Правильное ускорение - Proper acceleration

Карта и взгляды путешественников на собственное ускорение на один год после отдыха в течение одного года.

Пространство-время путешественника для путешествия туда и обратно с постоянным ускорением.

В теория относительности, правильное ускорение^[1] физический ускорение (то есть измеримое ускорение как акселерометр ) испытываемый объектом. Таким образом, это ускорение относительно свободное падение, или инерционный, наблюдатель, который на мгновение находится в состоянии покоя относительно измеряемого объекта. Следовательно, гравитация не вызывает надлежащего ускорения, поскольку гравитация действует на инерциального наблюдателя, от которого должно отклоняться любое правильное ускорение. Следствием этого является то, что все инерционные наблюдатели всегда имеют собственное ускорение, равное нулю.

Правильное ускорение контрастирует с координатное ускорение, который зависит от выбора системы координат и, следовательно, по выбору наблюдателей (см. трёхускорение в специальной теории относительности ).

В стандартных инерциальных координатах специальной теории относительности для однонаправленного движения собственное ускорение - это скорость изменения собственная скорость по координатному времени.

В инерциальной системе отсчета, в которой объект на мгновение находится в состоянии покоя, правильный 3-вектор ускорения в сочетании с нулевой составляющей времени дает объекту четырехскоростной, что делает величину собственного ускорения Лоренц-инвариантный. Таким образом, концепция полезна: (i) с ускоренными системами координат, (ii) с релятивистскими скоростями и (iii) в искривленном пространстве-времени.

В ускоряющейся ракете после запуска или даже в ракете, стоящей на портале, надлежащее ускорение - это ускорение, которое ощущают находящиеся в нем люди, и которое описывается как перегрузка (который нет сила, а скорее ускорение; см. эту статью для более подробного обсуждения правильного ускорения), поставляемого только автомобилем.^[2] «Ускорение свободного падения» («сила тяжести») никогда не способствует правильному ускорению ни при каких обстоятельствах, и, таким образом, правильное ускорение, которое ощущают наблюдатели, стоящие на земле, обусловлено механической силой. с земли, а не из-за «силы» или «ускорения» свободного падения. Если земля удалена и наблюдателю позволено свободное падение, наблюдатель будет испытывать координатное ускорение, но не будет надлежащего ускорения, и, следовательно, не будет перегрузки. Как правило, объекты в таком падении или вообще любой такой баллистический путь (также называемый инерционным движением), включая объекты на орбите, не испытывают надлежащего ускорения (без учета малых приливных ускорений для инерционных путей в гравитационных полях). Это состояние также известно как «невесомость» («невесомость») или «свободное падение», и оно вызывает ощущение невесомость.

Собственное ускорение сводится к координатному ускорению в инерциальной системе координат в плоском пространстве-времени (то есть в отсутствие силы тяжести), при условии, что величина собственной скорости объекта^[3] (импульс на единицу массы) намного меньше скорости света c. Только в таких ситуациях координатное ускорение полностью ощущается как перегрузочная сила (т. е. правильное ускорение, также определяемое как ускорение, вызывающее измеримый вес).

В ситуациях, когда гравитация отсутствует, но выбранная система координат не является инерциальной, а ускоряется наблюдателем (например, ускоренной системой отсчета ускоряющейся ракеты или системой, закрепленной на объектах в центрифуге), затем перегрузки и соответствующие ускорения, ощущаемые наблюдателями в этих системах координат, вызваны механическими силами, которые сопротивляются их масса в таких системах. Этот вес, в свою очередь, производится фиктивные силы или «силы инерции», которые появляются во всех таких ускоренных системах координат, в некоторой степени подобно весу, создаваемому «силой тяжести» в системах, где объекты фиксируются в пространстве относительно гравитирующего тела (как на поверхности Земной шар).

Полная (механическая) сила, которая рассчитывается для того, чтобы вызвать надлежащее ускорение покоящейся массы в системе координат, которая имеет надлежащее ускорение, по закону Ньютона. F = м а, называется надлежащая сила. Как видно выше, надлежащая сила равна силе противодействия, которая измеряется как «рабочий вес» объекта (то есть его вес, измеряемый таким устройством, как пружинные весы, в вакууме, в системе координат объекта). Таким образом, собственная сила, действующая на объект, всегда равна его измеренному весу и противоположна ему.

