Теория де Бройля – Бома - De Broglie–Bohm theory

В теория де Бройля – Бома, также известный как теория пилотной волны, Бомовская механика, Интерпретация Бома, а причинная интерпретация, является интерпретация из квантовая механика. В дополнение к волновая функция в пространстве всех возможных конфигураций он также постулирует фактическую конфигурацию, которая существует, даже когда ее не наблюдают. Эволюция во времени конфигурации (то есть положения всех частиц или конфигурации всех полей) определяется ведущее уравнение это нелокальная часть волновой функции. Эволюция волновой функции во времени определяется Уравнение Шредингера. Теория названа в честь Луи де Бройль (1892–1987) и Дэвид Бом (1917–1992).

Теория детерминированный^[1] и явно нелокальный: скорость любой частицы зависит от значения ведущего уравнения, которое зависит от конфигурации системы, задаваемой ее волновой функцией; последнее зависит от граничных условий системы, которой, в принципе, может быть вся Вселенная.

Теория приводит к формализму измерения, аналогичному термодинамике для классической механики, который дает стандартный квантовый формализм, обычно связанный с Копенгагенская интерпретация. Явная нелокальность теории разрешает "проблема измерения ", что условно делегируется теме интерпретации квантовой механики в копенгагенской интерпретации. Родившееся правило в теории Бройля – Бома не является основным законом. Скорее, в этой теории связь между плотностью вероятности и волновой функцией имеет статус гипотезы, называемой гипотеза квантового равновесия, что является дополнением к основным принципам, определяющим волновую функцию.

Эта теория была исторически разработана в 1920-х годах де Бройлем, которого в 1927 году убедили отказаться от нее в пользу господствовавшей тогда копенгагенской интерпретации. Дэвид Бом, недовольный преобладающей ортодоксальностью, заново открыл теорию экспериментальной волны де Бройля в 1952 году. Предложения Бома тогда не получили широкого распространения, отчасти из-за причин, не связанных с их содержанием, таких как юношеская теория Бома. коммунист принадлежности.^[2] Теория де Бройля-Бома была широко признана неприемлемой теоретиками основного направления, в основном из-за ее явной нелокальности. Теорема Белла (1964) был вдохновлен открытием Беллом работы Бома; он задавался вопросом, можно ли устранить очевидную нелокальность теории. С 1990-х годов возобновился интерес к формулированию расширений теории де Бройля – Бома в попытках согласовать ее с специальная теория относительности и квантовая теория поля, помимо других функций, таких как вращение или искривленная пространственная геометрия.^[3]

В Стэнфордская энциклопедия философии статья о квантовая декогеренция (Гвидо Бачиагалуппи, 2012 г. ) группы "подходы к квантовой механике "на пять групп, одна из которых -" теории пилотной волны "(остальные - копенгагенская интерпретация, объективные теории коллапса, многомировые интерпретации и модальные интерпретации ).

Есть несколько эквивалентных математические формулировки теории, и она известна рядом имена. Волна де Бройля имеет макроскопическую аналогию, называемую Волна Фарадея.^[4]

Обзор

Теория Де Бройля – Бома основана на следующих постулатах:

• Есть конфигурация ${\displaystyle q}$ Вселенной, описываемой координатами ${\displaystyle q^{k}}$, который является элементом конфигурационного пространства ${\displaystyle Q}$. Конфигурационное пространство различно для разных версий теории пилот-волны. Например, это может быть пространство позиций ${\displaystyle \mathbf {Q} _{k}}$ из ${\displaystyle N}$ частиц, или, в случае теории поля, пространство конфигураций поля ${\displaystyle \phi (x)}$. Конфигурация эволюционирует (для спина = 0) согласно ведущему уравнению

${\displaystyle m_{k}{\frac {dq^{k}}{dt}}(t)=\hbar \nabla _{k}\operatorname {Im} \ln \psi (q,t)=\hbar \operatorname {Im} \left({\frac {\nabla _{k}\psi }{\psi }}\right)(q,t)={\frac {m_{k}\mathbf {j} _{k}}{\psi ^{*}\psi }}=\operatorname {Re} \left({\frac {\mathbf {\hat {P}} _{k}\Psi }{\Psi }}\right),}$

где ${\displaystyle \mathbf {j} }$ это ток вероятности или поток вероятности, и ${\displaystyle \mathbf {\hat {P}} }$ это оператор импульса. Вот, ${\displaystyle \psi (q,t)}$ стандартная комплексная волновая функция, известная из квантовой теории, которая эволюционирует согласно Уравнение Шредингера

${\displaystyle i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi (q,t)=-\sum _{i=1}^{N}{\frac {\hbar ^{2}}{2m_{i}}}\nabla _{i}^{2}\psi (q,t)+V(q)\psi (q,t).}$

Это уже завершает описание теории для любой квантовой теории с оператором Гамильтона типа ${\displaystyle H=\sum {\frac {1}{2m_{i}}}{\hat {p}}_{i}^{2}+V({\hat {q}})}$.

• Конфигурация распространяется согласно ${\displaystyle |\psi (q,t)|^{2}}$ в какой-то момент времени ${\displaystyle t}$, и, следовательно, это верно во все времена. Такое состояние называется квантовым равновесием. В случае квантового равновесия эта теория согласуется с результатами стандартной квантовой механики.

Примечательно, что хотя это последнее соотношение часто представляется как аксиома теории, в оригинальных статьях Бома 1952 года оно было представлено как выводимое из статистико-механических аргументов. Этот аргумент был дополнительно подтвержден работой Бома в 1953 году и был подтвержден работой Вижье и Бома 1954 года, в которой они представили стохастический анализ. колебания жидкости которые управляют процессом асимптотической релаксации от квантовая неравновесность к квантовому равновесию (ρ → | ψ |²).^[5]

Двухщелевой эксперимент

Бомовские траектории электрона в двухщелевом эксперименте. Аналогичная картина была также экстраполирована из слабые измерения одиночных фотонов.^[6]

В двухщелевой эксперимент является иллюстрацией волновая дуальность. В нем пучок частиц (например, электронов) проходит через барьер, имеющий две щели. Если поставить экран детектора сбоку за барьером, на картине обнаруженных частиц будут видны интерференционные полосы, характерные для волн, приходящих на экран от двух источников (двух щелей); однако картина интерференции состоит из отдельных точек, соответствующих частицам, попавшим на экран. Система, кажется, демонстрирует поведение как волн (интерференционные картины), так и частиц (точки на экране).^{[нужна цитата ]}

Если мы изменим этот эксперимент так, чтобы одна щель была закрыта, интерференционной картины не наблюдалось. Таким образом, состояние обеих щелей влияет на конечный результат. Мы также можем установить минимально инвазивный детектор на одной из щелей, чтобы определить, через какую щель прошла частица. Когда мы это сделаем, интерференционная картина исчезнет.^{[нужна цитата ]}

В Копенгагенская интерпретация утверждает, что частицы не локализуются в пространстве до тех пор, пока они не будут обнаружены, так что, если на щелях нет детектора, нет информации о том, через какую щель прошла частица. Если на одной щели есть детектор, тогда волновая функция коллапсирует из-за этого обнаружения.^{[нужна цитата ]}

В теории де Бройля – Бома волновая функция определяется на обеих щелях, но каждая частица имеет четко определенную траекторию, которая проходит ровно через одну из щелей. Конечное положение частицы на экране детектора и прорезь, через которую проходит частица, определяется начальным положением частицы. Такое исходное положение не известно или не контролируется экспериментатором, поэтому в схеме обнаружения появляется видимость случайности. В статьях Бома 1952 года он использовал волновую функцию для построения квантового потенциала, который, будучи включенным в уравнения Ньютона, давал траектории частиц, текущих через две щели. Фактически, волновая функция интерферирует сама с собой и направляет частицы квантовым потенциалом таким образом, что частицы избегают областей, в которых интерференция является деструктивной, и притягиваются к областям, в которых интерференция является конструктивной, что приводит к интерференционной картине на экран детектора.

Чтобы объяснить поведение, когда обнаруживается, что частица проходит через одну щель, нужно понимать роль условной волновой функции и то, как она приводит к коллапсу волновой функции; это объясняется ниже. Основная идея состоит в том, что среда, регистрирующая обнаружение, эффективно разделяет два волновых пакета в пространстве конфигурации.

В 2016 году был проведен эксперимент, который продемонстрировал потенциальную обоснованность теории де Бройля-Бома с использованием капель силиконового масла. В этом эксперименте капля силиконового масла помещается в ванну с вибрирующей жидкостью, затем она отскакивает от ванны, движимая волнами, вызванными ее собственными столкновениями, с поразительной точностью имитируя статистическое поведение электрона.^[7][8]

Теория

Онтология

В онтология теории де Бройля – Бома состоит из конфигурации ${\displaystyle q(t)\in Q}$ Вселенной и пилотная волна ${\displaystyle \psi (q,t)\in \mathbb {C} }$. Конфигурационное пространство ${\displaystyle Q}$ можно выбрать по-разному, как в классической механике, так и в стандартной квантовой механике.

Таким образом, онтология теории пилот-волн содержит в качестве траектории ${\displaystyle q(t)\in Q}$ мы знаем из классической механики, как волновая функция ${\displaystyle \psi (q,t)\in \mathbb {C} }$ квантовой теории. Таким образом, в каждый момент времени существует не только волновая функция, но и четко определенная конфигурация всей вселенной (то есть система, определяемая граничными условиями, используемыми при решении уравнения Шредингера). Соответствие нашему опыту достигается путем идентификации конфигурации нашего мозга с некоторой частью конфигурации всей вселенной. ${\displaystyle q(t)\in Q}$, как в классической механике.

Хотя онтология классической механики является частью онтологии теории де Бройля – Бома, динамика очень отличается. В классической механике ускорение частиц передается непосредственно силами, которые существуют в физическом трехмерном пространстве. В теории де Бройля – Бома скорости частиц задаются волновой функцией, которая существует в 3N-мерное конфигурационное пространство, где N соответствует количеству частиц в системе;^[9] Бом предположил, что каждая частица имеет «сложную и тонкую внутреннюю структуру», которая обеспечивает способность реагировать на информацию, предоставляемую волновой функцией, посредством квантового потенциала.^[10] Кроме того, в отличие от классической механики, физические свойства (например, масса, заряд) распределены по волновой функции в теории де Бройля – Бома, а не локализованы в положении частицы.^[11][12]

Сама волновая функция, а не частицы, определяет динамическую эволюцию системы: частицы не действуют обратно на волновую функцию. Как сформулировали это Бом и Хили, «уравнение Шредингера для квантового поля не имеет источников, равно как и не имеет другого способа, с помощью которого на поле могло бы напрямую влиять состояние частиц [...] квантовая теория может следует понимать полностью в терминах предположения, что квантовое поле не имеет источников или других форм зависимости от частиц ».^[13] П. Холланд считает это отсутствие взаимного действия частиц и волновой функции одним «из многих неклассических свойств, демонстрируемых этой теорией».^[14] Следует, однако, отметить, что Голландия позже назвала это просто очевидный отсутствие обратной реакции, из-за неполноты описания.^[15]

Ниже мы дадим установку для одной частицы, движущейся в ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$ с последующей настройкой для N частицы движутся в 3-х измерениях. В первом случае конфигурационное пространство и реальное пространство одинаковы, а во втором реальное пространство все еще ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$, но конфигурационное пространство становится ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3N}}$. Хотя сами положения частиц находятся в реальном пространстве, поле скоростей и волновая функция находятся в конфигурационном пространстве, и именно так частицы запутываются друг с другом в этой теории.

Расширения К этой теории относятся спиновые и более сложные конфигурационные пространства.

Мы используем варианты ${\displaystyle \mathbf {Q} }$ для положений частиц, а ${\displaystyle \psi }$ представляет собой комплексную волновую функцию на конфигурационном пространстве.

Ведущее уравнение

Для бесспиновой одиночной частицы, движущейся в ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$, скорость частицы определяется выражением

${\displaystyle {\frac {d\mathbf {Q} }{dt}}(t)={\frac {\hbar }{m}}\operatorname {Im} \left({\frac {\nabla \psi }{\psi }}\right)(\mathbf {Q} ,t).}$

Для многих частиц мы помечаем их как ${\displaystyle \mathbf {Q} _{k}}$ для ${\displaystyle k}$-й частицы, а их скорости даются

${\displaystyle {\frac {d\mathbf {Q} _{k}}{dt}}(t)={\frac {\hbar }{m_{k}}}\operatorname {Im} \left({\frac {\nabla _{k}\psi }{\psi }}\right)(\mathbf {Q} _{1},\mathbf {Q} _{2},\ldots ,\mathbf {Q} _{N},t).}$

Главный факт, на который следует обратить внимание, это то, что это поле скоростей зависит от фактического положения всех ${\displaystyle N}$ частицы во Вселенной. Как объясняется ниже, в большинстве экспериментальных ситуаций влияние всех этих частиц может быть заключено в эффективную волновую функцию для подсистемы Вселенной.

Уравнение Шредингера

Одночастичное уравнение Шредингера определяет временную эволюцию комплексной волновой функции на ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$. Уравнение представляет собой квантованную версию полной энергии классической системы, развивающейся под действием действительной потенциальной функции ${\displaystyle V}$ на ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$:

${\displaystyle i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi =-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\psi +V\psi .}$

Для многих частиц уравнение такое же, за исключением того, что ${\displaystyle \psi }$ и ${\displaystyle V}$ сейчас находятся в пространстве конфигурации, ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3N}}$:

${\displaystyle i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi =-\sum _{k=1}^{N}{\frac {\hbar ^{2}}{2m_{k}}}\nabla _{k}^{2}\psi +V\psi .}$

Это та же волновая функция, что и в обычной квантовой механике.

