т), непрерывная функция, зависящая только от λ при фиксированной температуре Т, и возрастающая функция Т на фиксированной длине волны λ, при низких температурах исчезают для видимых, но не для более длинных волн, с положительными значениями для видимых длин волн при более высоких температурах, которые не зависят от природы я произвольного неидеального тела. (Геометрические факторы, подробно учтенные Кирхгофом, выше не учитывались.)

Таким образом Закон Кирхгофа теплового излучения можно констатировать: Для любого материала, излучающего и поглощающего в термодинамическом равновесии при любой заданной температуре Т, для каждой длины волны λотношение излучательной способности к поглощающей способности имеет одно универсальное значение, которое характерно для идеального черного тела, и представляет собой излучательную способность, которую мы здесь представляем как B_λ (λ, Т) . (Для наших обозначений B_λ (λ, Т), Первоначальные обозначения Кирхгофа были просто е.)^{[62][64][65][66][67][68]}

Кирхгоф объявил, что определение функции B_λ (λ, Т) была проблемой высочайшей важности, хотя он понимал, что придется преодолевать экспериментальные трудности. Он предположил, что, как и другие функции, не зависящие от свойств отдельных тел, это будет простая функция. Иногда историки, работающие B_λ (λ, Т) получил название «(эмиссионной, универсальной) функции Кирхгофа»,^{[69][70][71][72]} хотя его точная математическая форма не будет известна еще сорок лет, пока он не будет открыт Планком в 1900 году. Теоретическое доказательство принципа универсальности Кирхгофа было разработано и обсуждено различными физиками в то же время, а затем и позже.^[61] Позднее в 1860 году Кирхгоф заявил, что его теоретическое доказательство лучше, чем доказательство Бальфура Стюарта, и в некоторых отношениях так оно и было.^[58] В статье Кирхгофа 1860 года не упоминается второй закон термодинамики и, конечно, не упоминается концепция энтропии, которая в то время не была установлена. В более продуманном отчете в книге 1862 года Кирхгоф упомянул связь своего закона с Принцип Карно, что является формой второго закона.^[73]

Согласно Хельге Крагу, «квантовая теория обязана своим происхождением изучению теплового излучения, в частности излучения« черного тела », которое Роберт Кирхгоф впервые определил в 1859–1860 годах».^[74]

Эффект Допплера

В релятивистский эффект Доплера вызывает сдвиг частоты ж света, исходящего от источника, который движется относительно наблюдателя, так что наблюдается частота волны f ':

${\displaystyle f'=f{\frac {1-{\frac {v}{c}}\cos \theta }{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}},}$

куда v - скорость источника в системе покоя наблюдателя, θ - угол между вектором скорости и направлением наблюдателя-источника, измеренный в системе отсчета источника, и c это скорость света.^[75] Это можно упростить для особых случаев, когда объекты движутся прямо к (θ = π) или прочь (θ = 0) от наблюдателя, а для скоростей много меньше c.

Согласно закону Планка температурный спектр черного тела пропорционален частоте света, и можно заменить температуру (Т) для частоты в этом уравнении.

Для случая, когда источник движется прямо к наблюдателю или от него, это сводится к

${\displaystyle T'=T{\sqrt {\frac {c-v}{c+v}}}.}$

Здесь v > 0 указывает на удаляющийся источник, а v <0 указывает на приближающийся источник.

Это важный эффект в астрономии, где скорости звезд и галактик могут достигать значительной доли c. Пример можно найти в космическое микроволновое фоновое излучение, который демонстрирует дипольную анизотропию движения Земли относительно этого поля излучения черного тела.