Примеры

Когда держитесь за карусель, которая постоянно вращается угловая скорость вы испытываете радиально внутрь (центростремительный ) правильное ускорение благодаря взаимодействию ручки и руки. Это отменяет радиально наружу геометрическое ускорение связанный с вашим вращающаяся система координат. Это внешнее ускорение (с точки зрения вращающегося кадра) станет координатным ускорением, когда вы отпустите, заставляя вас улетать с нулевым собственным ускорением (геодезический ) дорожка. Разумеется, неускоренные наблюдатели в своей системе координат просто видят ваше равное собственное и координатное ускорение, которое исчезает, когда вы отпускаете.

Анимация: потерял сцепление с каруселью
Нанесите на карту и поверните кадры перспективы правильного (красный) и геометрического (синий) ускорения для объекта, выпущенного из карусели. С точки зрения фрейма карты опасна ваша тангенциальная скорость. С точки зрения системы вращения, опасность может заключаться в геометрическом ускорении.

Точно так же, стоя на невращающейся планете (и на Земле для практических целей), мы испытываем собственное ускорение вверх из-за нормальная сила воздействует землей на подошву наших ботинок. Это отменяет геометрическое ускорение вниз из-за нашего выбора системы координат (так называемая оболочка-рамка^[4]). Это нисходящее ускорение становится координированным, если мы непреднамеренно сойдем со скалы на траекторию с нулевым собственным ускорением (геодезической или дождевой системой координат).

Анимация: мяч, который скатывается со скалы

Дождь и ракушка создают перспективы правильного (красный) и геометрического (синий) ускорения для объекта, скатывающегося со скалы. Примечание: Перспектива рамы дождя, а не капля дождя, больше похожа на прыжок на батуте, траектория которого завершается, когда мяч достигает края обрыва. Перспектива каркаса оболочки может быть знакома обитателям планет, которые каждую минуту полагаются на восходящие физические ускорения окружающей среды, чтобы защитить себя от этого геометрического ускорения из-за искривления пространства-времени. Неудивительно, что микрогравитация поначалу может показаться им пугающей.

Обратите внимание, что геометрические ускорения (из-за связь член в системе координат ковариантная производная ниже) действовать на каждая унция нашего существа, а собственное ускорение обычно вызывается внешней силой. На вводных курсах физики нисходящее (геометрическое) ускорение силы тяжести часто рассматривается как следствие пропорциональная массе сила. Это, наряду с упорным избеганием неускоренных кадров, позволяет им рассматривать правильное и согласованное ускорение как одно и то же.

Даже тогда, если объект поддерживает постоянное собственное ускорение находясь в состоянии покоя в течение длительного периода в плоском пространстве-времени, наблюдатели в системе координат покоя увидят, что координатное ускорение объекта уменьшается по мере приближения его координатной скорости к скорости света. Тем не менее, скорость увеличения собственной скорости объекта остается постоянной.

Анимация: высокоскоростное путешествие вверх, затем вниз

Перспектива карты-рамки собственно (красный) и координировать (зеленый) ускорения / замедления в вертикальном направлении. Здесь наш объект сначала ускоряется вверх в течение периода времени 2 * c / α на часах путешественника, где c - скорость света, а α - (красная) величина собственно ускорения. Этот первый этап занимает около 2 лет, если величина ускорения составляет около 1 gee. Затем он ускоряется вниз (сначала замедляется, а затем ускоряется) в течение двух раз за этот период, после чего следует замедление вверх 2 * c / α для возврата к исходной высоте. Обратите внимание, что координатное ускорение (зеленое) имеет значение только во время низкоскоростных сегментов этого рейса.

Таким образом, различие между собственным ускорением и координатным ускорением^[5] позволяет отслеживать опыт ускоренных путешественников с различных неньютоновских точек зрения. Эти перспективы включают точки зрения ускоренных систем координат (таких как карусель), высоких скоростей (где собственное время и время координат различаются) и искривленного пространства-времени (например, связанного с гравитацией на Земле).

Классические приложения

На малых скоростях в инерциальные системы координат из Ньютоновская физика, собственное ускорение просто равно координатному ускорению а= d²Икс/ dt². Однако, как было рассмотрено выше, оно отличается от координатного ускорения, если кто-то решает (вопреки совету Ньютона) описывать мир с точки зрения ускоренной системы координат, такой как автомобиль, ускоряющийся от покоя, или камень, вращающийся в рогатке. Если кто-то решит признать, что гравитация вызвана кривизной пространства-времени (см. Ниже), собственное ускорение отличается от координатного ускорения в гравитационное поле.