Отношение к правилу Борна

Основная статья: Родившееся правило

В оригинальных статьях Бома [Bohm 1952] он обсуждает, как теория де Бройля – Бома приводит к обычным результатам измерений квантовой механики. Основная идея состоит в том, что это верно, если положения частиц удовлетворяют статистическому распределению, заданному формулой ${\displaystyle |\psi |^{2}}$. И это распределение гарантированно будет истинным для всех времен с помощью ведущего уравнения, если начальное распределение частиц удовлетворяет ${\displaystyle |\psi |^{2}}$.

Для данного эксперимента мы можем постулировать это как истинное и экспериментально проверить, что это действительно так, как и есть. Но, как утверждается в Dürr et al.,^[16] нужно утверждать, что это распределение для подсистем является типичным. Они утверждают, что ${\displaystyle |\psi |^{2}}$ в силу своей эквивариантности относительно динамической эволюции системы, является подходящей мерой типичности для первоначальные условия положения частиц. Затем они доказывают, что подавляющее большинство возможных начальных конфигураций приведет к статистике, подчиняющейся Родившееся правило (т.е. ${\displaystyle |\psi |^{2}}$) для результатов измерений. Таким образом, во Вселенной, управляемой динамикой де Бройля – Бома, поведение правила Борна является типичным.

Таким образом, ситуация аналогична ситуации в классической статистической физике. Низкий-энтропия начальное условие с чрезвычайно высокой вероятностью перерастет в состояние с более высокой энтропией: поведение, соответствующее второй закон термодинамики типично. Конечно, есть аномальные начальные условия, которые привели бы к нарушению второго закона. Однако в отсутствие некоторых очень подробных свидетельств, подтверждающих фактическую реализацию одного из этих особых начальных условий, было бы совершенно неразумно ожидать чего-либо, кроме фактически наблюдаемого равномерного увеличения энтропии. Точно так же в теории де Бройля – Бома существуют аномальные начальные условия, которые будут давать статистику измерений в нарушение правила Борна (то есть в противоречие с предсказаниями стандартной квантовой теории). Но теорема типичности показывает, что при отсутствии какой-либо конкретной причины полагать, что одно из этих особых начальных условий действительно было реализовано, поведение правила Борна является тем, чего следует ожидать.

Именно в этом ограниченном смысле правило Борна является для теории де Бройля – Бома теоремой, а не (как в обычной квантовой теории) дополнительным постулатом.

Также можно показать, что распределение частиц не распределенный в соответствии с правилом Борна (то есть распределение «вне квантового равновесия») и эволюционирующий в рамках динамики де Бройля – Бома, с огромной вероятностью динамически эволюционирует в состояние, распределенное как ${\displaystyle |\psi |^{2}}$.^[17]

Условная волновая функция подсистемы

В формулировке теории де Бройля – Бома существует только волновая функция для всей вселенной (которая всегда эволюционирует по уравнению Шредингера). Однако следует отметить, что «вселенная» - это просто система, ограниченная теми же граничными условиями, которые используются для решения уравнения Шредингера. Однако, как только теория сформулирована, удобно ввести понятие волновой функции также для подсистем Вселенной. Запишем волновую функцию Вселенной в виде ${\displaystyle \psi (t,q^{\text{I}},q^{\text{II}})}$, где ${\displaystyle q^{\text{I}}}$ обозначает переменные конфигурации, связанные с некоторой подсистемой (I) вселенной, и ${\displaystyle q^{\text{II}}}$ обозначает остальные переменные конфигурации. Обозначим соответственно через ${\displaystyle Q^{\text{I}}(t)}$ и ${\displaystyle Q^{\text{II}}(t)}$ фактическая конфигурация подсистемы (I) и остальной вселенной. Здесь для простоты мы рассматриваем только бесспиновый случай. В условная волновая функция подсистемы (I) определяется

${\displaystyle \psi ^{\text{I}}(t,q^{\text{I}})=\psi (t,q^{\text{I}},Q^{\text{II}}(t)).}$

Это сразу следует из того, что ${\displaystyle Q(t)=(Q^{\text{I}}(t),Q^{\text{II}}(t))}$ удовлетворяет ведущему уравнению, что также конфигурация ${\displaystyle Q^{\text{I}}(t)}$ удовлетворяет ведущему уравнению, аналогичному приведенному в формулировке теории, с универсальной волновой функцией ${\displaystyle \psi }$ заменена условной волновой функцией ${\displaystyle \psi ^{\text{I}}}$. Кроме того, тот факт, что ${\displaystyle Q(t)}$ случайно с плотность вероятности заданный квадратным модулем ${\displaystyle \psi (t,\cdot )}$ означает, что условная плотность вероятности из ${\displaystyle Q^{\text{I}}(t)}$ данный ${\displaystyle Q^{\text{II}}(t)}$ дается квадратом модуля (нормированной) условной волновой функции ${\displaystyle \psi ^{\text{I}}(t,\cdot )}$ (в терминологии Dürr et al.^[18] этот факт называется основная формула условной вероятности).

В отличие от универсальной волновой функции, условная волновая функция подсистемы не всегда определяется уравнением Шредингера, но во многих ситуациях это происходит. Например, если универсальная волновая функция множится как

${\displaystyle \psi (t,q^{\text{I}},q^{\text{II}})=\psi ^{\text{I}}(t,q^{\text{I}})\psi ^{\text{II}}(t,q^{\text{II}}),}$

то условная волновая функция подсистемы (I) (с точностью до несущественного скалярного множителя) равна ${\displaystyle \psi ^{\text{I}}}$ (это то, что стандартная квантовая теория рассматривала бы как волновую функцию подсистемы (I)). Если, кроме того, гамильтониан не содержит члена взаимодействия между подсистемами (I) и (II), то ${\displaystyle \psi ^{\text{I}}}$ удовлетворяет уравнению Шредингера. В более общем плане предположим, что универсальная волновая функция ${\displaystyle \psi }$ можно записать в виде

${\displaystyle \psi (t,q^{\text{I}},q^{\text{II}})=\psi ^{\text{I}}(t,q^{\text{I}})\psi ^{\text{II}}(t,q^{\text{II}})+\phi (t,q^{\text{I}},q^{\text{II}}),}$

где ${\displaystyle \phi }$ решает уравнение Шредингера и, ${\displaystyle \phi (t,q^{\text{I}},Q^{\text{II}}(t))=0}$ для всех ${\displaystyle t}$ и ${\displaystyle q^{\text{I}}}$. Тогда, опять же, условная волновая функция подсистемы (I) (с точностью до несущественного скалярного множителя) равна ${\displaystyle \psi ^{\text{I}}}$, и если гамильтониан не содержит члена взаимодействия между подсистемами (I) и (II), то ${\displaystyle \psi ^{\text{I}}}$ удовлетворяет уравнению Шредингера.

Тот факт, что условная волновая функция подсистемы не всегда определяется уравнением Шредингера, связан с тем фактом, что обычное правило коллапса стандартной квантовой теории вытекает из бомовского формализма, когда мы рассматриваем условные волновые функции подсистем.

Расширения

Относительность

Теория пилот-волны явно нелокальна, что явно противоречит специальная теория относительности. Существуют различные расширения "бомовской" механики, которые пытаются решить эту проблему. Сам Бом в 1953 г. представил расширение теории, удовлетворяющее Уравнение Дирака для одиночной частицы. Однако это не было распространено на случай многих частиц, потому что использовалось абсолютное время.^[19]

Возобновившийся интерес к построению лоренц-инвариантных расширений бомовской теории возник в 1990-х годах; см. Бом и Хили: Неделимая Вселенная, и^[20][21] и ссылки в нем. Другой подход представлен в работе Dürr et al.,^[22] в котором они используют модели Бома – Дирака и лоренц-инвариантное слоение пространства-времени.

Таким образом, Dürr et al. (1999) показали, что можно формально восстановить лоренц-инвариантность теории Бома – Дирака, введя дополнительную структуру. Этот подход по-прежнему требует слоение пространства-времени. Хотя это противоречит стандартной интерпретации теории относительности, предпочтительное слоение, если оно ненаблюдается, не приводит к каким-либо эмпирическим конфликтам с теорией относительности. В 2013 году Dürr et al. предположил, что требуемое слоение может быть ковариантно определено волновой функцией.^[23]

Связь между нелокальностью и предпочтительным слоением можно лучше понять следующим образом. В теории де Бройля – Бома нелокальность проявляется в том, что скорость и ускорение одной частицы зависят от мгновенного положения всех других частиц. С другой стороны, в теории относительности понятие мгновенности не имеет инвариантного значения. Таким образом, для определения траекторий частиц необходимо дополнительное правило, определяющее, какие точки пространства-времени следует считать мгновенными. Самый простой способ добиться этого - вручную ввести предпочтительное слоение пространства-времени, так чтобы каждая гиперповерхность слоения определяла гиперповерхность равного времени.

Первоначально считалось невозможным описать траектории фотонов в теории де Бройля – Бома из-за трудностей релятивистского описания бозонов.^[24] В 1996 г. Парта Гхош представил релятивистское квантово-механическое описание бозонов со спином 0 и спином 1, начиная с Уравнение Даффина – Кеммера – Петио., устанавливая бомовские траектории для массивных бозонов и безмассовых бозонов (и, следовательно, фотоны ).^[24] В 2001, Жан-Пьер Вижье подчеркнул важность получения четко определенного описания света в терминах траекторий частиц в рамках либо бомовской механики, либо стохастической механики Нельсона.^[25] В том же году Гхош разработал бомовские траектории фотонов для конкретных случаев.^[26] Последующие слабое измерение эксперименты дали траектории, которые совпадают с предсказанными траекториями.^[27][28]

Крис Дьюдни и Дж. Хортон предложили релятивистски ковариантную волновую формулировку квантовой теории поля Бома.^[29][30] и расширили его до формы, допускающей включение силы тяжести.^[31]

Николич предложил лоренц-ковариантную формулировку бомовской интерпретации многочастичных волновых функций.^[32] Он разработал обобщенную релятивистско-инвариантную вероятностную интерпретацию квантовой теории,^[33][34][35] в котором ${\displaystyle |\psi |^{2}}$ это уже не плотность вероятности в пространстве, а плотность вероятности в пространстве-времени. Он использует эту обобщенную вероятностную интерпретацию, чтобы сформулировать релятивистско-ковариантную версию теории де Бройля – Бома без введения предпочтительного слоения пространства-времени. Его работа также охватывает расширение бомовской интерпретации до квантования полей и струн.^[36]

Смотрите также: Квантовый потенциал § Релятивистские и теоретико-полевые расширения

Родерик И. Сазерленд из Сиднейского университета разработал лагранжев формализм для пилотной волны и ее beables. Он опирается на Якир Ааронов ретроказуальные слабые измерения для объяснения запутанности многих частиц особым релятивистским способом без необходимости в конфигурационном пространстве. Основная идея уже была опубликована Коста де Борегар в 1950-х годах, а также используется Джон Крамер в его транзакционной интерпретации, за исключением beables, которые существуют между измерениями оператора сильной проекции фон Неймана. Лагранжиан Сазерленда включает двустороннее действие-противодействие между пилотной волной и бейблами. Следовательно, это постквантовая нестатистическая теория с конечными граничными условиями, которые нарушают теоремы квантовой теории об отсутствии сигнала. Подобно тому, как специальная теория относительности является предельным случаем общей теории относительности, когда кривизна пространства-времени обращается в нуль, точно так же, как и статистическая квантовая теория отсутствия запутанности, сигнализирующая о квантовой теории с правилом Борна, является предельным случаем постквантового лагранжиана действие-реакция, когда реакция установлена нуль и окончательное граничное условие интегрировано.^[37]

Вращение

Включить вращение, то волновая функция становится комплексно-векторным. Пространство значений называется пространством вращения; для спин-½ частицу, спиновое пространство можно считать ${\displaystyle \mathbb {C} ^{2}}$. Управляющее уравнение модифицируется, принимая внутренние продукты в пространстве вращения, чтобы уменьшить комплексные векторы до комплексных чисел. Уравнение Шредингера модифицируется добавлением Срок отжима Паули:

${\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {d\mathbf {Q} _{k}}{dt}}(t)&={\frac {\hbar }{m_{k}}}\operatorname {Im} \left({\frac {(\psi ,D_{k}\psi )}{(\psi ,\psi )}}\right)(\mathbf {Q} _{1},\ldots ,\mathbf {Q} _{N},t),\\i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi &=\left(-\sum _{k=1}^{N}{\frac {\hbar ^{2}}{2m_{k}}}D_{k}^{2}+V-\sum _{k=1}^{N}\mu _{k}{\frac {\mathbf {S} _{k}}{\hbar s_{k}}}\cdot \mathbf {B} (\mathbf {q} _{k})\right)\psi ,\end{aligned}}}$

где

• ${\displaystyle m_{k},e_{k},\mu _{k}}$ - масса, заряд и магнитный момент из ${\displaystyle k}$–Я частица
• ${\displaystyle \mathbf {S} _{k}}$ - соответствующий оператор вращения действуя в ${\displaystyle k}$–– пространство спинов частицы
• ${\displaystyle s_{k}}$ — квантовое число спина из ${\displaystyle k}$–Я частица (${\displaystyle s_{k}=1/2}$ для электрона)
• ${\displaystyle \mathbf {A} }$ является векторный потенциал в ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$
• ${\displaystyle \mathbf {B} =\nabla \times \mathbf {A} }$ это магнитное поле в ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$
• ${\displaystyle D_{k}=\nabla _{k}-{\frac {ie_{k}}{\hbar }}\mathbf {A} (\mathbf {q} _{k})}$ ковариантная производная, включающая векторный потенциал, приписываемая координатам ${\displaystyle k}$–Я частица (в Единицы СИ )
• ${\displaystyle \psi }$ - волновая функция, заданная в многомерном конфигурационном пространстве; например система, состоящая из двух частиц со спином 1/2 и одной частицы со спином 1, имеет волновую функцию вида

  ${\displaystyle \psi :\mathbb {R} ^{9}\times \mathbb {R} \to \mathbb {C} ^{2}\otimes \mathbb {C} ^{2}\otimes \mathbb {C} ^{3},}$

где ${\displaystyle \otimes }$ это тензорное произведение, так что это спиновое пространство 12-мерное

• ${\displaystyle (\cdot ,\cdot )}$ это внутренний продукт в пространстве вращения ${\displaystyle \mathbb {C} ^{d}}$:

${\displaystyle (\phi ,\psi )=\sum _{s=1}^{d}\phi _{s}^{*}\psi _{s}.}$

Квантовая теория поля

В Dürr et al.,^[38][39] авторы описывают расширение теории де Бройля – Бома для обработки операторы создания и уничтожения, которые они называют «квантовыми теориями поля типа Белла». Основная идея состоит в том, что конфигурационное пространство становится (непересекающимся) пространством всех возможных конфигураций любого количества частиц. Какое-то время система детерминированно развивается по ведущему уравнению с фиксированным числом частиц. Но под случайный процесс частицы могут быть созданы и уничтожены. Распределение событий сотворения определяется волновой функцией. Сама волновая функция постоянно развивается во всем многочастичном конфигурационном пространстве.

