Теория Эйнштейна – Картана - Einstein–Cartan theory

В теоретическая физика, то Теория Эйнштейна – Картана, также известный как Теория Эйнштейна – Картана – Сиамы – Киббла, это классическая теория гравитации похожий на общая теория относительности. Теория была впервые предложена Эли Картан в 1922 г. Теория Эйнштейна – Картана - простейшая Калибровочная теория Пуанкаре.^[1]

Обзор

Теория Эйнштейна – Картана отличается от общей теории относительности двумя способами: (1) она сформулирована в рамках геометрии Римана – Картана, которая обладает локально калиброванной лоренцевой симметрией, в то время как общая теория относительности формулируется в рамках римановой геометрии, которая не имеет ; (2) формулируется дополнительная система уравнений, связывающих кручение со спином. Эту разницу можно учесть

общая теория относительности (Эйнштейн – Гильберт) → общая теория относительности (Палатини) → Эйнштейн – Картан

сначала переформулировав общую теорию относительности на геометрию Римана – Картана, заменив действие Эйнштейна – Гильберта над римановой геометрией действием Палатини над геометрией Римана – Картана; и, во-вторых, устранение ограничения нулевого кручения из действия Палатини, что приводит к дополнительной системе уравнений для спина и кручения, а также к добавлению дополнительных членов, связанных со спином, в сами уравнения поля Эйнштейна.

Изначально общая теория относительности была сформулирована в контексте Риманова геометрия посредством Действие Эйнштейна – Гильберта, из которых возникают Уравнения поля Эйнштейна. Во время его первоначальной формулировки не существовало концепции геометрии Римана – Картана. Не было и достаточного понимания концепции калибровочная симметрия чтобы понять, что римановы геометрии не обладают необходимой структурой для реализации локально калиброванного Симметрия Лоренца, например, которые потребовались бы, чтобы иметь возможность выражать уравнения неразрывности и законы сохранения для вращательной и бустовой симметрии, или описывать спиноры в искривленных геометриях пространства-времени. Результатом добавления этой инфраструктуры является геометрия Римана – Картана. В частности, для описания спиноров требуется включение спиновая структура, что достаточно для создания такой геометрии.

Основное различие между геометрией Римана – Картана и римановой геометрией состоит в том, что в первой геометрия аффинная связь не зависит от метрики, в то время как в последней она выводится из метрики как Леви-Чивита связь, разница между ними называется искривление. В частности, антисимметричная часть связи (называемая кручение ) равен нулю для связностей Леви-Чивита как одно из определяющих условий для таких связей.

Поскольку искривление может быть выражено линейно через кручение, то также можно напрямую перевести действие Эйнштейна – Гильберта в геометрию Римана – Картана, в результате чего Палатини действие (смотрите также Вариация Палатини ). Он выводится путем переписывания действия Эйнштейна – Гильберта в терминах аффинной связности и затем отдельного установления ограничения, которое заставляет и кручение, и скручивание равняться нулю, что, таким образом, заставляет аффинную связь равняться связности Леви-Чивиты. Поскольку это прямой перевод уравнений действия и поля общей теории относительности, выраженный в терминах связи Леви-Чивиты, ее можно рассматривать как саму общую теорию относительности, перенесенную в рамки геометрии Римана-Картана.

Теория Эйнштейна – Картана ослабляет это условие и, соответственно, ослабляет предположение общей теории относительности о том, что аффинная связность имеет исчезающую антисимметричную часть (тензор кручения ). Используемое действие такое же, как действие Палатини, за исключением того, что ограничение на кручение снимается. Это приводит к двум отличиям от общей теории относительности: (1) уравнения поля теперь выражаются в терминах аффинной связи, а не в терминах связи Леви-Чивиты, и поэтому в уравнениях поля Эйнштейна есть дополнительные члены, включающие искривление, которые отсутствуют уравнения поля, полученные из формулировки Палатини; (2) теперь присутствует дополнительная система уравнений, которые связывают кручение с собственным угловым моментом (вращение ) материи, примерно так же, как аффинная связь связана с энергией и импульсом материи. В теории Эйнштейна – Картана кручение теперь является переменной в принцип стационарного действия что связано с формулировкой спина изогнутого пространства-времени ( спиновый тензор ). Эти дополнительные уравнения выражают кручение линейно через тензор спина, связанный с источником материи, из чего следует, что кручение обычно не равно нулю внутри материи.