Например, объект, подвергающийся физическому или собственному ускорению. а_о будет замечен наблюдателями в системе координат, испытывающей постоянное ускорение а_Рамка иметь координатное ускорение:

${\displaystyle {\vec {a}}_{acc}={\vec {a}}_{o}-{\vec {a}}_{frame}}$.

Таким образом, если объект ускоряется вместе с кадром, наблюдатели, прикрепленные к кадру, вообще не увидят ускорения.

Анимация: вождение от квартала к кварталу
Карта и рама автомобиля в перспективе физического (красный) и геометрического (синий) ускорения для автомобиля, движущегося от одного знака остановки к другому. На этой иллюстрации автомобиль разгоняется после знака «Стоп» до середины квартала, после чего водитель немедленно выключает педаль газа и тормозит, чтобы сделать следующую остановку.

Точно так же объект, испытывающий физическое или надлежащее ускорение а_о будет видно наблюдателям в кадре, вращающемся с угловой скоростью ω иметь координатное ускорение:

${\displaystyle {\vec {a}}_{rot}={\vec {a}}_{o}-{\vec {\omega }}\times ({\vec {\omega }}\times {\vec {r}})-2{\vec {\omega }}\times {\vec {v}}_{rot}-{\frac {d{\vec {\omega }}}{dt}}\times {\vec {r}}}$.

В приведенном выше уравнении в правой части есть три геометрических члена ускорения. Первый термин «центробежное ускорение» зависит только от радиального положения. р а не скорость нашего объекта, второй член "ускорения Кориолиса" зависит только от скорости объекта во вращающейся системе отсчета. v_гнить но не его положение, и третий член «ускорения Эйлера» зависит только от положения и скорости изменения угловой скорости кадра.

Пример Ньютона: рогатка с постоянной скоростью

Картировать и вращать кадры перспектив ускорения и сил, связанных с камнем, выпущенным после вращения на безмассовой веревке. Силы на камне включают внутрь центростремительную (красную) силу, видимую в обоих кадрах, а также геометрическую (синюю) силу, видимую в кадре вращения. До того, как камень высвободился, синяя геометрическая сила является чисто центробежной (направленной радиально наружу), а после высвобождения геометрическая сила представляет собой сумму центробежной и кориолисовой составляющих. Обратите внимание, что после отпускания в рамке вращения центробежный компонент (голубой) всегда радиален, а компонент Кориолиса (зеленый) всегда перпендикулярен скорости вращения рамки. Также на обоих кадрах видна сила на точке крепления веревки (пурпурный) вызвано 3-й закон Ньютона действие-реакция на центростремительную силу на камне. Перед запуском снаряда Следующие альтернативные анализы движения перед при высвобождении камня учитывать только силы, действующие в радиальном направлении. Оба анализа предсказывают, что натяжение струны Т=мв^2/р. Например, если радиус стропа равен р= 1 метр, скорость камня в рамке карты равна v= 25 метров в секунду, а масса камня м= 0,2 килограмма, тогда натяжение струны будет 125 ньютонов. История фрейма карты перед запуском ${\displaystyle -T_{centripetal}=\Sigma F_{radial}=ma_{radial}=-m{\frac {v^{2}}{r}}.}$ Здесь видно, что камень непрерывно ускоряется внутрь, чтобы следовать по круговой траектории радиуса r. Радиальное ускорение внутрьрадиальный= v^2/ r вызвано одним неуравновешенный центростремительная сила T. Тот факт, что сила натяжения неуравновешена, означает, что в этой раме центробежная сила (направленная радиально наружу) на камень равна нулю. История вращающейся рамки перед запуском ${\displaystyle m{\frac {v^{2}}{r}}-T_{centripetal}=\Sigma F_{rot}=ma_{rot}=0.}$ С точки зрения системы вращения, можно сказать, что камень испытывает уравновешенное внутреннее центростремительное (Т) и центробежный наружу (мв^2/р) сил, которые приводят к отсутствию ускорения с точки зрения этого кадра. В отличие от центростремительной силы, центробежная сила, зависящая от рамы, действует на каждый кусочек вращающегося камня так же, как сила тяжести действует на каждую унцию вас. Более того, величина центробежной силы пропорциональна массе камня, так что, если позволить вызвать ускорение, ускорение не будет зависеть от массы. После запуска снаряда После того, как камень выпущен, в рамке вращения центростремительные силы и силы Кориолиса действуют делокализованным образом на все части камня с ускорениями, которые не зависят от массы камня. Для сравнения в рамке карты после выпуска на снаряд не действуют никакие силы.