Смотрите также

• Болометр
• Цветовая температура
• Инфракрасный термометр
• Поляризация фотона
• Закон планка
• Пирометрия
• Закон Рэлея – Джинса
• Термография
• Уравнение Сакумы – Хаттори
• Терагерцовое излучение

Рекомендации

1. Лаудон 2000, Глава 1.
2. Мандель и Вольф 1995, Глава 13.
3. Кондепуди и Пригожин 1998, Глава 11.
4. Ландсберг 1990, Глава 13.
5. Партингтон, Дж. (1949), стр. 466.
6. Ян Морисон (2008). Введение в астрономию и космологию. J Wiley & Sons. п. 48. ISBN  978-0-470-03333-3.
7. Алессандро Фаббри; Хосе Наварро-Салас (2005). "Глава 1 Введение". Моделирование испарения черной дыры. Imperial College Press. ISBN  1-86094-527-9.
8. Из (Кирхгоф, 1860 г.) (Annalen der Physik und Chemie), п. 277: "Der Beweis, welcher für die ausgesprochene Behauptung hier gegeben werden soll,… Vollkommen Schwarze, одер кюрцер Schwarze, неннен. " (Доказательство, которое будет дано здесь для утверждения, изложенного [выше], основано на предположении, что мыслимы тела, которые в случае бесконечно малой толщины полностью поглощают все падающие на них лучи, таким образом [они] не отражают и не пропускают лучи. Я назову такие тела «полностью черными [телами]» или, короче, «черными [телами]».) См. также (Kirchhoff, 1860) (Философский журнал), п. 2.
9. Дастин. «Как кузнецы измеряют температуру своей кузницы и стали?». Кузнец U.
10. Томокадзу Когуре; Кам-Чинг Люн (2007). «§2.3: Термодинамическое равновесие и излучение черного тела». Астрофизика звезд с эмиссионными линиями. Springer. п. 41. ISBN  978-0-387-34500-0.
11. Вена, W. (1893). Eine neue Beziehung der Strahlung schwarzer Körper zum zweiten Hauptsatz der Wärmetheorie, Sitzungberichte der Königlich-Preußischen Akademie der Wissenschaften (Берлин), 1893 г., 1: 55–62.
12. Люммер, О., Прингсхайм, Э. (1899). Die Vertheilung der Energie im Spectrum des schwarzen Körpers, Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gessellschaft (Лейпциг), 1899 г., 1: 23–41.
13. Планк 1914
14. Дрейпер, Дж. (1847). О производстве света теплом, Лондонский, Эдинбургский и Дублинский философский журнал и научный журнал, серия 3, 30: 345–360. [1]
15. Партингтон 1949 С. 466–467, 478.
16. Гуди и Юнг 1989, с. 482, 484
17. Планк 1914, п. 42
18. Вена 1894
19. Планк 1914, п. 43
20. Джозеф Каниу (1999). «§4.2.2: Расчет закона Планка». Пассивное инфракрасное обнаружение: теория и приложения. Springer. п. 107. ISBN  0-7923-8532-2.
21. Мехренгин, М.В .; Мешковский, И.К .; Ташкинов, В.А .; Гурьев, В.И .; Сухинец, А.В .; Смирнов Д.С. (июнь 2019). «Многоспектральный пирометр для измерения высоких температур внутри камеры сгорания газотурбинных двигателей». Измерение. 139: 355–360. Дои:10.1016 / j.measurement.2019.02.084.
22. Дж. Р. Махан (2002). Радиационная теплопередача: статистический подход (3-е изд.). Wiley-IEEE. п. 58. ISBN  978-0-471-21270-6.