Следствием линейности является то, что вне материи кручение отсутствует, так что внешняя геометрия остается такой же, как то, что было бы описано в общей теории относительности. Различия между теорией Эйнштейна – Картана и общей теорией относительности (сформулированной в терминах действия Эйнштейна – Гильберта в римановой геометрии или действия Палатини в геометрии Римана – Картана) основываются исключительно на том, что происходит с геометрией внутри источников материи. То есть: «кручение не распространяется». Рассмотрены обобщения действия Эйнштейна – Картана, учитывающие распространяющееся кручение.^[2]

Поскольку геометрии Римана – Картана обладают симметрией Лоренца как локальной калибровочной симметрией, можно сформулировать соответствующие законы сохранения. В частности, рассмотрение тензоров метрики и кручения как независимых переменных дает правильное обобщение закона сохранения для полного (орбитального плюс собственный) углового момента на наличие гравитационного поля.

История

Теория была впервые предложена Эли Картан в 1922 г.^[3] и излагается в следующие несколько лет.^[4][5][6] Альберт Эйнштейн присоединился к теории в 1928 году во время его неудачной попытки сопоставить кручение с тензор электромагнитного поля в рамках единой теории поля. Эта линия мысли привела его к связанной, но другой теории телепараллелизм.^[7]

Деннис Скиама^[8] и Том Киббл^[9] независимо друг от друга пересмотрел теорию в 1960-х, и важный обзор был опубликован в 1976 году.^[10]

Теория Эйнштейна-Картана исторически была омрачена ее аналогом без кручения и другими альтернативами, такими как Теория Бранса – Дике потому что скручивание, казалось, не давало никаких преимуществ в плане прогноза за счет гибкости его уравнений. Поскольку теория Эйнштейна – Картана является чисто классической, она также не решает полностью проблему квантовая гравитация. В теории Эйнштейна – Картана Уравнение Дирака становится нелинейным^[11] и поэтому принцип суперпозиции используемые в обычных методах квантования не работают. В последнее время интерес к теории Эйнштейна – Картана склонился к космологический последствия, самое главное, избежание гравитационная сингулярность в начале вселенной.^[12][13][14] Теория считается жизнеспособной и остается активной темой в сообществе физиков.^[15]

Полевые уравнения

В Уравнения поля Эйнштейна общей теории относительности можно вывести, постулируя Действие Эйнштейна – Гильберта быть истинным действием пространства-времени, а затем варьировать это действие по отношению к метрическому тензору. Полевые уравнения теории Эйнштейна – Картана исходят из точно такого же подхода, за исключением того, что общая асимметричная аффинная связь предполагается, а не симметричный Леви-Чивита связь (т.е. предполагается, что пространство-время имеет кручение в добавление к кривизна ), а затем независимо меняются метрика и кручение.

Позволять ${\displaystyle {\mathcal {L}}_{\mathrm {M} }}$ представляют Плотность лагранжиана материи и ${\displaystyle {\mathcal {L}}_{\mathrm {G} }}$ представляют плотность лагранжиана гравитационного поля. Плотность лагранжиана гравитационного поля в теории Эйнштейна – Картана пропорциональна величине Скаляр Риччи:

${\displaystyle {\mathcal {L}}_{\mathrm {G} }={\frac {1}{2\kappa }}R{\sqrt {|g|}}}$

${\displaystyle S=\int \left({\mathcal {L}}_{\mathrm {G} }+{\mathcal {L}}_{\mathrm {M} }\right)\,d^{4}x,}$

куда ${\displaystyle g}$ это детерминант метрического тензора и ${\displaystyle \kappa }$ физическая константа ${\displaystyle 8\pi G/c^{4}}$ с участием гравитационная постоянная и скорость света. К Принцип Гамильтона, вариация полного действия ${\displaystyle S}$ для гравитационного поля и вещества исчезают:

${\displaystyle \delta S=0.}$

Вариация по метрическому тензору ${\displaystyle g^{ab}}$ дает уравнения Эйнштейна:

${\displaystyle {\frac {\delta {\mathcal {L}}_{\mathrm {G} }}{\delta g^{ab}}}-{\frac {1}{2}}P_{ab}=0}$

${\displaystyle R_{ab}-{\frac {1}{2}}Rg_{ab}=\kappa P_{ab}}$

куда ${\displaystyle R_{ab}}$ это Тензор Риччи и ${\displaystyle P_{ab}}$ это канонический тензор энергии-импульса. Тензор Риччи больше не является симметричным, поскольку связность содержит ненулевой тензор кручения; следовательно, правая часть уравнения также не может быть симметричной, из чего следует, что ${\displaystyle P_{ab}}$ должен включать асимметричный вклад, который, как можно показать, связан с спиновый тензор. Этот канонический тензор энергии-импульса связан с более известным симметричный тензор энергии-импульса Процедура Белинфанте – Розенфельда.

Вариация по тензору кручения ${\displaystyle {T^{ab}}_{c}}$ дает Картан спин-соединение уравнения

${\displaystyle {\frac {\delta {\mathcal {L}}_{\mathrm {G} }}{\delta {T^{ab}}_{c}}}-{\frac {1}{2}}{\sigma _{ab}}^{c}=0}$

${\displaystyle {T_{ab}}^{c}+{g_{a}}^{c}{T_{bd}}^{d}-{g_{b}}^{c}{T_{ad}}^{d}=\kappa {\sigma _{ab}}^{c}}$

куда ${\displaystyle {\sigma _{ab}}^{c}}$ это спиновый тензор. Поскольку уравнение кручения представляет собой алгебраический ограничение а не уравнение в частных производных торсионное поле не распространяется как волна, и исчезает вне материи. Следовательно, в принципе кручение может быть алгебраически исключено из теории в пользу спинового тензора, который порождает эффективное «спин-спиновое» нелинейное самодействие внутри вещества.

Избегание особенностей

Теоремы сингулярности, которые основаны и сформулированы в рамках римановой геометрии (например, Теоремы Пенроуза – Хокинга об особенностях ) не обязательно должно выполняться в геометрии Римана – Картана. Следовательно, теория Эйнштейна – Картана способна избежать общерелятивистской проблемы сингулярности в точке Большой взрыв.^[12][13][14] Минимальная связь между кручением и спинорами Дирака порождает эффективное нелинейное спин-спиновое самодействие, которое становится существенным внутри фермионный материя с очень высокой плотностью. Предполагается, что такое взаимодействие заменит сингулярный Большой взрыв на каспообразный Большой отскок как минимум, но конечный масштаб, перед которым наблюдаемая вселенная сокращался. Этот сценарий также объясняет, почему нынешняя Вселенная в самых больших масштабах кажется пространственно плоской, однородной и изотропной, обеспечивая физическую альтернативу космическому. инфляция. Кручение позволяет фермионам расширяться в пространстве вместо "точечный", что помогает избежать образования особенностей типа черные дыры и удаляет ультрафиолетовое расхождение в квантовой теории поля. Согласно общей теории относительности, гравитационный коллапс достаточно компактной массы образует сингулярную черную дыру. Вместо этого в теории Эйнштейна – Картана коллапс достигает отскока и образует регулярный мост Эйнштейна – Розена (червоточина ) в новую, растущую вселенную по ту сторону горизонт событий.