Хрвое Николич^[33] вводит чисто детерминированную теорию создания и разрушения частиц де Бройля – Бома, согласно которой траектории частиц непрерывны, но детекторы частиц ведут себя так, как если бы частицы были созданы или уничтожены, даже когда истинное создание или разрушение частиц не происходит.

Искривленное пространство

Чтобы распространить теорию де Бройля – Бома на искривленное пространство (Римановы многообразия на математическом языке), можно просто отметить, что все элементы этих уравнений имеют смысл, например, градиенты и Лапласианцы. Таким образом, мы используем уравнения, которые имеют ту же форму, что и выше. Топологические и граничные условия может применяться в дополнение к эволюции уравнения Шредингера.

Для теории де Бройля – Бома на искривленном пространстве со спином спиновое пространство становится векторный набор над конфигурационным пространством, и потенциал в уравнении Шредингера становится локальным самосопряженным оператором, действующим в этом пространстве.^[40]

Использование нелокальности

Основная статья: Квантовая неравновесность

Схема сделана Энтони Валентини в лекции о теории де Бройля – Бома. Валентини утверждает, что квантовая теория - это частный случай равновесия более широкой физики, и что можно наблюдать и использовать квантовая неравновесность^[41]

Де Бройль и причинная интерпретация Бома квантовой механики была позже расширена Бомом, Вижье, Хили, Валентини и другими, чтобы включить стохастические свойства. Бом и другие физики, включая Валентини, рассматривают Родившееся правило связывание ${\displaystyle R}$ к функция плотности вероятности ${\displaystyle \rho =R^{2}}$ как представляющий не основной закон, а результат системы, достигшей квантовое равновесие с течением времени разработка под Уравнение Шредингера. Можно показать, что после достижения равновесия система остается в таком равновесии в ходе своей дальнейшей эволюции: это следует из уравнение неразрывности связанных с эволюцией Шредингера ${\displaystyle \psi }$.^[42] Менее просто продемонстрировать, достигается ли такое равновесие вообще и каким образом.

Энтони Валентини^[43] расширил теорию де Бройля-Бома, включив в нее нелокальность сигнала, которая позволила бы использовать запутанность в качестве автономного канала связи без вторичного классического «ключевого» сигнала, чтобы «разблокировать» сообщение, закодированное в запутанности. Это нарушает ортодоксальную квантовую теорию, но позволяет создавать параллельные вселенные теория хаотической инфляции наблюдаем в принципе.

В отличие от теории де Бройля – Бома, в теории Валентини эволюция волновой функции также зависит от онтологических переменных. Это приводит к нестабильности, петле обратной связи, которая выталкивает скрытые переменные из «субквантовой тепловой смерти». В результате теория становится нелинейной и неунитарной. Валентини утверждает, что законы квантовой механики возникающий и образуют «квантовое равновесие», аналогичное тепловому равновесию в классической динамике, такое, что другие »квантовая неравновесность "Дистрибутивы могут в принципе наблюдаться и эксплуатируемыми, для которых статистические предсказания квантовой теории нарушаются. Это спорно утверждать, что квантовая теория является лишь частным случаем гораздо шире нелинейной физики, физики, в которой нелокального (сверхсветовой ) сигнализация возможна, и в которой может быть нарушен принцип неопределенности.^[44][45]

Результаты

Ниже приведены некоторые основные результаты, полученные в результате анализа теории де Бройля – Бома. Экспериментальные результаты согласуются со всеми стандартными предсказаниями квантовой механики в той мере, в какой они есть. Но в то время как стандартная квантовая механика ограничивается обсуждением результатов «измерений», теория де Бройля – Бома управляет динамикой системы без вмешательства сторонних наблюдателей (стр. 117 в Bell^[46]).

Основанием для согласия со стандартной квантовой механикой является то, что частицы распределены согласно ${\displaystyle |\psi |^{2}}$. Это утверждение о незнании наблюдателя, но его можно доказать.^[16] что для Вселенной, управляемой этой теорией, обычно так и будет. Наблюдается очевидный коллапс волновой функции, управляющей подсистемами Вселенной, но нет коллапса универсальной волновой функции.

Измерение спина и поляризации

Согласно обычной квантовой теории, невозможно измерить вращение или поляризация частицы напрямую; вместо этого измеряется компонент в одном направлении; результат для отдельной частицы может быть 1, что означает, что частица выровнена с измерительным устройством, или -1, что означает, что она выровнена в противоположном направлении. Для ансамбля частиц, если мы ожидаем, что частицы будут выровнены, все результаты будут 1. Если мы ожидаем, что они будут выровнены противоположным образом, все результаты будут -1. Для других выравниваний мы ожидаем, что некоторые результаты будут равны 1, а некоторые - -1 с вероятностью, которая зависит от ожидаемого выравнивания. Для полного объяснения этого см. Эксперимент Штерна-Герлаха.

В теории де Бройля – Бома результаты спинового эксперимента не могут быть проанализированы без некоторых знаний экспериментальной установки. Возможно^[47] чтобы изменить настройку так, чтобы траектория частицы не была затронута, но чтобы частица с одной настройкой регистрировалась как вращение вверх, а в другой настройке она регистрировалась как вращение вниз. Таким образом, для теории де Бройля – Бома спин частицы не является внутренним свойством частицы; вместо этого спин, так сказать, является волновой функцией частицы по отношению к конкретному устройству, используемому для измерения спина. Это иллюстрация того, что иногда называют контекстностью, и связано с наивным реализмом в отношении операторов.^[48] С точки зрения интерпретации, результаты измерений являются детерминированным свойством системы и ее окружения, которое включает информацию об экспериментальной установке, включая контекст совместно измеряемых наблюдаемых; ни в каком смысле сама система не обладает измеряемым свойством, как это было бы в классической физике.

Измерения, квантовый формализм и независимость от наблюдателя

Теория де Бройля – Бома дает те же результаты, что и квантовая механика. В нем волновая функция рассматривается как фундаментальный объект теории, поскольку волновая функция описывает движение частиц. Это означает, что ни один эксперимент не может различить две теории. В этом разделе излагаются идеи о том, как стандартный квантовый формализм возникает из квантовой механики. Ссылки включают оригинальную статью Бома 1952 года и Dürr et al.^[16]

Коллапс волновой функции

Теория Де Бройля – Бома - это теория, которая применима в первую очередь ко всей Вселенной. То есть существует одна волновая функция, управляющая движением всех частиц во Вселенной в соответствии с управляющим уравнением. Теоретически движение одной частицы зависит от положения всех других частиц во Вселенной. В некоторых ситуациях, например, в экспериментальных системах, мы можем представить саму систему в терминах теории де Бройля – Бома, в которой волновая функция системы получается путем воздействия на окружающую среду системы. Таким образом, система может быть проанализирована с помощью уравнения Шредингера и ведущего уравнения с начальным ${\displaystyle |\psi |^{2}}$ распределение частиц в системе (см. условная волновая функция подсистемы подробнее).

Это требует специальной настройки, чтобы условная волновая функция системы подчинялась квантовой эволюции. Когда система взаимодействует с окружающей средой, например, посредством измерения, условная волновая функция системы изменяется по-другому. Эволюция универсальной волновой функции может стать такой, что волновая функция системы окажется в суперпозиции различных состояний. Но если среда записала результаты эксперимента, то при использовании фактической бомовской конфигурации среды условная волновая функция схлопывается только до одной альтернативы, соответствующей результатам измерений.

Свернуть универсальной волновой функции никогда не встречается в теории де Бройля – Бома. Вся его эволюция регулируется уравнением Шредингера, а эволюция частиц - управляющим уравнением. Коллапс происходит феноменологически только для систем, которые, кажется, подчиняются собственному уравнению Шредингера. Поскольку это эффективное описание системы, вопрос о том, что следует определить в экспериментальную систему, является вопросом выбора, и это повлияет на то, когда произойдет «коллапс».

Операторы как наблюдаемые

В стандартном квантовом формализме измерение наблюдаемых обычно рассматривается как операторы измерения в гильбертовом пространстве. Например, измерение положения считается измерением оператора положения. Эта связь между физическими измерениями и операторами гильбертова пространства для стандартной квантовой механики является дополнительной аксиомой теории. Теория де Бройля – Бома, напротив, не требует таких аксиом измерения (а измерение как таковое не является динамически отдельной или специальной подкатегорией физических процессов в теории). В частности, обычный формализм операторов как наблюдаемых для теории де Бройля – Бома является теоремой.^[49] Важным моментом анализа является то, что многие измерения наблюдаемых не соответствуют свойствам частиц; они (как и в случае рассмотренного выше спина) измерения волновой функции.

В истории теории де Бройля – Бома сторонникам часто приходилось иметь дело с заявлениями о том, что эта теория невозможна. Такие аргументы обычно основаны на ненадлежащем анализе операторов как наблюдаемых. Если кто-то считает, что измерения спина действительно измеряют спин частицы, существовавшей до измерения, то можно прийти к противоречию. Теория де Бройля – Бома рассматривает это, отмечая, что спин - это характеристика не частицы, а скорее ее волновой функции. Таким образом, он имеет определенный результат только после выбора экспериментального устройства. Как только это будет принято во внимание, теоремы о невозможности теряют актуальность.

Также были заявления, что эксперименты отвергают траектории Бома. ^[50] в пользу стандартных линий QM. Но, как показано в другой работе,^[51][52] Подобные эксперименты, процитированные выше, только опровергают неверное толкование теории де Бройля – Бома, но не самой теории.

Есть также возражения против этой теории, основанные на том, что она говорит о конкретных ситуациях, обычно связанных с собственными состояниями оператора. Например, основное состояние водорода - это реальная волновая функция. Согласно управляющему уравнению, это означает, что электрон в этом состоянии находится в состоянии покоя. Тем не менее, он распределяется по ${\displaystyle |\psi |^{2}}$, и никакого противоречия с экспериментальными результатами обнаружить невозможно.

Операторы как наблюдаемые заставляют многих думать, что многие операторы эквивалентны. Теория де Бройля-Бома, с этой точки зрения, выбирает наблюдаемую позицию в качестве предпочтительной наблюдаемой, а не, скажем, наблюдаемого импульса. Опять же, связь с наблюдаемой позицией является следствием динамики. Мотивация теории де Бройля – Бома состоит в описании системы частиц. Это означает, что цель теории - постоянно описывать положения этих частиц. Другие наблюдаемые не имеют такого убедительного онтологического статуса. Наличие определенных положений объясняет получение определенных результатов, таких как вспышки на экране детектора. Другие наблюдаемые не привели бы к такому выводу, но не должно возникнуть проблем с определением математической теории для других наблюдаемых; см. Hyman et al.^[53] для исследования того факта, что плотность вероятности и ток вероятности могут быть определены для любого набора коммутирующих операторов.

Скрытые переменные

Теорию Де Бройля – Бома часто называют теорией «скрытых переменных». Бом использовал это описание в своих оригинальных статьях по этому вопросу, написав: «С точки зрения обычное толкование эти дополнительные элементы или параметры [позволяющие подробное причинно-следственное и непрерывное описание всех процессов] могут быть названы «скрытыми» переменными ». Позже Бом и Хили заявили, что они нашли выбор Бомом термина« скрытые переменные »слишком ограничительным. в частности, они утверждали, что частица на самом деле не является скрытой, а скорее «является тем, что наиболее непосредственно проявляется в наблюдении, [хотя] ее свойства не могут наблюдаться с произвольной точностью (в пределах, установленных принцип неопределенности )".^[54] Однако другие, тем не менее, рассматривают термин «скрытая переменная» как подходящее описание.^[55]

Обобщенные траектории частиц могут быть экстраполированы из многочисленных слабых измерений на ансамбле одинаково подготовленных систем, и такие траектории совпадают с траекториями де Бройля – Бома. В частности, эксперимент с двумя запутанными фотонами, в котором набор бомовских траекторий для одного из фотонов был определен с использованием слабых измерений и постселекции, можно понять с точки зрения нелокальной связи между траекторией этого фотона и поляризацией другого фотона.^[56][57] Однако не только интерпретация Де Бройля – Бома, но и многие другие интерпретации квантовой механики, которые не включают такие траектории, согласуются с такими экспериментальными данными.

Принцип неопределенности Гейзенберга

Гейзенберга принцип неопределенности утверждает, что при выполнении двух дополнительных измерений существует предел произведения их точности. Например, если измерить положение с точностью до ${\displaystyle \Delta x}$ и импульс с точностью до ${\displaystyle \Delta p}$, тогда ${\displaystyle \Delta x\Delta p\gtrsim h.}$ Если мы проводим дальнейшие измерения, чтобы получить больше информации, мы нарушаем систему и меняем траекторию на новую в зависимости от настройки измерения; следовательно, результаты измерений все еще подчиняются соотношению неопределенностей Гейзенберга.