В каждом из этих случаев физическое или собственное ускорение отличается от координатного ускорения, поскольку на последнее может влиять ваш выбор системы координат, а также физические силы, действующие на объект. Эти компоненты координатного ускорения нет вызванные физическими силами (такими как прямой контакт или электростатическое притяжение), часто приписываются (как в приведенном выше ньютоновском примере) силам, которые: (i) действуют на каждую унцию объекта, (ii) вызывают не зависящие от массы ускорения и (iii) ) не существуют со всех точек зрения. К таким геометрическим (или неправильным) силам относятся: Кориолис силы Эйлер силы перегрузки, центробежные силы и (как мы видим ниже) сила тяжести сил тоже.

Вид с плоского среза пространства-времени

Основная статья: правильная система отсчета (плоское пространство-время)

Динамика собственного кадра в пространстве-времени (1 + 1) D.

Соотношения правильного ускорения и координатного ускорения в заданном срезе плоского пространства-времени следуют^[6] из Минковский метрическое уравнение плоского пространства (cdτ)² = (cdт)² - (dИкс)². Здесь единая система отсчета мер и синхронизированных часов определяет положение карты. Икс и время на карте т соответственно, часы движущегося объекта определяют подходящее время τ, а буква d перед координатой означает бесконечно малое изменение. Эти отношения позволяют решать различные проблемы «инженерии любой скорости», хотя и только с точки зрения наблюдателя, чья расширенная рамка карты определяет одновременность.

Разгон в (1 + 1) D

На этом графике показано, как космический корабль, способный развивать скорость 1 gee (10 м / с² или около 1,0 светового года в год в квадрате) ускорение за 100 лет может привести к путешествию почти в любую точку видимой Вселенной и обратно в течение всей жизни.

В однонаправленном случае, т.е. когда ускорение объекта параллельно или антипараллельно его скорости в пространственно-временном срезе наблюдателя, собственное ускорение α и координатное ускорение а относятся к^[7] сквозь Фактор Лоренца γ пользователем α= γ³а. Следовательно, изменение собственной скорости w = dx / dτ является интегралом собственного ускорения за отображаемое время t, то есть Δш=αΔт для постоянного α. На низких скоростях это сводится к известное отношение между координатами скорость и координатное ускорение, время, карта-время, т.е. Δv=аΔт.

Для постоянного однонаправленного собственного ускорения аналогичные отношения существуют между быстрота η и прошедшее собственное время Δτ, а также между фактором Лоренца γ и пройденное расстояние ΔИкс. Чтобы быть конкретным:

${\displaystyle \alpha ={\frac {\Delta w}{\Delta t}}=c{\frac {\Delta \eta }{\Delta \tau }}=c^{2}{\frac {\Delta \gamma }{\Delta x}}}$,

где различные параметры скорости связаны соотношением

${\displaystyle \eta =\sinh ^{-1}\left({\frac {w}{c}}\right)=\tanh ^{-1}\left({\frac {v}{c}}\right)=\pm \cosh ^{-1}\left(\gamma \right)}$.

Эти уравнения описывают некоторые последствия ускоренного движения на высокой скорости. Например, представьте космический корабль, который может разгонять своих пассажиров со скоростью «1 гвы» (10 м / с² или около 1,0 светового года в год в квадрате) на полпути к месту назначения, а затем замедлите их на «1 gee» на оставшуюся половину, чтобы создать земную искусственную гравитацию из точки A в точку B за кратчайшее время.^[8][9] Для карты-расстояния ΔИкс_AB, первое уравнение выше предсказывает фактор Лоренца средней точки (по сравнению с его единичным значением покоя) γ_{середина}=1+α(ΔИкс_AB/ 2) / c². Следовательно, время обхода на часах путешественника будет Δτ = 4(c/α) cosh⁻¹(γ_{середина}), в течение которого время, прошедшее на часах карты, будет Δт = 4(c/ α) зп [сш⁻¹(γ_{середина})].

Этот воображаемый космический корабль может совершать поездки туда и обратно Проксима Центавра продолжительностью около 7,1 лет путешественника (~ 12 лет по земным часам), поездки туда и обратно к Млечный Путь центральный черная дыра около 40 лет (~ 54 000 лет прошло по земным часам), и туда и обратно Галактика Андромеды продолжительностью около 57 лет (более 5 миллионов лет по земным часам). К сожалению, поддерживать ускорение в 1 Ge в течение многих лет легче, чем сделать, о чем свидетельствует соотношение максимальной полезной нагрузки и стартовой массы, показанное на рисунке справа.