23. де Гроот, SR., Мазур, П. (1962). Неравновесная термодинамика, Северная Голландия, Амстердам.
24. Кондепуди и Пригожин 1998, Раздел 9.4.
25. Стюарт 1858
26. Хуанг, Керсон (1967). Статистическая механика. Нью-Йорк: Джон Вили и сыновья. ISBN  0-471-81518-7.
27. Гэннон, Меган (21 декабря 2012 г.). «Открыта новая« детская картинка »Вселенной». Space.com. Получено 21 декабря, 2012.
28. Bennett, C.L .; Larson, L .; Weiland, J.L .; Jarosk, N .; Hinshaw, N .; Odegard, N .; Smith, K.M .; Hill, R.S .; Золото, B .; Halpern, M .; Komatsu, E .; Nolta, M.R .; Пейдж, Л .; Spergel, D.N .; Wollack, E .; Dunkley, J .; Когут, А .; Limon, M .; Мейер, S.S .; Tucker, G.S .; Райт, Э. (20 декабря 2012 г.). «Девятилетние наблюдения с помощью зонда Уилкинсона микроволновой анизотропии (WMAP): окончательные карты и результаты». 1212. п. 5225. arXiv:1212.5225. Bibcode:2013ApJS..208 ... 20B. Дои:10.1088/0067-0049/208/2/20.
29. https://opentextbc.ca/universityphysicsv3openstax/chapter/blackbody-radiation
30. HAL Archives Ouvertes Коэффициент излучения согласно закону Планка, в hal-02308467, Повышенная стойкость к окислению покрытий с высоким коэффициентом излучения
31. Планк, Макс (1901). "Ueber das Gesetz der Energieverteilung im Normalspectrum" [О законе распределения энергии в нормальном спектре]. Annalen der Physik. 4-я серия (на немецком языке). 4 (3): 553–563. Bibcode:1901АнП ... 309..553П. Дои:10.1002 / andp.19013090310.
32. Ландау, Л. Д .; Э. М. Лифшиц (1996). Статистическая физика (3-е издание, часть 1-е изд.). Оксфорд: Баттерворт-Хайнеманн. ISBN  0-521-65314-2.
33. «Закон Стефана-Больцмана». Британская энциклопедия. 2019.
34. Рыбицки и Лайтман, 1979, п. 22
35. «Константа закона смещения длины волны Вина». Справочник NIST по константам, единицам и неопределенности. NIST. Получено 8 февраля, 2019.
36. Неф, доктор Род. "Закон смещения Вина и другие способы характеристики пика излучения черного тела". Гиперфизика.Предлагает 5 вариантов закона смещения Вина.
37. Инфракрасные услуги. «Значения коэффициента излучения для обычных материалов». Получено 2007-06-24.
38. Омега Инжиниринг. «Излучательная способность обычных материалов». Получено 2007-06-24.
39. Фарзана, Абанты (2001). «Температура здорового человека (температура кожи)». Книга фактов по физике. Получено 2007-06-24.
40. Ли, Б. «Теоретическое предсказание и измерение видимой температуры поверхности ткани в моделируемой системе человек / ткань / окружающая среда» (PDF). Архивировано из оригинал (PDF) на 2006-09-02. Получено 2007-06-24.
41. Харрис Дж., Бенедикт Ф.; Бенедикт (1918). «Биометрическое исследование базального метаболизма человека». Proc Natl Acad Sci USA. 4 (12): 370–3. Bibcode:1918ПНАС .... 4..370Н. Дои:10.1073 / pnas.4.12.370. ЧВК  1091498. PMID  16576330.