В теории де Бройля – Бома всегда есть факты о положении и импульсе частицы. Каждая частица имеет четко определенную траекторию, а также волновую функцию. Наблюдатели имеют ограниченные знания о том, какова эта траектория (и, следовательно, о позиции и импульсе). Именно незнание траектории частицы объясняет соотношение неопределенностей. Все, что можно знать о частице в любой момент времени, описывается волновой функцией. Поскольку соотношение неопределенности может быть получено из волновой функции в других интерпретациях квантовой механики, оно может быть получено аналогичным образом (в эпистемический в упомянутом выше смысле) по теории де Бройля – Бома.

Другими словами, положение частиц известно только статистически. Как в классическая механика, последовательные наблюдения положения частиц уточняют знания экспериментатора о частицах. первоначальные условия. Таким образом, с последующими наблюдениями начальные условия становятся все более и более ограниченными. Этот формализм согласуется с обычным использованием уравнения Шредингера.

Вывод соотношения неопределенностей см. Принцип неопределенности Гейзенберга, отмечая, что в этой статье описывается принцип с точки зрения Копенгагенская интерпретация.

Квантовая запутанность, парадокс Эйнштейна – Подольского – Розена, теорема Белла и нелокальность

Теория де Бройля-Бома выдвинула на первый план проблему нелокальность: это вдохновило Джон Стюарт Белл чтобы доказать свой знаменитый теорема,^[58] что, в свою очередь, привело к Белл тестовые эксперименты.

в Парадокс Эйнштейна – Подольского – Розена, авторы описывают мысленный эксперимент, который можно было бы провести с парой взаимодействующих частиц, результаты которого они интерпретировали как указание на то, что квантовая механика является неполной теорией.^[59]

Спустя десятилетия Джон Белл доказано Теорема Белла (см. стр. 14 в Bell^[46]), в котором он показал, что, если они согласны с эмпирическими предсказаниями квантовой механики, все такие дополнения квантовой механики со скрытыми переменными должны быть либо нелокальными (как интерпретация Бома), либо отказаться от предположения, что эксперименты дают уникальные результаты (см. контрфактическая определенность и многомировая интерпретация ). В частности, Белл доказал, что любая локальная теория с уникальными результатами должна делать эмпирические предсказания, удовлетворяющие статистическому ограничению, называемому «неравенством Белла».

Ален Аспект выполнил серию Белл тестовые эксперименты которые проверяют неравенство Белла с помощью установки типа ЭПР. Результаты Аспекта экспериментально показывают, что неравенство Белла фактически нарушается, а это означает, что соответствующие квантово-механические прогнозы верны. В этих тестовых экспериментах Белла создаются запутанные пары частиц; частицы разделяются и отправляются к удаленному измерительному устройству. Ориентация измерительного устройства может быть изменена во время полета частиц, что демонстрирует очевидную нелокальность эффекта.

Теория де Бройля – Бома делает те же (эмпирически правильные) предсказания для тестовых экспериментов Белла, что и обычная квантовая механика. Он может это сделать, потому что явно нелокален. Его часто критикуют или отвергают на основании этого; Позиция Белла была такой: «Заслуга версии де Бройля – Бома - выявить эту [нелокальность] так явно, что ее нельзя игнорировать».^[60]

Теория де Бройля – Бома описывает физику в тестовых экспериментах Белла следующим образом: чтобы понять эволюцию частиц, нам нужно создать волновое уравнение для обеих частиц; ориентация аппарата влияет на волновую функцию. Частицы в эксперименте следуют указаниям волновой функции.Это волновая функция, которая несет в себе сверхсветовой эффект изменения ориентации устройства. Анализ того, какой именно вид нелокальности присутствует и как она совместима с теорией относительности, можно найти у Модлина.^[61] Обратите внимание, что в работе Белла и более подробно в работе Модлина показано, что нелокальность не позволяет передавать сигналы на скоростях, превышающих скорость света.

Классический предел

Формулировка Бомом теории де Бройля – Бома в терминах классически выглядящей версии имеет те достоинства, что появление классического поведения, по-видимому, следует немедленно для любой ситуации, в которой квантовый потенциал пренебрежимо мал, как отмечал Бом в 1952 году. Современные методы исследования. декогеренция имеют отношение к анализу этого предела. См. Allori et al.^[62] для шагов к тщательному анализу.

Квантовый траекторный метод

Работа Роберт Э. Вятт в начале 2000-х годов попытались использовать бомовские «частицы» в качестве адаптивной сетки, которая следует фактической траектории квантового состояния во времени и пространстве. В методе «квантовой траектории» квантовая волновая функция измеряется сеткой квадратурных точек. Затем квадратурные точки эволюционируют во времени в соответствии с уравнениями движения Бома. На каждом временном шаге затем повторно синтезируют волновую функцию из точек, пересчитывают квантовые силы и продолжают расчет. (Видео в формате QuickTime для H + H₂ реактивное рассеяние можно найти на Сайт группы Wyatt в UT в Остине.) Этот подход был адаптирован, расширен и использован рядом исследователей из сообщества химической физики как способ вычисления полуклассической и квазиклассической молекулярной динамики. Недавний (2007 г.) выпуск журнала Журнал физической химии А был посвящен профессору Вятту и его работе по «вычислительной бомовской динамике».

Эрик Р. Биттнер с группа на Хьюстонский университет разработал статистический вариант этого подхода, который использует метод байесовской выборки для выборки квантовой плотности и вычисления квантового потенциала на бесструктурной сетке точек. Недавно этот метод был использован для оценки квантовых эффектов теплоемкости малых кластеров Ne_п для п ≈ 100.

Остаются трудности с использованием бомовского подхода, в основном связанные с образованием сингулярностей в квантовом потенциале из-за узлов в квантовой волновой функции. Как правило, узлы, образующиеся из-за интерференционных эффектов, приводят к тому, что ${\displaystyle R^{-1}\nabla ^{2}R\to \infty .}$ Это приводит к бесконечной силе, действующей на частицы образца, вынуждающей их двигаться от узла и часто пересекать путь других точек образца (что нарушает однозначность). Для преодоления этого были разработаны различные схемы; однако общего решения пока не найдено.

Эти методы, как и формулировка Гамильтона – Якоби Бома, неприменимы к ситуациям, в которых необходимо учитывать полную динамику спина.

Свойства траекторий в теории де Бройля – Бома существенно отличаются от Квантовые траектории Мойала так же хорошо как квантовые траектории от распутывания открытой квантовой системы.

Сходства с многомировой интерпретацией

Ким Джорис Бострем предложил нерелятивистскую квантово-механическую теорию, которая сочетает в себе элементы механики де Бройля-Бома и многомиров Эверетта. В частности, нереальная многомировая интерпретация Хокинга и Вайнберга похожа на бомовскую концепцию нереальных пустых ветвящихся миров:

Вторая проблема с бомовской механикой может на первый взгляд показаться довольно безобидной, но при более внимательном рассмотрении приобретает значительную разрушительную силу: проблема пустых ветвей. Это компоненты состояния после измерения, которые не направляют какие-либо частицы, потому что они не имеют фактической конфигурации. q в их поддержку. На первый взгляд, пустые ветви не кажутся проблемными, но, наоборот, очень полезными, поскольку они позволяют теории объяснить уникальные результаты измерений. Кроме того, они, кажется, объясняют, почему существует эффективный «коллапс волновой функции», как в обычной квантовой механике. Однако при более близком рассмотрении следует признать, что эти пустые ветви на самом деле не исчезают. Поскольку волновая функция используется для описания реально существующего поля, все их ветви действительно существуют и будут вечно развиваться в соответствии с динамикой Шредингера, независимо от того, сколько из них станут пустыми в ходе эволюции. Каждая ветвь глобальной волновой функции потенциально описывает законченный мир, который, согласно онтологии Бома, является только возможным миром, который был бы реальным миром, если бы он был заполнен частицами, и который во всех отношениях идентичен соответствующему миру в теории Эверетта. теория. Только одна ветвь в каждый момент времени занята частицами, тем самым представляя реальный мир, в то время как все остальные ветви, хотя и существуют как часть реально существующей волновой функции, пусты и, таким образом, содержат своего рода «миры зомби» с планетами, океанами и т. Д. деревья, города, машины и люди, которые говорят, как мы, и ведут себя как мы, но которых на самом деле не существует. Итак, если теорию Эверетта можно обвинить в онтологической экстравагантности, то бомовскую механику можно было бы обвинить в онтологической расточительности. К онтологии пустых ветвей добавляется дополнительная онтология положений частиц, которые, в силу гипотезы квантового равновесия, навсегда неизвестны наблюдателю. Тем не менее, фактическая конфигурация никогда не требуется для расчета статистических предсказаний в экспериментальной реальности, поскольку они могут быть получены с помощью простой алгебры волновых функций. С этой точки зрения бомовская механика может показаться расточительной и избыточной теорией. Я думаю, что именно такие соображения являются самым большим препятствием на пути всеобщего признания бомовской механики.^[63]

Многие авторы выражают критические взгляды на теорию де Бройля – Бома, сравнивая ее с многомировым подходом Эверетта. Многие (но не все) сторонники теории де Бройля – Бома (например, Бом и Белл) интерпретируют универсальную волновую функцию как физически реальную. По мнению некоторых сторонников теории Эверетта, если (никогда не коллапсирующая) волновая функция считается физически реальной, то естественно интерпретировать эту теорию как имеющую такое же количество миров, что и теория Эверетта. С точки зрения Эверетта, роль бомовской частицы заключается в том, чтобы действовать как «указатель», маркировать или выбирать только одну ветвь универсальная волновая функция (предположение, что эта ветвь указывает, какие волновой пакет определяет наблюдаемый результат данного эксперимента, называется «предположение результата»^[64]); другие ветви обозначены как «пустые» и неявно предполагаются Бомом как лишенные сознательных наблюдателей.^[64] Х. Дитер Зе комментарии к этим «пустым» веткам:^[65]

Обычно упускается из виду, что теория Бома содержит те же «многие миры» динамически отдельных ветвей, что и интерпретация Эверетта (теперь рассматриваемая как «пустые» волновые компоненты), поскольку она основана на точно таких же ... глобальная волновая функция ...

Дэвид Дойч выразил ту же точку зрения более "язвительно":^[64][66]

Теории пилотной волны - это теории параллельных вселенных, которые постоянно отрицаются.

Критика бритвы Оккама

И то и другое Хью Эверетт III и Бом рассматривал волновую функцию как физически реальный поле. Эверетта многомировая интерпретация это попытка продемонстрировать, что волновая функция одного достаточно, чтобы объяснить все наши наблюдения. Когда мы видим, как мигают детекторы частиц или слышим щелчок счетчик Гейгера, Теория Эверетта интерпретирует это как нашу волновая функция реагируя на изменения в детекторе волновая функция, который, в свою очередь, реагирует на прохождение другого волновая функция (который мы думаем как "частица", но на самом деле это просто еще один волновой пакет ).^[64] Согласно этой теории, частицы (в смысле Бома, имеющей определенное положение и скорость) не существует. По этой причине Эверетт иногда ссылался на свои собственные многомирный подход как «чистую волновую теорию». О подходе Бома 1952 года Эверетт сказал:^[67]

Наша основная критика этой точки зрения основана на простоте - если кто-то желает придерживаться точки зрения, что ${\displaystyle \psi }$ является реальным полем, то ассоциированная частица излишняя, поскольку, как мы пытались проиллюстрировать, теория чистой волны сама по себе удовлетворительна.

Таким образом, с точки зрения Эверетта, бомовские частицы являются избыточными сущностями, подобными и столь же ненужными, как, например, светоносный эфир, который оказался ненужным в специальная теория относительности. Этот аргумент иногда называют «аргументом избыточности», поскольку лишние частицы избыточны в смысле бритва Оккама.^[68]

Согласно с Коричневый И Уоллес,^[64] частицы де Бройля – Бома не играют никакой роли в решении задачи измерения. Эти авторы утверждают^[64] что «предположение о результате» (см. выше) несовместимо с мнением об отсутствии проблемы измерения в случае предсказуемого результата (то есть единственного результата). Они также утверждают^[64] что стандарт молчаливое предположение теории де Бройля-Бома (когда наблюдатель узнает конфигурации частиц обычных объектов посредством корреляций между такими конфигурациями и конфигурацией частиц в мозгу наблюдателя) неразумны. Этот вывод был оспорен Валентини,^[69] который утверждает, что все подобные возражения возникают из-за неспособности интерпретировать теорию де Бройля-Бома в ее собственных терминах.

Согласно с Питер Р. Холланд, в более широких гамильтоновых рамках могут быть сформулированы теории, в которых частицы делать действовать обратно на волновую функцию.^[70]

Производные

Теория де Бройля – Бома выводилась много раз и разными способами. Ниже приведены шесть выводов, все из которых очень разные и приводят к различным способам понимания и расширения этой теории.

• Уравнение Шредингера можно получить, используя Гипотеза квантов света Эйнштейна: ${\displaystyle E=\hbar \omega }$ и гипотеза де Бройля: ${\displaystyle \mathbf {p} =\hbar \mathbf {k} }$.

Управляющее уравнение может быть получено аналогичным образом. Предположим плоскую волну: ${\displaystyle \psi (\mathbf {x} ,t)=Ae^{i(\mathbf {k} \cdot \mathbf {x} -\omega t)}}$. Заметить, что ${\displaystyle i\mathbf {k} =\nabla \psi /\psi }$. При условии, что ${\displaystyle \mathbf {p} =m\mathbf {v} }$ для действительной скорости частицы имеем ${\displaystyle \mathbf {v} ={\frac {\hbar }{m}}\operatorname {Im} \left({\frac {\nabla \psi }{\psi }}\right)}$. Таким образом, у нас есть ведущее уравнение.