Анимация: туда и обратно к звезде на расстоянии 6.9 св. лет

Карта и перспективы путешественника для поездки туда и обратно при постоянном собственном ускорении в 1 гэ (красная стрелка в рамке путешественника) между солнцем (желтым) и гипотетической звездой (голубой) на расстоянии 6,9 световых лет. Проксима Центавра (оранжевая) в 4 световых годах от Солнца показана оранжевым цветом в верхнем левом углу. С каждой точки зрения год должен проходить примерно каждые две секунды или каждые 100 / 17,4 кадров. После каждого полета туда и обратно летчики кораблей на этом маршруте будут вдвое меньше, чем их коллеги, находящиеся на Земле. Это замедление времени в действии. Другие различия включают в себя изменения расстояния между движущимися вместе звездами, видимые в кадре путешественника. Это сокращение длины в действии. Координатное ускорение (зеленый), отображаемое в рамке карты, является значительным только в течение года до и после каждого запуска, в то время как правильное ускорение (красный), которое ощущает путешественник, является значительным на протяжении всего путешествия. Обратите внимание также на след светового сигнала, инициированного от каждой точки запуска, но на карте через 0,886 года после запуска. Этот импульс достигает путешественника в середине рейса, чтобы напомнить ему о начале замедления. В кадре карты Проксима Центавра видит импульс поворота раньше, чем звезда назначения, но в кадре путешественника верно обратное. Это относительная одновременность в действии. Тем не менее, оба наблюдателя согласны с последовательностью событий на любой временной мировой линии.

В искривленном пространстве-времени

На языке общая теория относительности, компоненты четырехвектора ускорения объекта А (величина которого является собственным ускорением) связаны с элементами четырехскоростной через ковариантная производная D относительно собственного времени τ:

${\displaystyle A^{\lambda }:={\frac {DU^{\lambda }}{d\tau }}={\frac {dU^{\lambda }}{d\tau }}+\Gamma ^{\lambda }{}_{\mu \nu }U^{\mu }U^{\nu }}$

Здесь U это объект четырехскоростной, и Γ представляет 64 коэффициента связи системы координат или Символы Кристоффеля. Обратите внимание, что греческие индексы принимают четыре возможных значения, а именно 0 для оси времени и 1-3 для осей пространственных координат, и что повторяющиеся индексы используются для обозначения суммирование по всем значениям этого индекса. Траектории с нулевым собственным ускорением называются геодезические.

Левая часть этого набора из четырех уравнений (по одному для времениподобных и трех пространственноподобных значений индекса λ) представляет собой 3-вектор собственного ускорения объекта в сочетании с нулевым компонентом времени, если смотреть с точки отсчета. или бухгалтерская система координат, в которой объект покоится. Первый член справа указывает скорость, с которой времяподобная (энергия /MC) и пространственноподобные (импульс /м) компоненты четырехскоростной U изменение, за единицу времени τ на часы путешественника.

Давайте решим этот первый член справа, поскольку на низких скоростях его пространственноподобные компоненты представляют собой координатное ускорение. В более общем смысле, когда первый член обращается в ноль, координатное ускорение объекта стремится к нулю. Это дает ...

${\displaystyle {\frac {dU^{\lambda }}{d\tau }}=A^{\lambda }-\Gamma ^{\lambda }{}_{\mu \nu }U^{\mu }U^{\nu }}$.

Таким образом, как показано на примере первых двух приведенных выше анимаций, координатное ускорение стремится к нулю всякий раз, когда собственное ускорение точно отменяется соединением (или геометрическое ускорение) термин в крайнем правом углу.^[10] Осторожность: Этот член может быть суммой до шестнадцати отдельных членов, зависящих от скорости и положения, поскольку повторяющиеся индексы μ и ν по соглашению суммируются по всем парам их четырех допустимых значений.

Сила и эквивалентность

Вышеприведенное уравнение также предлагает некоторое представление о силах и принцип эквивалентности. Учитывать местный координаты бухгалтера^[4] для метрики (например, локальная тетрада Лоренца^[5] как то, что системы глобального позиционирования предоставить информацию о) для описания времени в секундах и пространства в единицах расстояния вдоль перпендикулярных осей. Если мы умножим приведенное выше уравнение на массу покоя движущегося объекта m и разделим на коэффициент Лоренца γ = dт/ дτ, пространственноподобные компоненты выражают скорость изменения количества движения этого объекта с точки зрения координат, используемых для описания метрики.