42. Левин, Дж (2004). «Термогенез физической активности (NEAT): окружающая среда и биология». Am J Physiol Endocrinol Metab. 286 (5): E675 – E685. Дои:10.1152 / ajpendo.00562.2003. PMID  15102614.
43. DrPhysics.com. «Теплообмен и человеческое тело». Получено 2007-06-24.
44. Прево, П. (1791). "Mémoire sur l'équilibre du feu". Journal de Physique (Париж). 38: 314–322.
45. Ирибарн, Дж. В., Годсон, В. Л. (1981). Атмосферная термодинамика, второе издание, D. Reidel Publishing, Dordrecht, ISBN  90-277-1296-4, стр. 227.
46. Информационный бюллетень NASA Sun
47. Коул, Джордж Х. А .; Вулфсон, Майкл М. (2002). Планетарная наука: Наука о планетах вокруг звезд (1-е изд.). Издательский институт Физики. С. 36–37, 380–382. ISBN  0-7503-0815-X.
48. Принципы планетарного климата Раймонд Т. Пиррехумберт, Cambridge University Press (2011), стр. 146. Из главы 3, доступной в Интернете. здесь В архиве 28 марта 2012 г. Wayback Machine, п. 12 упоминает, что температура черного тела Венеры была бы 330 К «в случае нулевого альбедо», но что из-за атмосферного потепления фактическая температура ее поверхности составляет 740 К.
49. Saari, J.M .; Шортхилл, Р. У. (1972). «Освещенная солнцем поверхность Луны. I. Исследования Альбедо и полная луна». Луна. 5 (1–2): 161–178. Bibcode:1972, Луна .... 5..161с. Дои:10.1007 / BF00562111. S2CID  119892155.
50. Наука о Луне и планетах XXXVII (2006) 2406
51. Майкл Д. Папагианнис (1972). Космическая физика и космическая астрономия. Тейлор и Фрэнсис. С. 10–11. ISBN  978-0-677-04000-4.
52. Виллем Йозеф Майне Мартенс и Ян Ротманс (1999). Изменение климата в комплексной перспективе. Springer. С. 52–55. ISBN  978-0-7923-5996-8.
53. Ф. Селсис (2004). «Пребиотическая атмосфера Земли». В Паскале Эренфройнд; и другие. (ред.). Астробиология: перспективы на будущее. Springer. С. 279–280. ISBN  978-1-4020-2587-7.
54. Уоллес, Дж. М., Хоббс, П. (2006). Наука об атмосфере. Вводный обзор, второе издание, Elsevier, Амстердам, ISBN  978-0-12-732951-2, упражнение 4.6, страницы 119–120.
55. Уайт, М. (1999). «Анизотропия реликтового излучения». arXiv:Astro-ph / 9903232. Bibcode:1999dpf..conf ..... Вт.
56. Кондепуди и Пригожин 1998, стр. 227–228; также Раздел 11.6, страницы 294–296.
57. Гиллиспи, Чарльз Коулстон (1960). Грань объективности: очерк истории научных идей. Издательство Принстонского университета. стр.408–9. ISBN  0-691-02350-6.
58. Сигел 1976
59. Кирхгоф 1860a
60. Кирхгоф 1860b
61. Ширмахер 2001
62. Кирхгоф 1860c
63. Планк 1914, п. 11
64. Чандрасекхар 1950, п. 8
65. Милн 1930, п. 80
66. Рыбицки и Лайтман, 1979, стр. 16–17
67. Михалас и Вайбель-Михалас 1984, п. 328
68. Гуди и Юнг 1989, стр. 27–28
69. Пашен, Ф. (1896), личное письмо, процитированное Герман 1971, п. 6
70. Герман 1971, п. 7
71. Кун 1978, стр.8, 29
72. Мехра и Рехенберг, 1982 г., стр.26, 28, 31, 39
73. Кирхгоф и 1862/1882 гг., п. 573
74. Краг 1999, п. 58
75. Эффект Доплера, Т. П. Гилл, Logos Press, 1965