Смотрите также

• Классические теории гравитации
• Метрическо-аффинная теория гравитации
• Калибровочная теория гравитации
• Петлевая квантовая гравитация

Рекомендации

1. Кабрал, Франциско; Lobo, Francisco S.N .; Рубьера-Гарсия, Диего (декабрь 2019 г.). «Гравитация Эйнштейна – Картана – Дирака с нарушением U (1) -симметрии». Европейский физический журнал C. 79 (12): 1023. Дои:10.1140 / epjc / s10052-019-7536-3. ISSN  1434-6044.
2. Невилл, Дональд Э. (1980-02-15). «Теории гравитации с распространяющимся кручением». Физический обзор D. 21 (4): 867–873. Bibcode:1980ПхРвД..21..867Н. Дои:10.1103 / Physrevd.21.867. ISSN  0556-2821.
3. Эли Картан (1922). "Sur une généralisation de la notion de Courbure de Riemann et les espaces à torsion". Comptes rendus de l'Académie des Sciences de Paris (На французском). 174: 593–595.
4. Картан, Эли (1923). "Sur les varétés à affine affine et la théorie de la relativité généralisée (première partie)". Научные Анналы Высшей Нормальной Школы (На французском). 40: 325–412. Дои:10.24033 / asens.751. ISSN  0012-9593.
5. Картан, Эли (1924). "Sur les varétés à connected affine, et la théorie de la relativité généralisée (première partie) (Люкс)". Научные Анналы Высшей Нормальной Школы (На французском). 41: 1–25. Дои:10.24033 / asens.753. ISSN  0012-9593.
6. Картан, Эли (1925). "Sur les varétés à affine affine, et la théorie de la relativité généralisée (deuxième partie)". Научные Анналы Высшей Нормальной Школы (На французском). 42: 17–88. Дои:10.24033 / asens.761. ISSN  0012-9593.
7. Геннер, Хуберт Ф. М. (2004). «К истории единой теории поля». Живые обзоры в теории относительности. 7 (1): 2. Bibcode:2004LRR ..... 7 .... 2G. Дои:10.12942 / lrr-2004-2. ЧВК  5256024. PMID  28179864.
8. SCIAMA, D. W. (1964-01-01). «Физическая структура общей теории относительности». Обзоры современной физики. 36 (1): 463–469. Bibcode:1964РвМП ... 36..463С. Дои:10.1103 / revmodphys.36.463. ISSN  0034-6861.
9. Киббл, Т. В. Б. (1961). «Лоренц-инвариантность и гравитационное поле». Журнал математической физики. 2 (2): 212–221. Bibcode:1961JMP ..... 2..212K. Дои:10.1063/1.1703702. ISSN  0022-2488. S2CID  54806287.
10. Hehl, Friedrich W .; фон дер Хейде, Пауль; Керлик, Дж. Дэвид; Нестер, Джеймс М. (1976-07-01). «Общая теория относительности со спином и кручением: основы и перспективы». Обзоры современной физики. 48 (3): 393–416. Bibcode:1976RvMP ... 48..393H. Дои:10.1103 / revmodphys.48.393. ISSN  0034-6861. S2CID  55726649.
11. Hehl, F. W .; Датта, Б. К. (1971). «Нелинейное спинорное уравнение и асимметричная связь в общей теории относительности». Журнал математической физики. 12 (7): 1334–1339. Bibcode:1971JMP .... 12.1334H. Дои:10.1063/1.1665738. ISSN  0022-2488.
12. Никодем Ю. Поплавский (2010). «Несингулярные дираковские частицы в пространстве-времени с кручением». Письма по физике B. 690 (1): 73–77. arXiv:0910.1181. Bibcode:2010ФЛБ..690 ... 73П. Дои:10.1016 / j.physletb.2010.04.073.
13. Никодем Ю. Поплавский (2010). «Космология с кручением: альтернатива космической инфляции». Письма по физике B. 694 (3): 181–185. arXiv:1007.0587. Bibcode:2010ФЛБ..694..181П. Дои:10.1016 / j.physletb.2010.09.056.
14. Никодем Поплавский (2012). "Несингулярная космология большого отскока от спинор-торсионного взаимодействия". Физический обзор D. 85 (10): 107502. arXiv:1111.4595. Bibcode:2012PhRvD..85j7502P. Дои:10.1103 / PhysRevD.85.107502.
15. Hehl, Friedrich W .; Вайнберг, Стивен (2007). «Замечание о тензоре кручения». Физика сегодня. 60 (3): 16. Bibcode:2007ФТ .... 60с..16ч. Дои:10.1063/1.2718743.