Это, в свою очередь, можно разбить на части из-за правильных геометрических компонентов ускорения и силы. Если мы еще умножим временную составляющую на скорость света c, и определим координатную скорость как v = dИкс/ дт, мы также получаем выражение для скорости изменения энергии:

${\displaystyle {\frac {dE}{dt}}={\vec {v}}\cdot {\frac {d{\vec {p}}}{dt}}}$ (подобие времени) и ${\displaystyle {\frac {d{\vec {p}}}{dt}}=\Sigma {\vec {f_{o}}}+\Sigma {\vec {f_{g}}}=m({\vec {a_{o}}}+{\vec {a_{g}}})}$ (космический вид).

Здесь а_о это ускорение за счет собственных сил и а_грамм по умолчанию является геометрическим ускорением, которое мы видим примененным к объекту из-за нашей выбранной системы координат. На низких скоростях эти ускорения в совокупности создают координатное ускорение, подобное а= d²Икс/ дт², а при однонаправленном движении на любой скорости а_овеличина - это величина надлежащего ускорения α как в разделе выше, где α = γ³а когда а_грамм равно нулю. В общем, выражение этих ускорений и сил может быть сложным.

Тем не менее, если мы используем эту разбивку для описания указанного выше члена коэффициента связи (Γ) в терминах геометрических сил, то движение объектов с точки зрения любая система координат (по крайней мере, на низких скоростях) можно рассматривать как локально ньютоновское. Это уже обычная практика, например. с центробежной силой и гравитацией. Таким образом, принцип эквивалентности распространяет локальную применимость законов Ньютона на ускоренные системы координат и за их пределы.

Жители поверхности на планете

Для низкоскоростных наблюдателей, находящихся на фиксированном радиусе от центра сферической планеты или звезды, координатное ускорение а_{ракушка} приблизительно связано с правильным ускорением а_о к:

${\displaystyle {\vec {a}}_{shell}={\vec {a}}_{o}-{\sqrt {\frac {r}{r-r_{s}}}}{\frac {GM}{r^{2}}}{\hat {r}}}$

где планета или звезда Радиус Шварцшильда р_s= 2GM / c². Когда радиус нашего наблюдателя приближается к радиусу Шварцшильда, собственное ускорение a_о необходимо, чтобы он не упал, становится невыносимым.

С другой стороны, при r >> r_s, восходящая собственная сила только GMm / r² необходим для предотвращения ускорения вниз. На поверхности Земли это становится:

${\displaystyle {\vec {a}}_{shell}={\vec {a}}_{o}-g{\hat {r}}}$

где g - 9,8 м / с вниз² ускорение свободного падения и ${\displaystyle {\hat {r}}}$ - единичный вектор в радиальном направлении наружу от центра гравитирующего тела. Таким образом, здесь необходима соответствующая внешняя сила в мг, чтобы не дать человеку ускориться вниз.

Четырехвекторные деривации

Уравнения пространства-времени этого раздела позволяют обратиться к все отклонения между собственным и координатным ускорением за один расчет. Например, рассчитаем Символы Кристоффеля:^[11]