Обратите внимание, что этот вывод не использует уравнение Шредингера.

• Сохранение плотности при временной эволюции - это еще один метод вывода. Это метод, который цитирует Белл. Именно этот метод обобщает многие возможные альтернативные теории. Отправной точкой является уравнение неразрывности ${\displaystyle -{\frac {\partial \rho }{\partial t}}=\nabla \cdot (\rho v^{\psi })}$^{[требуется разъяснение ]} для плотности ${\displaystyle \rho =|\psi |^{2}}$. Это уравнение описывает вероятностный поток по току. В качестве поля скоростей, интегральные кривые которого определяют движение частицы, мы возьмем связанное с этим током поле скорости.
• Метод, применимый для частиц без спина, состоит в том, чтобы выполнить полярное разложение волновой функции и преобразовать уравнение Шредингера в два связанных уравнения: уравнение неразрывности сверху и Уравнение Гамильтона – Якоби. Это метод, использованный Бомом в 1952 году. Разложение и уравнения следующие:

Разложение: ${\displaystyle \psi (\mathbf {x} ,t)=R(\mathbf {x} ,t)e^{iS(\mathbf {x} ,t)/\hbar }.}$ Обратите внимание, что ${\displaystyle R^{2}(\mathbf {x} ,t)}$ соответствует плотности вероятности ${\displaystyle \rho (\mathbf {x} ,t)=|\psi (\mathbf {x} ,t)|^{2}}$.

Уравнение неразрывности: ${\displaystyle -{\frac {\partial \rho (\mathbf {x} ,t)}{\partial t}}=\nabla \cdot \left(\rho (\mathbf {x} ,t){\frac {\nabla S(\mathbf {x} ,t)}{m}}\right)}$.

Уравнение Гамильтона – Якоби: ${\displaystyle {\frac {\partial S(\mathbf {x} ,t)}{\partial t}}=-\left[{\frac {1}{2m}}(\nabla S(\mathbf {x} ,t))^{2}+V-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}{\frac {\nabla ^{2}R(\mathbf {x} ,t)}{R(\mathbf {x} ,t)}}\right].}$

Уравнение Гамильтона – Якоби - это уравнение, полученное из системы Ньютона с потенциалом ${\displaystyle V-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}{\frac {\nabla ^{2}R}{R}}}$ и поле скоростей ${\displaystyle {\frac {\nabla S}{m}}.}$ Потенциал ${\displaystyle V}$ - классический потенциал, который появляется в уравнении Шредингера, а другой член, включающий ${\displaystyle R}$ это квантовый потенциал, терминология, введенная Бомом.

Это приводит к тому, что квантовая теория рассматривается как частицы, движущиеся под действием классической силы, модифицированной квантовой силой. Однако в отличие от стандартных Ньютоновская механика, начальное поле скорости уже задано ${\displaystyle {\frac {\nabla S}{m}}}$, что является признаком того, что это теория первого порядка, а не теория второго порядка.

• Четвертый вывод был дан Dürr et al.^[16] В своем выводе они получают поле скорости, требуя соответствующих свойств преобразования, задаваемых различными симметриями, которым удовлетворяет уравнение Шредингера, после того, как волновая функция преобразована соответствующим образом. Основное уравнение - это то, что вытекает из этого анализа.
• Пятый вывод, сделанный Dürr et al.^[38] подходит для обобщения на квантовую теорию поля и уравнение Дирака. Идея состоит в том, что поле скоростей можно также понимать как дифференциальный оператор первого порядка, действующий на функции. Таким образом, если мы знаем, как он действует на функции, мы знаем, что это такое. Тогда, учитывая гамильтонов оператор ${\displaystyle H}$, уравнение, которому должны удовлетворять все функции ${\displaystyle f}$ (со связанным оператором умножения ${\displaystyle {\hat {f}}}$) является ${\displaystyle (v(f))(q)=\operatorname {Re} {\frac {\left(\psi ,{\frac {i}{\hbar }}[H,{\hat {f}}]\psi \right)}{(\psi ,\psi )}}(q)}$, где ${\displaystyle (v,w)}$ является локальным эрмитовым скалярным произведением на пространстве значений волновой функции.

Эта формулировка учитывает стохастические теории, такие как создание и уничтожение частиц.

• Дальнейший вывод был сделан Питером Р. Холландом, на котором он основывает свой учебник по квантовой физике. Квантовая теория движения.^[71] Он основан на трех основных постулатах и ​​дополнительном четвертом постулате, который связывает волновую функцию с вероятностями измерения:

1. Физическая система состоит из распространяющейся в пространстве волны и направляемой ею точечной частицы.

2. Волна математически описывается решением ${\displaystyle \psi }$ волновому уравнению Шредингера.

3. Движение частицы описывается решением ${\displaystyle \mathbf {\dot {x}} (t)=[\nabla S(\mathbf {x} (t),t))]/m}$ в зависимости от начального состояния ${\displaystyle \mathbf {x} (t=0)}$, с участием ${\displaystyle S}$ фаза ${\displaystyle \psi }$.

Четвертый постулат является вспомогательным, но согласуется с первыми тремя:

4. Вероятность ${\displaystyle \rho (\mathbf {x} (t))}$ найти частицу в дифференциальном объеме ${\displaystyle d^{3}x}$ вовремя т равно ${\displaystyle |\psi (\mathbf {x} (t))|^{2}}$.

История

Теория де Бройля – Бома имеет историю различных формулировок и названий. В этом разделе каждому этапу дается название и основная ссылка.

Теория пилот-волны

Луи де Бройль представил свой теория пилотной волны на Сольвейской конференции 1927 г.,^[72] после тесного сотрудничества с Шредингером, который разработал волновое уравнение для теории де Бройля. В конце презентации Вольфганг Паули указал, что это несовместимо с полуклассической техникой, которую Ферми применял ранее в случае неупругого рассеяния. Вопреки популярной легенде, де Бройль на самом деле дал верное опровержение, что конкретная техника не может быть обобщена для целей Паули, хотя аудитория могла потеряться в технических деталях, а мягкая манера де Бройля оставила впечатление, что возражение Паули было обоснованным. В конце концов его убедили отказаться от этой теории, потому что он был «разочарован критикой, которую [она] вызвала».^[73] Теория де Бройля уже применима к множественным бесспиновым частицам, но не имеет адекватной теории измерения, поскольку никто не понимал. квантовая декогеренция в это время. Анализ презентации де Бройля дан в Bacciagaluppi et al.^[74][75] Также в 1932 г. Джон фон Нейман опубликовал статью,^[76] это было широко (и ошибочно, как показано Джеффри Баб^[77]) считается доказательством невозможности всех теорий скрытых переменных. Это решило судьбу теории де Бройля на следующие два десятилетия.

В 1926 г. Эрвин Маделунг разработал гидродинамическую версию Уравнение Шредингера, что неправильно считается основой вывода теории де Бройля – Бома по плотности тока.^[78] В Уравнения Маделунга, будучи квантовой Уравнения Эйлера (гидродинамика) философски отличаются от механики де Бройля – Бома^[79] и являются основой стохастическая интерпретация квантовой механики.

Питер Р. Холланд указал, что ранее в 1927 г. Эйнштейн фактически представил препринт с аналогичным предложением, но, не будучи убежденным, отозвал его перед публикацией.^[80] По словам Холланда, непонимание ключевых положений теории де Бройля-Бома привело к путанице, ключевой момент которой состоит в том, что «траектории квантовой системы многих тел коррелируют не потому, что частицы оказывают прямое воздействие друг на друга (а ля Кулон), но потому что все они находятся под воздействием сущности - математически описываемой ее волновой функцией или ее функциями - которая лежит за их пределами ".^[81] Эта сущность является квантовый потенциал.

После публикации популярного учебника по квантовой механике, который полностью придерживался копенгагенской ортодоксии, Эйнштейн убедил Бома критически взглянуть на теорему фон Неймана. Результатом стала «Предлагаемая интерпретация квантовой теории в терминах« скрытых переменных »I и II» [Bohm 1952]. Это было независимое начало теории пилотных волн, и расширило ее, чтобы включить последовательную теорию измерения и ответить на критику Паули, на которую де Бройль не ответил должным образом; он считается детерминированным (хотя Бом намекнул в оригинальных статьях, что в этом случае должны быть нарушения, Броуновское движение нарушает механику Ньютона). Этот этап известен как Теория де Бройля – Бома в работе Белла [Bell 1987] и является основой «Квантовой теории движения» [Holland 1993].

Этот этап применяется к нескольким частицам и является детерминированным.

Теория де Бройля – Бома является примером теория скрытых переменных. Бом изначально надеялся, что скрытые переменные могут обеспечить местный, причинный, задача описание, которое разрешит или устранит многие парадоксы квантовой механики, такие как Кот Шредингера, то проблема измерения и коллапс волновой функции. Однако, Теорема Белла усложняет эту надежду, поскольку демонстрирует, что не может быть никакой локальной теории скрытых переменных, совместимой с предсказаниями квантовой механики. Бомовская интерпретация причинный но нет местный.

Работа Бома в значительной степени игнорировалась или подвергалась критике со стороны других физиков. Альберт Эйнштейн, который посоветовал Бому найти реалистичную альтернативу преобладающим Копенгагенский подход, не считал интерпретацию Бома удовлетворительным ответом на вопрос о квантовой нелокальности, называя ее «слишком дешевой»,^[82] в то время как Вернер Гейзенберг считал это «лишней« идеологической надстройкой »».^[83] Вольфганг Паули, которого де Бройль не убедил в 1927 году, признал Бому следующее:

Я только что получил ваше длинное письмо от 20 ноября, и я также более тщательно изучил детали вашей статьи. Я больше не вижу возможности какого-либо логического противоречия до тех пор, пока ваши результаты полностью согласуются с результатами обычной волновой механики, и пока не предоставлены средства для измерения значений ваших скрытых параметров как в измерительном приборе, так и в соблюдайте [sic] систему. На данный момент ваши «дополнительные предсказания волновой механики» все еще являются чеком, который нельзя обналичить.^[84]

Впоследствии он описал теорию Бома как «искусственную метафизику».^[85]

По словам физика Макса Дрездена, когда теория Бома была представлена ​​на Институт перспективных исследований в Принстоне многие возражения были ad hominem, сосредоточив внимание на симпатиях Бома к коммунистам, о чем свидетельствует его отказ давать показания Комитету Палаты представителей по антиамериканской деятельности.^[86]

В 1979 году Крис Филиппидис, Крис Дьюдни и Бэзил Хили были первыми, кто выполнил численные вычисления на основе квантового потенциала для вывода ансамблей траекторий частиц.^[87][88] Их работа возобновила интерес физиков к интерпретации Бома квантовой физики.^[89]

В конце концов Джон Белл начал отстаивать теорию. В "Speakable and Unspeakable in Quantum Mechanics" [Bell 1987] несколько статей относятся к теориям скрытых переменных (включая теорию Бома).

Траектории модели Бома, которые могут возникнуть при определенных экспериментальных установках, некоторые назвали «сюрреалистическими».^[90][91] Еще в 2016 году физик-математик Шелдон Гольдштейн сказал о теории Бома: «Было время, когда вы даже не могли говорить об этом, потому что она была еретической. Это, вероятно, все еще поцелуй смерти для карьеры физика, когда она действительно работает над Бомом. , но, возможно, это меняется. "^[57]

Бомовская механика

Бомовская механика - это та же теория, но с упором на понятие протекания тока, которое определяется на основе гипотеза квантового равновесия что вероятность следует за Родившееся правило. Термин «бомовская механика» также часто используется для обозначения большинства дальнейших расширений, помимо безспиновой версии Бома. В то время как теория де Бройля – Бома Лагранжианы и Уравнения Гамильтона-Якоби в качестве основного фокуса и фона со значком квантовый потенциал, Бомовская механика рассматривает уравнение неразрывности в качестве основного, а в качестве значка отображается управляющее уравнение. Они математически эквивалентны, поскольку применима формулировка Гамильтона-Якоби, т. Е. Бесспиновые частицы.

Вся нерелятивистская квантовая механика может быть полностью объяснена в этой теории. Недавние исследования использовали этот формализм для вычисления эволюции квантовых систем многих тел со значительным увеличением скорости по сравнению с другими квантовыми методами.^[92]

Причинная интерпретация и онтологическая интерпретация

Бом развил свои оригинальные идеи, назвав их Причинная интерпретация. Позже он почувствовал, что причинный звучало слишком похоже на детерминированный и предпочитал называть свою теорию Онтологическая интерпретация. Основная ссылка - «Неделимая Вселенная» (Bohm, Hiley 1993).

Этот этап охватывает работы Бома и в сотрудничестве с Жан-Пьер Вижье и Бэзил Хили. Бом ясно, что эта теория недетерминирована (работа с Хили включает стохастическую теорию). Как таковая, эта теория, строго говоря, не является формулировкой теории де Бройля – Бома, но она заслуживает упоминания здесь, потому что термин «интерпретация Бома» неоднозначен между этой теорией и теорией де Бройля – Бома.