Библиография

• Чандрасекхар, С. (1950). Радиационный перенос. Oxford University Press.
• Goody, R.M .; Юнг, Ю.Л. (1989). Атмосферное излучение: теоретические основы (2-е изд.). Oxford University Press. ISBN  978-0-19-510291-8.
• Германн, А. (1971). Возникновение квантовой теории. Нэш, C.W. (перевод). MIT Press. ISBN  0-262-08047-8. перевод Frühgeschichte der Quantentheorie (1899–1913), Physik Verlag, Мосбах / Баден.
• Кирхгоф, Г.; [27 октября 1859 г.] (1860a). "Über die Fraunhofer'schen Linien" [О фраунгоферах]. Monatsberichte der Königlich Preussischen Akademie der Wissenschaften zu Berlin: 662–665.
• Кирхгоф, Г.; [11 декабря 1859 г.] (1860b). "Über den Zusammenhang zwischen Emission und Absorption von Licht und Wärme" [О связи между излучением и поглощением света и тепла]. Monatsberichte der Königlich Preussischen Akademie der Wissenschaften zu Berlin: 783–787.
• Кирхгоф, Г. (1860c). "Ueber das Verhältniss zwischen dem Emissionsvermögen und dem Absorptionsvermögen der Körper für Wärme and Licht" [О соотношении эмиссионной способности тел и поглощающей способности тепла и света]. Annalen der Physik und Chemie. 109 (2): 275–301. Bibcode:1860AnP ... 185..275K. Дои:10.1002 / andp.18601850205. Перевод Guthrie, F. as Кирхгоф, Г. (1860). «О соотношении излучающей и поглощающей способностей различных тел на свет и тепло». Философский журнал. Серия 4, том 20: 1–21.
• Кирхгоф, Г. (1882) [1862], «Ueber das Verhältniss zwischen dem Emissionsvermögen und dem Absorptionsvermögen der Körper für Wärme und Licht», Гессамелте Абхандлунген, Лейпциг: Иоганн Амброзиус Барт, стр. 571–598.
• Кондепуди, Д.; Пригожин, И. (1998). Современная термодинамика. От тепловых двигателей к диссипативным конструкциям. Джон Уайли и сыновья. ISBN  0-471-97393-9.
• Краг, Х. (1999). Квантовые поколения: история физики ХХ века. Princeton University Press. ISBN  0-691-01206-7.
• Кун, Т.С. (1978). Теория черного тела и квантовый разрыв.. Oxford University Press. ISBN  0-19-502383-8.
• Ландсберг, П. Т. (1990). Термодинамика и статистическая механика (Перепечатка ред.). Courier Dover Publications. ISBN  0-486-66493-7.
• Лавенда, Бернард Ховард (1991). Статистическая физика: вероятностный подход. Джон Уайли и сыновья. С. 41–42. ISBN  978-0-471-54607-8.
• Лаудон, Р. (2000) [1973]. Квантовая теория света (третье изд.). Издательство Кембриджского университета. ISBN  0-19-850177-3.
• Мандель, Л.; Вольф, Э. (1995). Оптическая когерентность и квантовая оптика. Издательство Кембриджского университета. ISBN  0-521-41711-2.
• Мехра, Дж.; Рехенберг, Х. (1982). Историческое развитие квантовой теории. том 1, часть 1. Springer-Verlag. ISBN  0-387-90642-8.
• Михалас, Д.; Вейбель-Михалас, Б. (1984). Основы радиационной гидродинамики. Oxford University Press. ISBN  0-19-503437-6.
• Милн, Э. (1930). «Термодинамика звезд». Handbuch der Astrophysik. 3, часть 1: 63–255.
• Мюллер-Кирстен, Харальд Дж. В. (2013). Основы статистической физики (2-е изд.). Всемирный научный. ISBN  978-981-4449-53-3.
• Партингтон, Дж. (1949). Расширенный трактат по физической химии. Том 1. Основные принципы. Свойства газов. Longmans, Green and Co.
• Планк, М. (1914) [1912]. Теория теплового излучения. перевод Мазиуса, М. Сыновья П. Блэкистона и компания
• Рыбицкий, Г. Б .; Лайтман, А. (1979). Радиационные процессы в астрофизике. Джон Уайли и сыновья. ISBN  0-471-82759-2.
• Ширрмахер, А. (2001). Теория экспериментов: доказательства закона излучения Кирхгофа до и после Планка. Münchner Zentrum für Wissenschafts und Technikgeschichte.
• Сигель, Д. (1976). «Бальфур Стюарт и Густав Роберт Кирхгоф: два независимых подхода к« закону излучения Кирхгофа »"". Исида. 67 (4): 565–600. Дои:10.1086/351669. PMID  794025. S2CID  37368520.
• Стюарт, Б. (1858). "Отчет о некоторых экспериментах по лучистому теплу". Сделки Королевского общества Эдинбурга. 22: 1–20. Дои:10.1017 / S0080456800031288.
• Вена, В. (1894). "Temperatur und Entropie der Strahlung" [Температура и энтропия излучения]. Annalen der Physik. 288 (5): 132–165. Bibcode:1894AnP ... 288..132Вт. Дои:10.1002 / andp.18942880511.

дальнейшее чтение

• Кремер, Герберт; Киттель, Чарльз (1980). Теплофизика (2-е изд.). Компания W.H. Freeman. ISBN  0-7167-1088-9.
• Типлер, Пол; Ллевеллин, Ральф (2002). Современная физика (4-е изд.). В. Х. Фриман. ISBN  0-7167-4345-0.

внешняя ссылка

• Излучение черного тела Интерактивные материалы на JavaScript Излучение черного тела Фу-Квун Хванга и Лу Кан Ви
• Расчет излучения черного тела Интерактивный калькулятор с эффектом Доплера. Включает в себя большинство систем единиц.
• Демонстрация перехода от цвета к температуре на Academo.org
• Механизмы охлаждения человеческого тела - Из Гиперфизики
• Описание излучения, испускаемого множеством разных объектов
• Апплет выбросов черного тела
• "Спектр черного тела" Джеффа Брайанта, Вольфрам Демонстрационный проект, 2007.