${\displaystyle \left({\begin{array}{llll}\left\{\Gamma _{tt}^{t},\Gamma _{tr}^{t},\Gamma _{t\theta }^{t},\Gamma _{t\phi }^{t}\right\}&\left\{\Gamma _{rt}^{t},\Gamma _{rr}^{t},\Gamma _{r\theta }^{t},\Gamma _{r\phi }^{t}\right\}&\left\{\Gamma _{\theta t}^{t},\Gamma _{\theta r}^{t},\Gamma _{\theta \theta }^{t},\Gamma _{\theta \phi }^{t}\right\}&\left\{\Gamma _{\phi t}^{t},\Gamma _{\phi r}^{t},\Gamma _{\phi \theta }^{t},\Gamma _{\phi \phi }^{t}\right\}\\\left\{\Gamma _{tt}^{r},\Gamma _{tr}^{r},\Gamma _{t\theta }^{r},\Gamma _{t\phi }^{r}\right\}&\left\{\Gamma _{rt}^{r},\Gamma _{rr}^{r},\Gamma _{r\theta }^{r},\Gamma _{r\phi }^{r}\right\}&\left\{\Gamma _{\theta t}^{r},\Gamma _{\theta r}^{r},\Gamma _{\theta \theta }^{r},\Gamma _{\theta \phi }^{r}\right\}&\left\{\Gamma _{\phi t}^{r},\Gamma _{\phi r}^{r},\Gamma _{\phi \theta }^{r},\Gamma _{\phi \phi }^{r}\right\}\\\left\{\Gamma _{tt}^{\theta },\Gamma _{tr}^{\theta },\Gamma _{t\theta }^{\theta },\Gamma _{t\phi }^{\theta }\right\}&\left\{\Gamma _{rt}^{\theta },\Gamma _{rr}^{\theta },\Gamma _{r\theta }^{\theta },\Gamma _{r\phi }^{\theta }\right\}&\left\{\Gamma _{\theta t}^{\theta },\Gamma _{\theta r}^{\theta },\Gamma _{\theta \theta }^{\theta },\Gamma _{\theta \phi }^{\theta }\right\}&\left\{\Gamma _{\phi t}^{\theta },\Gamma _{\phi r}^{\theta },\Gamma _{\phi \theta }^{\theta },\Gamma _{\phi \phi }^{\theta }\right\}\\\left\{\Gamma _{tt}^{\phi },\Gamma _{tr}^{\phi },\Gamma _{t\theta }^{\phi },\Gamma _{t\phi }^{\phi }\right\}&\left\{\Gamma _{rt}^{\phi },\Gamma _{rr}^{\phi },\Gamma _{r\theta }^{\phi },\Gamma _{r\phi }^{\phi }\right\}&\left\{\Gamma _{\theta t}^{\phi },\Gamma _{\theta r}^{\phi },\Gamma _{\theta \theta }^{\phi },\Gamma _{\theta \phi }^{\phi }\right\}&\left\{\Gamma _{\phi t}^{\phi },\Gamma _{\phi r}^{\phi },\Gamma _{\phi \theta }^{\phi },\Gamma _{\phi \phi }^{\phi }\right\}\end{array}}\right)}$

для дальней координаты Метрика Шварцшильда (c dτ)² = (1−р_s/р)(c dт)² − (1/(1−р_s/р)) dр² − р² dθ² − (р грехθ)² dφ², куда р_s это Радиус Шварцшильда 2GM/c². Результирующий массив коэффициентов становится:

${\displaystyle \left({\begin{array}{llll}\left\{0,{\frac {r_{s}}{2r(r-r_{s})}},0,0\right\}&\left\{{\frac {r_{s}}{2r(r-r_{s})}},0,0,0\right\}&\{0,0,0,0\}&\{0,0,0,0\}\\\left\{{\frac {r_{s}c^{2}(r-r_{s})}{2r^{3}}},0,0,0\right\}&\left\{0,{\frac {r_{s}}{2r(r_{s}-r)}},0,0\right\}&\{0,0,r_{s}-r,0\}&\left\{0,0,0,(r_{s}-r)\sin ^{2}\theta \right\}\\\{0,0,0,0\}&\left\{0,0,{\frac {1}{r}},0\right\}&\left\{0,{\frac {1}{r}},0,0\right\}&\{0,0,0,-\cos \theta \sin \theta \}\\\{0,0,0,0\}&\left\{0,0,0,{\frac {1}{r}}\right\}&\{0,0,0,\cot(\theta )\}&\left\{0,{\frac {1}{r}},\cot \theta ,0\right\}\end{array}}\right)}$.

Отсюда вы можете получить правильное ускорение оболочки-рамы, установив координатное ускорение на ноль и, таким образом, требуя, чтобы правильное ускорение отменяло геометрическое ускорение неподвижного объекта, т.е. ${\displaystyle A^{\lambda }=\Gamma ^{\lambda }{}_{\mu \nu }U^{\mu }U^{\nu }=\{0,GM/r^{2},0,0\}}$. Это пока не решает проблему, так как Координаты Шварцшильда в искривленном пространстве-времени - координаты бухгалтера^[4] но не местного наблюдателя. Величина указанного выше 4-вектора собственного ускорения, а именно ${\displaystyle \alpha ={\sqrt {1/(1-r_{s}/r)}}GM/r^{2}}$, однако именно то, что мы хотим, то есть правильное ускорение, инвариантное к системе отсчета вверх, необходимое для противодействия геометрическому ускорению вниз, ощущаемому обитателями на поверхности планеты.