В 1996 г. философ науки Артур Файн дал углубленный анализ возможных интерпретаций модели Бома 1952 года.^[93]

Гидродинамические квантовые аналоги

Основная статья: Гидродинамические квантовые аналоги

Новаторские эксперименты по гидродинамическим аналогам квантовой механики, начиная с работ Кудера и Форта (2006)^[94][95] показали, что макроскопические классические пилотные волны могут проявлять характеристики, которые ранее считались ограниченными квантовой сферой. Гидродинамические аналоги пилотной волны смогли воспроизвести эксперимент с двойной щелью, туннелирование, квантованные орбиты и множество других квантовых явлений, которые привели к возрождению интереса к теориям пилотных волн.^[96][97][98] Колдер и Форт в своей статье 2006 года отмечают, что пилотные волны - это нелинейные диссипативные системы, поддерживаемые внешними силами. Для диссипативной системы характерно самопроизвольное нарушение симметрии (анизотропия ) и образование сложных, иногда хаотичный или возникающий, динамика, в которой взаимодействующие поля могут иметь дальнодействующие корреляции. Стохастическая электродинамика (SED) является расширением интерпретации де Бройля – Бома квантовая механика, с электромагнитным поле нулевой точки (ZPF) играет центральную роль в качестве руководства пилотная волна. Современные подходы к SED, такие как те, что были предложены группой вокруг покойного Герхарда Грёссинга, среди прочих, рассматривают квантовые эффекты волн и частиц как хорошо скоординированные возникающие системы. Эти возникающие системы являются результатом предполагаемых и рассчитанных субквантовых взаимодействий с полем нулевой точки.^{[99][100][101]}

Сравнение Буша (2015)^[102] среди движущихся капель теория пилот-волны де Бройля с двойным решением^[103][104] и его расширение на SED^{[105][106][107]}

	Гидродинамические ходунки	де Бройль	SED пилотная волна
Вождение	вибрация ванны	внутренние часы	колебания вакуума
Спектр	монохромный	монохромный	широкий
Триггер	подпрыгивая	zitterbewegung	zitterbewegung
Частота срабатывания	${\displaystyle \omega _{F}}$	${\displaystyle \omega _{c}=mc^{2}/\hbar }$	${\displaystyle \omega _{c}=mc^{2}/\hbar }$
Энергетика	GPE ${\displaystyle \leftrightarrow }$ волна	${\displaystyle mc^{2}\leftrightarrow \hbar \omega }$	${\displaystyle mc^{2}\leftrightarrow }$ ЭМ
Резонанс	капельно-волна	гармония фаз	неопределенные
Дисперсия ${\displaystyle \omega (k)}$	${\displaystyle \omega _{F}^{2}\approx \sigma k^{3}/\rho }$	${\displaystyle \omega ^{2}\approx \omega _{c}^{2}+c^{2}k^{2}}$	${\displaystyle \omega =ck}$
Перевозчик ${\displaystyle \lambda }$	${\displaystyle \lambda _{F}}$	${\displaystyle \lambda _{dB}}$	${\displaystyle \lambda _{c}}$
Статистический ${\displaystyle \lambda }$	${\displaystyle \lambda _{F}}$	${\displaystyle \lambda _{dB}}$	${\displaystyle \lambda _{dB}}$

Эксперименты

Исследователи провели эксперимент ESSW.^[108] Они обнаружили, что траектории фотонов кажутся сюрреалистичными, только если не принимать во внимание нелокальность, присущую теории Бома.^[109][110]

Смотрите также

• Дэвид Бом
• Волна Фарадея
• Интерпретация квантовой механики
• Уравнения Маделунга
• Теория локальных скрытых переменных
• Квантовая механика
• Пилотная волна
• Теория сверхтекучего вакуума
• Аналоги жидкостей в квантовой механике
• Вероятность тока