дальнейшее чтение

• Gronwald, F .; Хел, Ф. В. (1996). «О калибровочных аспектах гравитации». arXiv:gr-qc / 9602013.
• Хаммонд, Ричард Т (27 марта 2002). «Торсионная гравитация». Отчеты о достижениях физики. 65 (5): 599–649. Bibcode:2002RPPh ... 65..599H. Дои:10.1088/0034-4885/65/5/201. ISSN  0034-4885.
• Хель, Ф. В. (1973). «Спин и кручение в общей теории относительности: I. Основы». Общая теория относительности и гравитации. 4 (4): 333–349. Bibcode:1973GReGr ... 4..333H. Дои:10.1007 / bf00759853. ISSN  0001-7701.
• Hehl, F. W. (1974). «Спин и кручение в общей теории относительности II: геометрия и уравнения поля». Общая теория относительности и гравитации. 5 (5): 491–516. Bibcode:1974GReGr ... 5..491H. Дои:10.1007 / bf02451393. ISSN  0001-7701.
• Hehl, Friedrich W .; фон дер Хейде, Пауль; Керлик, Дж. Дэвид (1974-08-15). «Общая теория относительности со спином и кручением и ее отклонения от теории Эйнштейна». Физический обзор D. 10 (4): 1066–1069. Bibcode:1974ПхРвД..10.1066Н. Дои:10.1103 / Physrevd.10.1066. ISSN  0556-2821.
• Кляйнерт, Хаген (2000). «Принцип неголономного отображения для классической и квантовой механики в пространствах с кривизной и кручением». Общая теория относительности и гравитации. 32 (5): 769–839. arXiv:gr-qc / 9801003. Дои:10.1023 / а: 1001962922592. ISSN  0001-7701.
• Кухович, Бронислав (1978). «Космологические модели типа Фридмана без сингулярности». Общая теория относительности и гравитации. 9 (6): 511–517. Bibcode:1978GReGr ... 9..511K. Дои:10.1007 / bf00759545. ISSN  0001-7701.
• Лорд, Э.А. (1976). «Тензор, теория относительности и космология» (МакГроу-Хилл).
• Петти, Р. Дж. (1976). «Некоторые аспекты геометрии первоквантованных теорий». Общая теория относительности и гравитации. 7 (11): 869–883. Bibcode:1976GReGr ... 7..869P. Дои:10.1007 / bf00771019. ISSN  0001-7701.
• Петти, Ричард Дж. (1986). «О локальной геометрии вращающейся материи». Общая теория относительности и гравитации. 18 (5): 441–460. Bibcode:1986GReGr..18..441P. Дои:10.1007 / bf00770462. ISSN  0001-7701.
• Петти, Р. Дж. (12 января 2006 г.). «Трансляционные пространственно-временные симметрии в гравитационных теориях». Классическая и квантовая гравитация. 23 (3): 737–751. arXiv:1804.06730. Bibcode:2006CQGra..23..737P. Дои:10.1088/0264-9381/23/3/012. ISSN  0264-9381.
• Петти, Р. Дж. (2013). «Вывод теории Эйнштейна – Картана из общей теории относительности». arXiv:1301.1588 [gr-qc ].
• Поплавский, Никодем Дж. (2009). «Пространство-время и поля». arXiv:0911.0334 [gr-qc ].
• де Саббата, В. и Гасперини, М. (1985). «Введение в гравитацию» (World Scientific).
• де Саббата В. и Сиварам К. (1994). «Спин и кручение в гравитации» (World Scientific).
• Шапиро, И. (2002). «Физические аспекты кручения пространства-времени». Отчеты по физике. 357 (2): 113–213. arXiv:hep-th / 0103093. Bibcode:2002ФР ... 357..113С. Дои:10.1016 / s0370-1573 (01) 00030-8. ISSN  0370-1573.
• Траутман, Анджей (1973). «Спин и кручение могут предотвратить гравитационные сингулярности». Природа Физические науки. 242 (114): 7–8. Bibcode:1973НФС..242 .... 7Т. Дои:10.1038 / Physci242007a0. ISSN  0300-8746.
• Траутман, Анджей (2006). «Теория Эйнштейна – Картана». arXiv:gr-qc / 0606062.