Частным случаем вышеуказанного набора символов Кристоффеля является плоское пространство сферическая координата набор, полученный путем установки р_s или же M выше нуля:

${\displaystyle \left({\begin{array}{llll}\left\{0,0,0,0\right\}&\left\{0,0,0,0\right\}&\{0,0,0,0\}&\{0,0,0,0\}\\\left\{0,0,0,0\right\}&\left\{0,0,0,0\right\}&\{0,0,-r,0\}&\left\{0,0,0,-r\sin ^{2}\theta \right\}\\\{0,0,0,0\}&\left\{0,0,{\frac {1}{r}},0\right\}&\left\{0,{\frac {1}{r}},0,0\right\}&\{0,0,0,-\cos \theta \sin \theta \}\\\{0,0,0,0\}&\left\{0,0,0,{\frac {1}{r}}\right\}&\{0,0,0,\cot \theta \}&\left\{0,{\frac {1}{r}},\cot \theta ,0\right\}\end{array}}\right)}$.

Отсюда можно получить, например, центробежнуюлепесток правильное ускорение, необходимое для отмены центрифугальный геометрическое ускорение объекта, движущегося с постоянной угловой скоростью ω= dφ/ дτ на экваторе, где θ=π/ 2. Формируя ту же 4-векторную сумму, что и выше, для случая dθ/ дτ и гр/ дτ ноль дает не что иное, как классическое ускорение для вращательного движения, данное выше, т. е. ${\displaystyle A^{\lambda }=\Gamma ^{\lambda }{}_{\mu \nu }U^{\mu }U^{\nu }=\{0,-r(d\phi /d\tau )^{2},0,0\}}$ так что а_о=ω²р. Эффекты Кориолиса также находятся в этих коэффициенты связи, и аналогично возникают только из геометрии системы координат.

Смотрите также

• Ускорение: изменение скорости
• Правильная скорость: импульс на массу в специальной теории относительности; состоящий из пространственноподобных компонентов 4-скоростной
• Правильная система отсчета (плоское пространство-время): ускоренная система отсчета в специальной теории относительности (пространство Минковского)
• Фиктивная сила: одно имя для массовых времен геометрическое ускорение
• Четыре вектора: явная связь между пространством и временем
• Кинематика: для изучения того, как позиция меняется со временем
• Равномерное ускорение: фиксированное ускорение координат

Сноски

1. Эдвин Ф. Тейлор и Джон Арчибальд Уиллер (1966, только 1-е изд.) Физика пространства-времени (W.H. Freeman, Сан-Франциско) ISBN  0-7167-0336-X, Глава 1 Упражнение 51 стр. 97-98: «Парадокс часов III» (pdf В архиве 2017-07-21 в Wayback Machine ).
2. Относительность Вольфганга Риндлера стр. 71
3. Фрэнсис У. Сирс и Роберт У. Брем (1968) Введение в теорию относительности (Аддисон-Уэсли, Нью-Йорк) LCCN 680019344, раздел 7-3
4. Эдвин Ф. Тейлор и Джон Арчибальд Уиллер (2000) Изучение черных дыр (Эддисон Уэсли Лонгман, Нью-Йорк) ISBN  0-201-38423-X
5. ср. К. В. Миснер, К. С. Торн и Дж. А. Уиллер (1973) Гравитация (У. Х. Фриман, Нью-Йорк) ISBN  978-0-7167-0344-0, раздел 1.6
6. П. Фраундорф (1996) «Двухчасовой подход к преподаванию теории относительности во вводной физике» (arXiv:физика / 9611011 )
7. А. Джон Маллинкродт (1999) Что происходит, когда a * t> c? В архиве 2012-06-30 в Archive.today (Летнее собрание AAPT, Сан-Антонио, Техас)
8. Э. Эриксен и Э. Grøn (1990) Релятивистская динамика в равномерно ускоренных системах отсчета применительно к парадоксу часов, Евро. J. Phys. 39:39-44
9. К. Лагут и Э. Даву (1995) Межзвездный путешественник, Являюсь. J. Phys. 63:221-227
10. ср. Р. Дж. Кук (2004) Физическое время и физическое пространство в общей теории относительности, Являюсь. J. Phys. 72:214-219
11. Хартл, Джеймс Б. (2003). Гравитация: введение в общую теорию относительности Эйнштейна. Сан-Франциско: Аддисон-Уэсли. ISBN  0-8053-8662-9.

внешняя ссылка

• Выдержки из первого издания Физика пространства-времени, и другие ресурсы, опубликованные Эдвином Ф. Тейлором
• Страница книги Джеймса Хартла о гравитации включая программы Mathematica для вычисления символов Кристоффеля.
• Эндрю Гамильтона заметки и программы для работы с местными тетрадами в Университете Колорадо, Боулдер.