Заметки

1. Бом, Дэвид (1952). «Предлагаемая интерпретация квантовой теории в терминах« скрытых переменных »I». Физический обзор. 85 (2): 166–179. Bibcode:1952ПхРв ... 85..166Б. Дои:10.1103 / PhysRev.85.166. («В отличие от обычной интерпретации, эта альтернативная интерпретация позволяет нам представить каждую отдельную систему как находящуюся в точно определяемом состоянии, изменения которого со временем определяются определенными законами, аналогичными (но не идентичными) классическим уравнениям Квантово-механические вероятности рассматриваются (как и их аналоги в классической статистической механике) только как практическая необходимость, а не как неотъемлемое отсутствие полной детерминации свойств материи на квантовом уровне ".)
2. Ф. Дэвид Пит, Бесконечный потенциал: жизнь и времена Дэвида Бома (1997), стр. 133. Джеймс Т. Кушинг, Квантовая механика: историческая случайность и гегемония Копенгагена (1994) обсуждает «гегемонию копенгагенской интерпретации квантовой механики» над теориями вроде бомовской механики в качестве примера того, как принятие научных теорий может определяться социальными аспектами.
3. Дэвид Бом и Бэзил Дж. Хили, Неделимая Вселенная - онтологическая интерпретация квантовой теории появился после смерти Бома в 1993 году; рассмотрел Шелдон Гольдштейн в Физика сегодня (1994). Дж. Кушинг, А. Файн, С. Гольдштейн (ред.), Бомовская механика и квантовая теория - оценка (1996).
4. Джон В. М. Буш: "Квантовая механика в целом".
5. Публикации Д. Бома в 1952 и 1953 гг. И Ж.-П. Вижье в 1954 г., цитируется в Антоний Валентини; Ханс Вестман (2005). «Динамическое происхождение квантовых вероятностей». Proc. R. Soc. А. 461 (2053): 253–272. arXiv:Quant-ph / 0403034. Bibcode:2005RSPSA.461..253V. CiteSeerX  10.1.1.252.849. Дои:10.1098 / rspa.2004.1394. S2CID  6589887. п. 254.
6. «Наблюдение средних траекторий одиночных фотонов в двухщелевом интерферометре»
7. МакИсаак, Дэн (январь 2017 г.). «Отскакивающие капли, пилотные волны, эксперимент с двойной щелью и теория де Броли-Бома». Учитель физики. 55 (1): 62. Bibcode:2017PhTea..55S..62.. Дои:10.1119/1.4972510. ISSN  0031-921X.
8. «Когда гидродинамика имитирует квантовую механику». Новости MIT. Получено 19 июля 2018.
9. Дэвид Бом (1957). Причинность и шанс в современной физике. Рутледж и Кеган Пол и Д. Ван Ностранд. ISBN  978-0-8122-1002-6., п. 117.
10. Д. Бом и Б. Хили: Неделимая вселенная: онтологическая интерпретация квантовой теории, п. 37.
11. Х. Р. Браун, К. Дьюдни и Г. Хортон: «Бомовские частицы и их обнаружение в свете нейтронной интерферометрии», Основы физики, 1995, Volume 25, Number 2, pp. 329–347.
12. Дж. Анандан, "Проблема квантовых измерений и возможная роль гравитационного поля", Основы физики, Март 1999 г., том 29, выпуск 3, стр. 333–348.
13. Д. Бом и Б. Хили: Неделимая вселенная: онтологическая интерпретация квантовой теории, п. 24.
14. Питер Р. Холланд: Квантовая теория движения: описание причинной интерпретации де Бройля – Бома квантовой механики, Cambridge University Press, Кембридж (впервые опубликовано 25 июня 1993 г.), ISBN  0-521-35404-8 переплет ISBN  0-521-48543-6 мягкая обложка, переведена в цифровую печать 2004 г., Глава I. Раздел (7) «Нет взаимного воздействия частицы на волну», п. 26.
15. Холланд, П. (2001). "Гамильтонова теория волн и частиц в квантовой механике II: теория Гамильтона-Якоби и обратная реакция частицы" (PDF). Nuovo Cimento B. 116 (10): 1143–1172. Bibcode:2001NCimB.116.1143H.
16. Dürr, D .; Goldstein, S .; Занхи, Н. (1992). «Квантовое равновесие и происхождение абсолютной неопределенности». Журнал статистической физики. 67 (5–6): 843–907. arXiv:Quant-ph / 0308039. Bibcode:1992JSP .... 67..843D. Дои:10.1007 / BF01049004. S2CID  15749334.
17. Towler, M.D .; Russell, N.J .; Валентини, А. (2012). «Временные рамки для динамической релаксации к правилу Борна». Труды Королевского общества A: математические, физические и инженерные науки. 468 (2140): 990. arXiv:1103.1589. Bibcode:2012RSPSA.468..990T. Дои:10.1098 / rspa.2011.0598. S2CID  119178440.. Доступна видеозапись эволюции электронной плотности в 2D-боксе в ходе этого процесса. Вот.
18. Дюрр, Детлеф; Гольдштейн, Шелдон; Занги, Нино (2003). «Квантовое равновесие и происхождение абсолютной неопределенности». Журнал статистической физики. 67 (5–6): 843–907. arXiv:Quant-ph / 0308039. Bibcode:1992JSP .... 67..843D. Дои:10.1007 / BF01049004. S2CID  15749334.
19. Пассон, Оливер (2006). «Что вы всегда хотели знать о бомовской механике, но боялись спросить». Физика и философия. 3 (2006). arXiv:Quant-ph / 0611032. Bibcode:2006quant.ph.11032P. Дои:10.17877 / DE290R-14213. HDL:2003/23108. S2CID  45526627.
20. Николич, Х. (2004). «Траектории бомовских частиц в релятивистской бозонной квантовой теории поля». Основы письма по физике. 17 (4): 363–380. arXiv:Quant-ph / 0208185. Bibcode:2004ФоФЛ..17..363Н. CiteSeerX  10.1.1.253.838. Дои:10.1023 / B: FOPL.0000035670.31755.0a. S2CID  1927035.
21. Николич, Х. (2005). «Траектории бомовских частиц в релятивистской фермионной квантовой теории поля». Основы письма по физике. 18 (2): 123–138. arXiv:Quant-ph / 0302152. Bibcode:2005ФоФЛ..18..123Н. Дои:10.1007 / s10702-005-3957-3. S2CID  15304186.
22. Dürr, D .; Goldstein, S .; Münch-Berndl, K .; Zanghì, Н. (1999). «Гиперповерхностные модели Бома – Дирака». Физический обзор A. 60 (4): 2729–2736. arXiv:Quant-ph / 9801070. Bibcode:1999ПхРвА..60.2729Д. Дои:10.1103 / Physreva.60.2729. S2CID  52562586.
23. Дюрр, Детлеф; Гольдштейн, Шелдон; Норсен, Трэвис; Струйве, Уорд; Занхи, Нино (2014). «Можно ли сделать бомовскую механику релятивистской?». Труды Королевского общества A: математические, физические и инженерные науки. 470 (2162): 20130699. arXiv:1307.1714. Bibcode:2013RSPSA.47030699D. Дои:10.1098 / rspa.2013.0699. ЧВК  3896068. PMID  24511259.
24. Гхош, Партха (1996). «Релятивистская квантовая механика бозонов со спином 0 и спином 1». Основы физики. 26 (11): 1441–1455. Bibcode:1996FoPh ... 26.1441G. Дои:10.1007 / BF02272366. S2CID  121129680.
25. Куфаро Петрони, Никола; Вижье, Жан-Пьер (2001). «Замечания о наблюдаемом сверхсветовом распространении света». Основы письма по физике. 14 (4): 395–400. Дои:10.1023 / А: 1012321402475. S2CID  120131595., в нем: раздел 3. Выводы, стр. 399.
26. Гхош, Партха; Majumdar, A. S .; Guhab, S .; Сау, Дж. (2001). «Бомовские траектории для фотонов» (PDF). Письма о физике A. 290 (5–6): 205–213. arXiv:Quant-ph / 0102071. Bibcode:2001ФЛА..290..205Г. Дои:10.1016 / s0375-9601 (01) 00677-6. S2CID  54650214.
27. Саша Кочиш, Сильвен Равец, Борис Браверман, Кристер Шалм, Эфраим М. Стейнберг: «Наблюдение траекторий одиночного фотона с помощью слабых измерений» В архиве 26 июня 2011 г. Wayback Machine 19-й Конгресс Австралийского института физики (AIP), 2010 г.
28. Кочиш, Саша; Браверман, Борис; Равец, Сильвен; Стивенс, Мартин Дж .; Мирин, Ричард П .; Шалм, Л. Кристер; Штейнберг, Афраим М. (2011). «Наблюдение средних траекторий одиночных фотонов в двухщелевом интерферометре». Наука. 332 (6034): 1170–1173. Bibcode:2011Наука ... 332.1170K. Дои:10.1126 / science.1202218. PMID  21636767. S2CID  27351467.
29. Дьюдни, Крис; Хортон, Джордж (2002). «Релятивистски инвариантное расширение теории квантовой механики де Бройля Бома». Журнал физики A: математические и общие. 35 (47): 10117–10127. arXiv:Quant-ph / 0202104. Bibcode:2002JPhA ... 3510117D. Дои:10.1088/0305-4470/35/47/311. S2CID  37082933.
30. Дьюдни, Крис; Хортон, Джордж (2004). «Релятивистски ковариантная версия квантовой теории поля Бома для скалярного поля». Журнал физики A: математические и общие. 37 (49): 11935–11943. arXiv:Quant-ph / 0407089. Bibcode:2004JPhA ... 3711935H. Дои:10.1088/0305-4470/37/49/011. S2CID  119468313.
31. Дьюдни, Крис; Хортон, Джордж (2010). «Релятивистская интерпретация скрытых переменных для массивного векторного поля, основанная на потоках энергии-импульса». Основы физики. 40 (6): 658–678. Bibcode:2010FoPh ... 40..658H. Дои:10.1007 / s10701-010-9456-9. S2CID  123511987.
32. Николич, Хрвое (2005). «Релятивистская квантовая механика и бомовская интерпретация». Основы письма по физике. 18 (6): 549–561. arXiv:Quant-ph / 0406173. Bibcode:2005ФоФЛ..18..549Н. CiteSeerX  10.1.1.252.6803. Дои:10.1007 / s10702-005-1128-1. S2CID  14006204.
33. Николич, Х (2010). «КТП как экспериментально-волновая теория рождения и разрушения частиц». Международный журнал современной физики. 25 (7): 1477–1505. arXiv:0904.2287. Bibcode:2010IJMPA..25.1477N. Дои:10.1142 / s0217751x10047889. S2CID  18468330.
34. Николич, Х. (2009). «Время в релятивистской и нерелятивистской квантовой механике». Международный журнал квантовой информации. 7 (3): 595–602. arXiv:0811.1905. Bibcode:2008arXiv0811.1905N. Дои:10.1142 / s021974990900516x. S2CID  17294178.
35. Николич, Х. (2011). «Сделать нелокальную реальность совместимой с теорией относительности». Int. J. Quantum Inf. 9 (2011): 367–377. arXiv:1002.3226. Bibcode:2010arXiv1002.3226N. Дои:10.1142 / S0219749911007344. S2CID  56513936.
36. Хрвое Николич: «Бомовская механика в релятивистской квантовой механике, квантовой теории поля и теории струн», 2007 Журнал физики: Конф. Сер. 67 012035.
37. Сазерленд, Родерик (2015). "Лагранжево описание для интерпретации частиц в квантовой механике - случай многих запутанных частиц". Основы физики. 47 (2): 174–207. arXiv:1509.02442. Bibcode:2017ФоФ ... 47..174с. Дои:10.1007 / s10701-016-0043-6. S2CID  118366293.
38. Дюрр, Детлеф; Гольдштейн, Шелдон; Тумулка, Родерич; Занги, Нино (2004). "Бомовская механика и квантовая теория поля". Письма с физическими проверками. 93 (9): 090402. arXiv:Quant-ph / 0303156. Bibcode:2004PhRvL..93i0402D. CiteSeerX  10.1.1.8.8444. Дои:10.1103 / PhysRevLett.93.090402. PMID  15447078. S2CID  8720296.
39. Дюрр, Детлеф; Гольдштейн, Шелдон; Тумулка, Родерич; Занги, Нино (2005). «Квантовые теории поля типа Белла». Журнал физики A: математические и общие. 38 (4): R1. arXiv:Quant-ph / 0407116. Bibcode:2005JPhA ... 38R ... 1D. Дои:10.1088 / 0305-4470 / 38/4 / R01. S2CID  15547226.
40. Dürr, D .; Goldstein, S .; Taylor, J .; Тумулка, Р .; Занхи, Н. (2007). «Квантовая механика в многосвязных пространствах». J. Phys. А. 40 (12): 2997–3031. arXiv:Quant-ph / 0506173. Bibcode:2007JPhA ... 40.2997D. Дои:10.1088 / 1751-8113 / 40/12 / s08. S2CID  119410880.
41. Валентини, Антоний (2013). «Скрытые переменные в современной космологии». youtube.com. Философия космологии. Получено 23 декабря 2016.
42. См. Например. Детлеф Дюрр, Шелдон Гольдштейн, Нино Занги: Бомовская механика и квантовое равновесие, Случайные процессы, физика и геометрия II. Мировой научный, 1995 стр. 5
43. Валентини, А (1991). "Сигнал-локальность, неопределенность и субквантовая H-теорема. II". Письма о физике A. 158 (1–2): 1–8. Bibcode:1991ФЛА..158 .... 1В. Дои:10.1016 / 0375-9601 (91) 90330-б.
44. Валентини, Антоний (2009). «Вне кванта». Мир физики. 22 (11): 32–37. arXiv:1001.2758. Bibcode:2009PhyW ... 22к..32В. Дои:10.1088/2058-7058/22/11/36. ISSN  0953-8585. S2CID  86861670.
45. Мюссер, Джордж (18 ноября 2013 г.). «Космологические данные на уровне физики, лежащей в основе квантовой механики». blogs.scientificamerican.com. Scientific American. Получено 5 декабря 2016.
46. Белл, Джон С. (1987). Разговорчивый и непроизносимый в квантовой механике. Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0-521-33495-2.
47. Альберт Д. З., 1992, Квантовая механика и опыт, Кембридж, Массачусетс: Издательство Гарвардского университета.
48. Daumer, M .; Dürr, D .; Goldstein, S .; Zanghì, Н. (1997). «Наивный реализм об операторах». Erkenntnis. 45: 379–397. arXiv:Quant-ph / 9601013. Bibcode:1996квант.ч..1013Д.
49. Дюрр, Детлеф; Гольдштейн, Шелдон; Занхи, Нино (2003). «Квантовое равновесие и роль операторов как наблюдаемых в квантовой теории». Журнал статистической физики. 116 (1–4): 959. arXiv:Quant-ph / 0308038. Bibcode:2004JSP ... 116..959D. CiteSeerX  10.1.1.252.1653. Дои:10.1023 / B: JOSS.0000037234.80916.d0. S2CID  123303.
50. Brida, G .; Cagliero, E .; Falzetta, G .; Genovese, M .; Gramegna, M .; Новеро, К. (2002). «Первая экспериментальная проверка теории де Бройля-Бома против стандартной квантовой механики». Журнал физики B: атомная, молекулярная и оптическая физика. 35 (22): 4751. arXiv:Quant-ph / 0206196. Bibcode:2002JPhB ... 35.4751B. Дои:10.1088/0953-4075/35/22/316.
51. Struyve, W .; Де Баэре, В. (2001). «Комментарии к некоторым недавно предложенным экспериментам, которые должны отличать бомовскую механику от квантовой механики». Квантовая теория: переосмысление основ. Ваксьо: Издательство Университета Ваксьо. п. 355. arXiv:Quant-ph / 0108038. Bibcode:2001квант.ч..8038S.
52. Николич, Х. (2003). «О совместимости бомовской механики со стандартной квантовой механикой». arXiv:Quant-ph / 0305131.
53. Хайман, Росс; Колдуэлл, Шейн А; Далтон, Эдвард (2004). «Бомова механика с дискретными операторами». Журнал физики A: математические и общие. 37 (44): L547. arXiv:Quant-ph / 0401008. Bibcode:2004JPhA ... 37L.547H. Дои:10.1088 / 0305-4470 / 37/44 / L02. S2CID  6073288.
54. Дэвид Бом, Бэзил Хили: Неделимая Вселенная: онтологическая интерпретация квантовой теории, издание опубликовано в электронной библиотеке Тейлора и Фрэнсиса в 2009 г. (первое издание Routledge, 1993 г.), ISBN  0-203-98038-7, п. 2.
55. «Хотя проверяемые предсказания бомовской механики изоморфны стандартной копенгагенской квантовой механике, лежащие в ее основе скрытые переменные должны быть, в принципе, ненаблюдаемыми. Если бы можно было их наблюдать, можно было бы воспользоваться этим и сигнализировать быстрее света, что, согласно специальной теории относительности, приводит к физическим временным парадоксам ". Дж. Кофлер и А. Цейлиингер, «Квантовая информация и случайность», Европейский обзор (2010), т. 18, № 4, 469–480.
56. Mahler, DH; Розема, Л; Фишер, К; Vermeyden, L; Resch, KJ; Wiseman, HM; Стейнберг, А (2016). «Экспериментальные нелокальные и сюрреалистические бомовские траектории». Sci Adv. 2 (2): e1501466. Дои:10.1126 / science.1501466. ЧВК  4788483. PMID  26989784.
57. Анил Анантасвами: Квантовая странность может скрывать упорядоченную реальность, newscientist.com, 19 февраля 2016 г.
58. Белл Дж. С. (1964). "О парадоксе Эйнштейна-Подольского-Розена" (PDF). Физика Physique Fizika. 1 (3): 195. Дои:10.1103 / PhysicsPhysiqueFizika.1.195.
59. Эйнштейн; Подольский; Розен (1935). «Можно ли считать квантово-механическое описание физической реальности полным?». Phys. Ред. 47 (10): 777–780. Bibcode:1935ПхРв ... 47..777Э. Дои:10.1103 / PhysRev.47.777.
60. Белл, стр.115.
61. Модлин, Т. (1994). Квантовая нелокальность и относительность: метафизические намеки на современную физику. Кембридж, Массачусетс: Блэквелл. ISBN  978-0-631-18609-0.
62. Allori, V .; Dürr, D .; Goldstein, S .; Занхи, Н. (2002). «Семь шагов к классическому миру». Журнал оптики B. 4 (4): 482–488. arXiv:Quant-ph / 0112005. Bibcode:2002JOptB ... 4S.482A. Дои:10.1088/1464-4266/4/4/344. S2CID  45059773.
63. Валентини, Антоний; Вестман, Ганс (2012). «Объединение Бома и Эверетта: аксиоматика для автономной квантовой механики». arXiv:1208.5632 [Quant-ph ].
64. Браун, Харви Р.; Уоллес, Дэвид (2005). «Решение проблемы измерения: де Бройль-Бом проигрывает Эверетту» (PDF). Основы физики. 35 (4): 517–540. arXiv:Quant-ph / 0403094. Bibcode:2005ФоФ ... 35..517Б. Дои:10.1007 / s10701-004-2009-3. S2CID  412240. Аннотация: «Квантовая теория де Бройля и Бома решает проблему измерения, но гипотетические корпускулы не играют никакой роли в аргументе. Решение находит более естественное место в интерпретации Эверетта».
65. Дэниел Деннетт (2000). С небольшой помощью моих друзей. В Д. Росс, А. Брук и Д. Томпсон (ред.), Философия Деннета: всесторонняя оценка. MIT Press / Брэдфорд, ISBN  0-262-68117-X.
66. Дойч, Дэвид (1996). «Комментарий Локвуда». Британский журнал философии науки. 47 (2): 222–228. Дои:10.1093 / bjps / 47.2.222.
67. См. Раздел VI диссертации Эверетта. Теория универсальной волновой функции, стр. 3–140 из Брайс Селигман ДеВитт, Р. Нил Грэм, ред, Многомировая интерпретация квантовой механики, Принстонская серия по физике, Princeton University Press (1973), ISBN  0-691-08131-X.
68. Каллендер, Крейг. Аргумент избыточности против бомовской механики (Отчет). Архивировано из оригинал 12 июня 2010 г.. Получено 23 ноября 2009.
69. Валентини, Антоний (2010). "Теория экспериментальной волны де Бройля-Бома: многие миры в отрицании?". В Сондерсе, Саймон; Барретт, Джон; Кент, Адриан (ред.). Множество миров? Эверетт, квантовая теория и реальность. 2010. Издательство Оксфордского университета. С. 476–509. arXiv:0811.0810. Bibcode:2008arXiv0811.0810V. Дои:10.1093 / acprof: oso / 9780199560561.003.0019. ISBN  9780199560561.
70. Голландия, Питер (2001). "Гамильтонова теория волн и частиц в квантовой механике I, II" (PDF). Nuovo Cimento B. 116: 1043, 1143. Архивировано с оригинал (PDF) 10 ноября 2011 г.. Получено 17 июля 2011.
71. Питер Р. Холланд: Квантовая теория движения, Cambridge University Press, 1993 (перепечатано в 2000 г., переведено на цифровую печать в 2004 г.), ISBN  0-521-48543-6, п. 66 сл.
72. Solvay Conference, 1928, Electrons et Photons: Rapports et Descussions du Cinquieme Conseil de Physique tenu a Bruxelles du 24 au 29 October 1927 sous les auspices de l'Institut International Physique Solvay
73. Луи Бройль в предисловии к книге Дэвида Бома Причинность и шанс в современной физике (1957). п. Икс.
74. Бачиагалуппи, Г., Валентини, А., «Квантовая теория на распутье»: пересмотр Сольвеевской конференции 1927 г.
75. См. Краткое изложение Towler, M., «Теория пилотных волн, бомовская метафизика и основы квантовой механики»
76. фон Нейман, Дж. 1932 г. Mathematische Grundlagen der Quantenmechanik
77. Баб, Джеффри (2010). "Доказательство отсутствия скрытых переменных фон Неймана: переоценка". Основы физики. 40 (9–10): 1333–1340. arXiv:1006.0499. Bibcode:2010ФоФ ... 40.1333Б. Дои:10.1007 / s10701-010-9480-9. S2CID  118595119.
78. Маделунг, Э. (1927). «Квантовая теория в гидродинамической форме». Z. Phys. 40 (3–4): 322–326. Bibcode:1927ZPhy ... 40..322M. Дои:10.1007 / BF01400372. S2CID  121537534.
79. Цеков, Румен (2012). "Бомовская механика против квантовой гидродинамики Маделунга". Annuaire de l'Université de Sofia: 112–119. arXiv:0904.0723. Bibcode:2012AUSFP..SE..112T. Дои:10.13140 / RG.2.1.3663.8245. S2CID  59399059.
80. Голландия, Питер (2005). «Что не так с интерпретацией квантовой механики Эйнштейном в 1927 году?». Основы физики. 35 (2): 177–196. arXiv:Quant-ph / 0401017. Bibcode:2005FoPh ... 35..177H. Дои:10.1007 / s10701-004-1940-7. S2CID  119426936.
81. Голландия, Питер (2005). «Что не так с интерпретацией квантовой механики Эйнштейном 1927 года со скрытыми переменными?». Основы физики. 35 (2): 177–196. arXiv:Quant-ph / 0401017. Bibcode:2005FoPh ... 35..177H. Дои:10.1007 / s10701-004-1940-7. S2CID  119426936.
82. (Письмо Эйнштейна Максу Борну от 12 мая 1952 г., в Письма Борна – Эйнштейна, Macmillan, 1971, стр. 192.
83. Вернер Гейзенберг, Физика и философия (1958), стр. 133.
84. Паули Бому, 3 декабря 1951 г., в Вольфганга Паули, Научная переписка, Том IV - Часть I, [изд. Карл фон Майенн], (Берлин, 1996), стр. 436–441.
85. Паули, В. (1953). "Замечания о проблеме кеширования параметров в квантовой механике и о экспериментальной теории". В А. Джордж (Ред.), Луи де Бройль - Physicien et penseur (стр. 33–42). Париж: Издания Альбина Мишеля.
86. Ф. Дэвид Пит, Бесконечный потенциал: жизнь и времена Дэвида Бома (1997), стр. 133.
87. Заявление о том, что они фактически были первыми в: B.J. Hiley: Нелокальность в микросистемах, в: Джозеф С. Кинг, Карл Х. Прибрам (ред.): Масштаб осознанного опыта: неужели мозг слишком важен, чтобы его могли изучать специалисты?, Psychology Press, 1995, стр. 318 и сл., п. 319, который ссылается на: Philippidis, C .; Dewdney, C .; Хили, Б. Дж. (2007). «Квантовая интерференция и квантовый потенциал». Il Nuovo Cimento B. 52 (1): 15. Bibcode:1979NCimB..52 ... 15P. Дои:10.1007 / BF02743566. S2CID  53575967.
88. Оливал Фрейре младший: Непрерывность и изменение: отображение эволюционирующих идей Дэвида Бома о квантовой механике, В: Десио Краузе, Антонио Видейра (ред.): Бразильские исследования в области философии и истории науки, Бостонские исследования в области философии науки, Springer, ISBN  978-90-481-9421-6, pp.291–300, в ней п. 296–297
89. Оливал Фрейре младший: История без конца: споры о квантовой физике 1950–1970 гг., Наука и образование, т. 12. С. 573–586, 2003 г. п. 576 В архиве 10 марта 2014 г. Wayback Machine
90. Б-Г. Энглерт, М. О. Скалли, Г. Сассман и Х. Вальтер, 1992 г., Сюрреалистические траектории Бома, Z. Naturforsch. 47а, 1175–1186.
91. Hiley, B.J .; E Callaghan, R .; Марони, О. (2000). «Квантовые траектории, реальные, сюрреалистические или приближение к более глубокому процессу?». arXiv:Quant-ph / 0010020.
92. Larder et al. (2019) Быстрая неадиабатическая динамика квантовых систем многих тел https://doi.org/10.1126/sciadv.aaw1634
93. А. Файн: «Об интерпретации бомовской механики», в: Дж. Т. Кушинг, А. Файн, С. Гольдштейн (ред.): Бомовская механика и квантовая теория: оценка, Springer, 1996, стр. 231–250.
94. Кудер, Ив; Форт, Эммануэль (2006). «Дифракция одиночных частиц и интерференция в макроскопическом масштабе» (PDF). Phys. Rev. Lett. 97 (15): 154101. Bibcode:2006PhRvL..97o4101C. Дои:10.1103 / PhysRevLett.97.154101. PMID  17155330.
95. Хардести, Ларри (12 сентября 2014 г.). «Механика жидкости предлагает альтернативу квантовой ортодоксии». news.mit.edu. Получено 7 декабря 2016.
96. Буш, Джон В. М. (2015). «Новая волна теории пилотных волн» (PDF). Физика сегодня. 68 (8): 47. Bibcode:2015ФТ .... 68ч..47Б. Дои:10.1063 / PT.3.2882. HDL:1721.1/110524. Архивировано из оригинал (PDF) 25 ноября 2016 г.. Получено 7 декабря 2016.
97. Буш, Джон В. М. (2015). «Пилотно-волновая гидродинамика». Ежегодный обзор гидромеханики. 47 (1): 269–292. Bibcode:2015АнРФМ..47..269Б. Дои:10.1146 / аннурьев-жидкость-010814-014506. HDL:1721.1/89790.
98. Вулховер, Натали (24 июня 2014 г.). «Тесты жидкостей указывают на конкретную квантовую реальность». Журнал Quanta. Получено 28 ноября 2016.
99. Пена, Луис де ла; Четто, Ана Мария; Вальдес-Эрнандес, Андреа (2014). Новый квант: физика, лежащая в основе квантовой механики. п. 95. Дои:10.1007/978-3-319-07893-9. ISBN  978-3-319-07893-9.
100. Grössing, G .; Fussy, S .; Mesa Pascasio, J .; Швабл, Х. (2012). «Объяснение интерференционных эффектов в эксперименте с двойной щелью: классические траектории плюс баллистическая диффузия, вызванная флуктуациями нулевой точки». Анналы физики. 327 (2): 421–437. arXiv:1106.5994. Bibcode:2012AnPhy.327..421G. Дои:10.1016 / j.aop.2011.11.010. S2CID  117642446.
101. Grössing, G .; Fussy, S .; Mesa Pascasio, J .; Швабл, Х. (2012). «Квантовая как новая система». Journal of Physics: Серия конференций. 361 (1): 012008. arXiv:1205.3393. Bibcode:2012JPhCS.361a2008G. Дои:10.1088/1742-6596/361/1/012008. S2CID  119307454.
102. Буш, Джон В. (2015). «Пилотно-волновая гидродинамика» (PDF). Ежегодный обзор гидромеханики. 47: 269–292. Bibcode:2015АнРФМ..47..269Б. Дои:10.1146 / аннурьев-жидкость-010814-014506. HDL:1721.1/89790.
103. Де Бройль, Луи (1956). "Une tative d'interprétation causale et non lineaire de la mécanique ondulatoire: (la théorie de la double solution)". Готье-Виллар.
104. де Бройль, Луи (1987). «Интерпретация квантовой механики теорией двойных решений» (PDF). Annales de la Fondation. 12 (4): 399–421. ISSN  0182-4295.
105. Kracklauer, A. F. (1992). «Интуитивная парадигма квантовой механики». Очерки физики. 5 (2): 226–234. arXiv:Quant-ph / 0008121. Bibcode:1992 ФОТО ... 5..226K. Дои:10.4006/1.3028975.
106. де ла Пенья, Луис; Четто, А. (1996). Квантовая игральная кость: введение в стохастическую электродинамику. Springer. Дои:10.1007/978-94-015-8723-5. ISBN  978-90-481-4646-8.
107. Хайш, Бернард; Руэда, Альфонсо (2000). «О связи между инерционным эффектом, вызванным нулевым полем, и формулой Эйнштейна-де Бройля». Письма о физике A. 268 (4–6): 224–227. arXiv:gr-qc / 9906084. Bibcode:2000ФЛА..268..224Х. CiteSeerX  10.1.1.339.2104. Дои:10.1016 / S0375-9601 (00) 00186-9. S2CID  2030449.
108. Энглерт, Бертольд-Георг; Скалли, Мэриан О .; Зюссманн, Георг; Вальтер, Герберт (1992). "Сюрреалистические траектории Бома". Zeitschrift für Naturforschung A. 47 (12): 1175. Bibcode:1992ZNatA..47.1175E. Дои:10.1515 / zna-1992-1201. S2CID  3508522.
109. Mahler, D. H; Розема, Л; Фишер, К; Vermeyden, L; Resch, K.J; Wiseman, H.M; Стейнберг, А (2016). «Экспериментальные нелокальные и сюрреалистические бомовские траектории». Достижения науки. 2 (2): e1501466. Bibcode:2016SciA .... 2E1466M. Дои:10.1126 / sciadv.1501466. PMID  26989784. Сложить резюме – Новый ученый.
110. Фальк, Дэн (21 мая 2016 г.). «Новое свидетельство может опровергнуть стандартное представление о квантовой механике». Проводной.

использованная литература

• Альберт, Дэвид З. (май 1994 г.). «Альтернатива Бома квантовой механике». Scientific American. 270 (5): 58–67. Bibcode:1994SciAm.270e..58A. Дои:10.1038 / scientificamerican0594-58.
• Barbosa, G.D .; Н. Пинто-Нето (2004). "Бомовская интерпретация некоммутативной теории скалярного поля и квантовой механики". Физический обзор D. 69 (6): 065014. arXiv:hep-th / 0304105. Bibcode:2004ПхРвД..69ф5014Б. Дои:10.1103 / PhysRevD.69.065014. S2CID  119525006.
• Бом, Дэвид (1952). "Предлагаемая интерпретация квантовой теории в терминах" скрытых переменных "I". Физический обзор. 85 (2): 166–179. Bibcode:1952ПхРв ... 85..166Б. Дои:10.1103 / PhysRev.85.166. (полный текст )
• Бом, Дэвид (1952). «Предлагаемая интерпретация квантовой теории в терминах« скрытых переменных », II». Физический обзор. 85 (2): 180–193. Bibcode:1952ПхРв ... 85..180Б. Дои:10.1103 / PhysRev.85.180. (полный текст )
• Бом, Дэвид (1990). «Новая теория взаимоотношений разума и материи» (PDF). Философская психология. 3 (2): 271–286. Дои:10.1080/09515089008573004.
• Бом, Дэвид; Б.Дж. Хили (1993). Неделимая Вселенная: онтологическая интерпретация квантовой теории. Лондон: Рутледж. ISBN  978-0-415-12185-9.
• Дюрр, Детлеф; Шелдон Гольдштейн; Родерич Тумулка; Нино Занхи (декабрь 2004 г.). «Бомовская механика» (PDF). Письма с физическими проверками. 93 (9): 090402. arXiv:Quant-ph / 0303156. Bibcode:2004PhRvL..93i0402D. CiteSeerX  10.1.1.8.8444. Дои:10.1103 / PhysRevLett.93.090402. ISSN  0031-9007. PMID  15447078. S2CID  8720296.
• Гольдштейн, Шелдон (2001). «Бомовская механика». Стэнфордская энциклопедия философии.
• Холл, Майкл Дж. У. (2004). «Неполнота траекторных интерпретаций квантовой механики». Журнал физики A: математические и общие. 37 (40): 9549–9556. arXiv:Quant-ph / 0406054. Bibcode:2004JPhA ... 37.9549H. CiteSeerX  10.1.1.252.5757. Дои:10.1088/0305-4470/37/40/015. S2CID  15196269. (Демонстрирует неполноту интерпретации Бома перед лицом фрактальных, дифференцируемых волновых функций.)
• Голландия, Питер Р. (1993). Квантовая теория движения: описание причинной интерпретации де Бройля – Бома квантовой механики. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0-521-48543-2.
• Николич, Х. (2005). «Релятивистская квантовая механика и бомовская интерпретация». Основы письма по физике. 18 (6): 549–561. arXiv:Quant-ph / 0406173. Bibcode:2005ФоФЛ..18..549Н. CiteSeerX  10.1.1.252.6803. Дои:10.1007 / s10702-005-1128-1. S2CID  14006204.
• Пассон, Оливер (2004). «Почему не каждый физик - бомиан?». arXiv:Quant-ph / 0412119.
• Sanz, A. S .; Ф. Борондо (2007). «Бомовский взгляд на квантовую декогеренцию». Европейский физический журнал D. 44 (2): 319–326. arXiv:Quant-ph / 0310096. Bibcode:2007EPJD ... 44..319S. Дои:10.1140 / epjd / e2007-00191-8.
• Санс, А. С. (2005). «Бомовский подход к квантовым фракталам». Журнал физики A: математические и общие. 38 (26): 6037–6049. arXiv:Quant-ph / 0412050. Bibcode:2005JPhA ... 38.6037S. Дои:10.1088/0305-4470/38/26/013. S2CID  17633797. (Описывает бомовское решение дилеммы, поставленной недифференцируемыми волновыми функциями.)
• Сильверман, Марк П. (1993). И все же он движется: странные системы и тонкие вопросы в физике. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0-521-44631-0.
• Стритер, Рэй Ф. (2003). "Бомовская механика - дело безнадежное.'". Архивировано из оригинал 13 июня 2006 г.. Получено 2006-06-25.
• Валентини, Антоний; Ханс Вестман (2005). «Динамическое происхождение квантовых вероятностей». Труды Королевского общества A: математические, физические и инженерные науки. 461 (2053): 253–272. arXiv:Quant-ph / 0403034. Bibcode:2005RSPSA.461..253V. CiteSeerX  10.1.1.252.849. Дои:10.1098 / rspa.2004.1394. S2CID  6589887.
• Бомовская механика на arxiv.org

дальнейшее чтение

• Джон С. Белл: Разговорчивый и непроизносимый в квантовой механике: сборник статей по квантовой философии, Cambridge University Press, 2004 г., ISBN  0-521-81862-1
• Дэвид Бом, Бэзил Хили: Неделимая Вселенная: онтологическая интерпретация квантовой теории, Рутледж Чепмен и Холл, 1993 г., ISBN  0-415-06588-7
• Детлеф Дюрр, Шелдон Гольдштейн, Нино Занхи: Квантовая физика без квантовой философии, Springer, 2012, ISBN  978-3-642-30690-7
• Детлеф Дюрр, Штефан Тойфель: Бомовская механика: физика и математика квантовой теории, Springer, 2009, ISBN  978-3-540-89343-1
• Питер Р. Холланд: Квантовая теория движения, Cambridge University Press, 1993 (перепечатано в 2000 г., переведено на цифровую печать в 2004 г.), ISBN  0-521-48543-6

внешние ссылки

• «Пилотно-волновая гидродинамика» Буш, Дж. У. М., Ежегодный обзор гидромеханики, 2015
• «Бомовская механика» (Стэнфордская энциклопедия философии)
• О'Дауд, Мэтт (30 ноября 2016 г.). «Теория экспериментальных волн и квантовый реализм». PBS Space Time - через YouTube.
• «Видео с ответами на часто задаваемые вопросы о Бомианской механике» - через YouTube.
• "Bohmian-Mechanics.net", домашняя страница международной исследовательской сети по Бомской механике, основанной Д. Дюрром, С. Гольдштейном и Н. Занхи.
• Рабочая группа Bohmian Mechanics в LMU в Мюнхене (Д. Дюрр)
• Группа Бомской механики в Университете Инсбрука (Г. Грюбль)
• «Пилотные волны, бомовская метафизика и основы квантовой механики», курс лекций по теории де Бройля-Бома. Майк Таулер, Кембриджский университет.
• "Направления 21 века в теории де Бройля-Бома и за ее пределами", Август 2010 г. Международная конференция по теории де Бройля-Бома. Сайт содержит слайды для всех выступлений - последние передовые исследования deBB.
• «Наблюдение траекторий одиночного фотона с помощью слабых измерений»
• «Бомовские траектории больше не« скрытые переменные »»
• Общество Дэвида Бома